Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Машиностроение -> Бальшин М.Ю. -> "Научные основы порошковой металлургии и металлургии волокна" -> 80

Научные основы порошковой металлургии и металлургии волокна - Бальшин М.Ю.

Бальшин М.Ю. Научные основы порошковой металлургии и металлургии волокна — Металлургия, 1972. — 336 c.
Скачать (прямая ссылка): nauchosnovivolokporoshka1972.djvu
Предыдущая << 1 .. 74 75 76 77 78 79 < 80 > 81 82 83 84 85 86 .. 105 >> Следующая

Потеря (Wi)у в каждом цикле определяется уравнением
(»,)у - p*?uE ~ р*/02?к, (VA.22)
т. е. возрастает в каждом цикле пропорционально величине а и более чем пропорционально величине Jv.
Потеря (W1)и возрастает с увеличением контакта между прессовкой и прессформой, т.е. с ростом а, icw« рассчитать величину (W1), невозможно. Не слишком то но можно оценить ее экспериментальным путем l^Y" Минимальное значение W1 по расчету на потери ^і;у
I Но предельная величина потолка плотности растет 1С значением Wt.
258
в соответствии с формулой (Vit 04\ „„„ „„
чений « и *. близкие к единице, ра^о* Д°СТЙЖен*я
- Wy - Рк/2?к - />>(m- 1). (VII23)
Для меди в этом случае рк«120 кГ/м** г -12000 «Г/**», откуда W1 = 0,6 кГ%*э_0 6Щ& П™
Nn когда будет достигнут потолок О; в связи с провес! сирующими потерями в каждом цикле #к>200 и имеет порядок величины около 103.
Однако в связи с потерями работы в аппаратуре минимальная энергия единичного удара должна быть в несколько раз выше Wi по этому расчету. Ниже приведены данные по работе уплотнения при динамическом и статическом прессовании медного порошка с f}0=0,28 до t>= =0,68. При статическом прессовании работа w составляет 9 кГ/мм2, при динамическом (шіу=0,907 кГ/мм2) а;= =30 кГ/мм2, при wiy=0,396 кГ/мм2 ш = 100 кГ/мм2.
Таким образом, при малой приведенной энергии единичного удара Wi потери очень сильно возрастают, отчасти за счет потерь на упругую работу (Wi)7, отчасти из-за потерь в аппаратуре.
В табл. 70 приведен наш расчет данных работы Ю. Г. Дорофеева [33] по динамическому прессованию медного электролитического порошка при разных температурах. Данные по величине (ак)пр (предельной прочности, предельной энергоемкости) компактной меди, величине предельной работы уплотнения wK порошка до Ф=1, отношению шк/(огк)пр, показателя степени (m—1) в уравнении W = Wk^™-1 взяты из литературы [33]. Нами произведены дополнительно на основании этих данных расчеты величины работы уплотнения a>(w» ДО ^ 70'8°,"° уравнению W0 88 = 0^-0,88(™-1), значения отношений W1JH к, (о.)пр, w'ojuJHV, Значения HV взяты из литературы [30]. Звездочкой отмечены данные статического прессования. * _ Из табл. 70 видно, что если отношения »«»/WwH »«/(<fc)np с ростом температуры неуклонно снижались, то отношения этих же величин к кРат^вРеме"^иг/Ж чей твердости, наоборот, повышались. Отношение wjuv повысилось с 0,997 при комнатной температуре до 2,09 при 900° С. Заметим, что при комнатной температуре по
259
17*
* QO
Расчет динамического прессования меди при разных темп^!^ ^

г
Cl &
пера ?. с: *
X ?
и Э
20* 570 35,0
20 570 37,5
600 371 15,0
700 334 12,3
800 299 11,3
800 299 11,0
900 259 9,6
1000 220 7,1
1083 181 6,5
8 а. SR
і с 00
S S 8

6,14 6,49 4,05 3,69 3,82 3,72 3,72 3,23 3,60
37,6 37,6 13,1 10,8 7,2 7,2 4,6
93
99,7 114 114 157 153 209
3,85 5,70 7,20 7,30 5,37 7,80 8,52 15,5
21,3
18,1 5,88 4,83 5,37 4,06 3,23 0,98
61,1 48,3 39,8 39,3 47,5 36,9 33,7 13,8
3,74 3,18 1,58 1,25 1,80 1,36 1,25 0,45
56,7 48,1 44,7 44,7 74,6 56,4 70,2
данным [24] для разных металлов это отношение колеблется от 0,7 до 1,6 HV (в зависимости от Ф0 оно падает с увеличением Фо). Отношение w0,8s/HV росло с некоторыми колебаниями от 0,481 при 2O0C до 0,702 при 900°С. Мы видели, что отношение PkIHV при горячем статическом уплотнении всегда падало с ростом температуры. Отклонение от этой закономерности при горячем динамическом прессовании можно объяснять как сверхбыстрым приложением давления, так и возможным окислением частиц.
49. ВЛИЯНИЕ РАЗЛИЧНЫХ ФАКТОРОВ НА СПЕКАНИЕ ПОД ДАВЛЕНИЕМ ПОРОШКОВЫХ ТЕЛ
В соответствии с формулой (VII, 18), t—JiFn(U) = «=?Я(#), где F(ft)— функция от относительной плотности ¦& в стадии приложения давления р без выдержки, пропорциональная /?, pjpK, В области средних плотностей приближенно рІрк=іїт (см. рис. 43). В этом случае
tlU - (<Г)" - ом; dt/odt - MMt-
Аи/Ш-IJcMt, ,(W
где tK = Uk = const — экстраполированное значение времени для уплотнения до 0¦-Il
260
k— константа в формуле (VII, 18); M = тп « 2т -= const;
dO О = ? = di/L — бесконечно малое приращение усадки;
ДО О— конечное не слишком большое приращение усадки в интервале времени А*; с= const при росте значений At, t в определенной геометрической прогрессии с постоянным знаменателем q (в этом случае A0/O=const). Из формулы (VII, 24) видно, что она ни в каком случае не может быть распространена на малые начальные значения О. В самом деле, хотя константа tK падает с временем и температурой, она не входит в формулы для скоростей. Константы, входящие в выражения для скоростей, практически не зависят (или почти не зависят) от давления и температуры. При t — const скорости приращения усадки d$I$dt, ДО/ОД? одинаковы. Если эта зависимость действительна для любых значений f>, начиная с O=Oo то достигнутая при г=const плотность тоже будет одинакова при любых температуре и давлении. А это абсурдно. Кроме того, простая степенная зависимость недействительна и для прессования, так как
при O=O0 Po=PkOoVO.
Предыдущая << 1 .. 74 75 76 77 78 79 < 80 > 81 82 83 84 85 86 .. 105 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed