Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Машиностроение -> Эмирджанов Р.Т. -> "Основы расчета нефтезаводских процессов и аппаратов" -> 65

Основы расчета нефтезаводских процессов и аппаратов - Эмирджанов Р.Т.

Эмирджанов Р.Т. Основы расчета нефтезаводских процессов и аппаратов — Баку, 1956. — 420 c.
Скачать (прямая ссылка): osnovraschetneftrzavod1956.pdf
Предыдущая << 1 .. 59 60 61 62 63 64 < 65 > 66 67 68 69 70 71 .. 128 >> Следующая

210
Для различных жидких нефтепродуктов в пределах до 2000C Может быть также использована следующая эмпирическая формула
Xt = 0,1008 ( 1—0,00054-*) ккал/м. час. град, (IX, 4)
где <7i5—удельный вес при 15/15° С.
Коэффициент теплопроводности некоторых теплоизоляционных и огнеупорных материалов показан в приложениях на фиг. 1. Теплоизоляционными принято считать материалы, имеющие коэффициент теплопроводности меньше 0,2 ккалім. час. град.
Коэффициенты теплопроводности некот орых металлов составляют в среднем (ккалім. час. град): для стали—40, для меди—330, для латуни—75, для алюминия—175 и для свинца—30.
Обычно уравнение (IX, 1) относят к 1 часу.
X
q— — F-At, ккал/час. (IX, 5)
Величина-— называется тепловой проводимостью стенки,
и обратная величина, т. е. —— термическим сопротивле-кием стенки.
Уравнение (IX, 5) может быть использовано для определе- * и ни любой из четырех величин—5, At и Ft если известны три из них.
3. теплопроводность цилиндрической стенки
Количество тепла, проходимое через цилиндрическую стенку, определяется формулой1
тс/
q^= _--^1-t2) к кал I час, „ (JX, 6)
1 - Г2
In
2Х гг
где T1 и г2—внутренний и наружный радиусы цилиндра; отношение радиусов можно заменить отношением диаме-
1
тров, так как-
г
^ и /8--температуры ка внутренней и наружной поверхностях цилиндрической стенки; /—длина цилиндра, м.
і Вывод этой формулы дается в соответствующих курсах (см., например [7]).
' - 211
ґ" S
Количество тепла, проходимое через цилиндрическую стенку может быть отнесено к 1 пог. м длины трубопровода
q\ = — = - , - (^1 — ккал/м. час. (IX, 7)
2Х d,

То же, отнесенное к 1 л*2 внешней поверхности цилиндра
Q 1
#2 = —-— — --г- (А — ?>) ккал\мг. час. (IX, 8)
2 л
Формулы (IX, 6)—(IX, 8) остаются справедливыми как для случая ^i>^2, так и для случаев, когда t^>tu т. е. при обратном направлении теплового потока.
Исследования показывают [7], что в случаях, когда —-<2
расчет цилиндрической стенки, без особой погрешности, может производится по формулам для плоской стенки.
4. УЧЕТ ТЕМПЕРАТУРНОГО ИЗМЕНЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТА
ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ
Так как коэффициент теплопроводности (X) зависит от температуры, то при расчетах по формулам (IX, 5) —(IX, 8) влияние температуры можно учесть следующим образом.
Для большинства материалов зависимость X от температуры— линейная, поэтому в указанные формулы можно подставлять значение X, взятое при средней арифметической температуре стенки.
5. КОНВЕКТИВНЫЙ ТЕПЛООБМЕН (ТЕПЛООТДАЧА
СОПРИКОСНОВЕНИЕМ)
Теплообмен между жидкостью (или газом) и твердым телом, происходящий в результате как теплопроводности, так и конвекции, называется конвективным теплообменом или тепло-отдачей. Теплоотдача зависит от разности температур, коэффициента теплопроводности и других физических свойств жидкости, характера движения жидкости, формы и размеров тела и т. д.
В зависимости от природы возникновения движения различают свободное и вынужденное движение среды. Свободным движением или естественной конвекцией называется такое движение, которое возникает в результате разности плотностей неодинаконо нагретых частиц. Вынужденным же называется такое движения жидкости или газа, которое возникает
212
иод действием посторонних возбудителей (ветра, насоса, вентилятора и др.). Вынужденное движение"ъшжет сопровождаться также свободным движением.
Важное значение при теплоотдаче играет режим движения.
При струйном (ламинарном) движении частицы потока жидкости движутся параллельно стенкам канала и перенос тепла в направлении нормали к стенке происходит, в основном, :iп счет теплопроводности жидкости.
При вихревом (турбулентном) движении около стенок канала всегда имеется тонкий, так называемый пограничный слой жидкости, в котором сохраняется струйность потока, а следовательно, и теплопереход путем теплопроводности. В основной же массе потока частицы жидкости движутся хаотически, неупорядоченно, в результате чего перенос тепла здесь происходит, в основном, за счет интенсивного перемешивания частиц жидкости.
При теплопередаче от стенки к жидкому потоку или наоборот, в случае вихревого движения, основной перепад температуры происходит в пограничном слое жидкости. Это значит,
играет решающую роль в процессе теплоотдачи. Следовательно, увеличение степени турбулентности, приводящее к уменьшению толщины пограничного слоя, будет способствовать более интенсивной теплоотдаче.
Расчет теплоотдачи производится по формуле Ньютона
т. е. количество тепла, пропорционально поверхности соприкосновения (F1 м ) и разности температур между стенкой и основной массой жидкости (Д?, °С). Коэффициент пропорциональности ас называется коэффициентом теплоотдачи и имеет размерность ккал/м2. час. °С.
Принято обозначать температуру на поверхности стенки через tv>, а температуру основной массы жидкого или газового потока через U.
Исследования показывают, что коэффициент теплоотдачи («,.) зависит от целого ряда факторов — средней скорости mпока w, от размеров и формы тела, от температуры U и іш физических свойств жидкости и т. д.
Предыдущая << 1 .. 59 60 61 62 63 64 < 65 > 66 67 68 69 70 71 .. 128 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed