Научные основы порошковой металлургии и металлургии волокна - Бальшин М.Ю.
Скачать (прямая ссылка):
«„<«, (V-28)
где ав критическое сечение при изостатическом ДаВ-ЛеНИИ; лл
а—критическое сечение, перпендикулярное направлению давления прессования при уплотнении в прессформах. Объясняется это тем, что при обычном прессовании давление уравновешивается в нормальном сечении а. при изостатическом величина а* образовавшаяся за счет, на
155
пример компонента давления р. уменьшает™ n ^ тате действия компонентов рл.^умсньшается в резуль
Соотношение между давлениями обычного ППрр,л ния р и изостатического ри было уже ^BmLlZT' в курсах механики грунтов [9] (для капиллярногоТЄ"° внутреннего изостатического давления воды в порах)
PJp - О + 2У/3, ^
где |б — коэффициент бокового давления [9].
Непосредственно для соотношения между давлениями изостатического и обычного уплотнения формула (V.29) была применена для частного значения |б=Ф в работе [25]. Впоследствии формула (V,29) для этого соотношения была использована в работе [7].
Значения (О) уточнены в п. 35. Подчеркнем, однако, что во всех случаях U растет с увеличением 0 [Z] и при O=I I=I [25]. В соответствии с формулами (V,27) (V,28) приближенно можно описать зависимость:
аи/а - (ДО/Л0)*1 = *\ (V.30)
где константы ki>0, k2>0 при 0=1, Д0/Я0=1, аи/а=1. при 0<1 аи/а<1, с ростом О увеличивается аи/а.
Учитывая формулу (V,30) при изостатическом прессовании во второй стадии, определяем:
аи - О2 (ДО/Я0)( 1+fel) - О2 (ДО/Л,)*; (W
аи s ^(1+2/Я.+А2) = tfn t О'»32)
где b = l + ki, о>І,т=1 + 2/Я0-гА, т>(1+2/Яо).
Силовые уравнения во второй стадии изостатического прессования описываются такими же формулами (V,19a), (V,20), (V,20a), как и для изостатического прес сования в первой стадии, только при значении 6-1+**
т= (1+2/Яо+?2). _ .„^„„„пкно и
Таким образом, правило Терцаги Действительно
для второй стадии, т. е. в обеих стадиях рк~ ІРк^і
~2vHKa) или pk=(Pk)o/(1~2vk V^). fm одно-Уравнения для критического сечения а-Д^ ые типны для обеих стадий, поэтому однотипы » сил уравнения. Различаются эти уравнения только коли
156
венно. Для обычного прессовать ъ <Л
-О* ДОЯ0)ь для второй SЯ \ ^авненни а-
Переход к степенному%ИраВ„Гю *1'?^%?*йЬ>1' дни описывается формулой (V 23а) второй ста-
прессо^^ Уравнениям
прессованию опишв^я
Граница между второй и третьей стадиями начма^' ся при потере местного характера деформапии л™ оценки этой границы можно^рим^няАколько критериев. Один из них-это, когда р« (р;)в и пластическая деформация распространяется (хотя и неравномерно) на весь объем частиц. Этот критерий недостаточно точен. Он не учитывает, с одной стороны, того что среднее давление на частицы р/0 больше номинального давления прессования р, с другой, не учитывает роста контактного давления рк по сравнению с (рк)0, т. е. рк=»
e(PK)o/(l—2vK Va). Поэтому более точный критерий выражается формулами;
P^ = КУО. P-(Pk)0Mi-2vKVa),
OW)
P - (Pk)0 */( 1 - 2vK VZ?). (V,33a)
Приближенно критерии (V,33), (V,33a) почти совпадают с критерием p« (P^)0 — граничное значение р немного больше, чем (р'Х Обычно граничное значение р соответствует граничному значению О»0,85.
Другой критерий в конце второй и начале третьей стадии определяется прекращением смещения контактов, их фиксированием. Такое прекращение^нкснр^™ происходит при значениях 0^0,85-*-и,у а "о»™* третьей стадии необратимая деформация теряет^ мест ный, локальный характер и переходит в ™стическую
деформацию во всем объеме ™С™\С *JZJP™S связан ряд следующих существенных отличий третьей
стадии от второй и первой: „оппрн7ШКУЛЯрных прило-
1. Передача напряжении в перпендакуляртаv женному давлению направлениях имеет в треть дин не упругий, а упруго-пластический «и на му на этой стадии правило Терцаги не деист
Вместо него действует более общий и BcecuW о . выражаемый одной из этих формул- МЛЮЩИЙ 3a-
Рк = Wo [--2(vyn)K УЩ ; ,
vk<(vyR)K<0,5f '7
(V,346)
где (v^)11- упруго-пластический коэффициент IW сона компактного металла.
В первой и второй стадиях (vra)K=vK=const R *™ случае формулы (V.34) и (V,347) пер\ходЯТ ственно в уравнения (V.5) и (V,5a). В%ретьей стадии
їїїУїеГ VkфCOnst' пРичем в соответствии с формулой (V,346) в начале третьей стадии (vyn)k=vK, в конце при u~ 1, значении (vyn)K более близко к величине 0,5 для пластического коэффициента Пуассона. Таким образом, для третьей стадии правило Терцаги, выражаемое формулами зависимости (V,5) или (V,5a) между рк, (/>„)„ и а, не характерно. Оно уступает место общему закону прессования, выражаемому формулами (V,34) или (V,34a). Правило же Терцаги — частный случай этого общего закона на первых двух стадиях при (Vyn) к — Vr-2. Общий закон прессования двуедин, т. е. уменьшение с ростом Фиа знаменателя в формулах (V,34) или (V,34a) компенсируется ростом величины pR контактного сопротивления необратимой деформации. Рост идет непрерывно. Имеются, однако, следующие три наиболее важных значения рк-
а) исходное значение /?к = (рк)о» гДе (PJo — твеР" дость частиц исходного порошка. Оно соответствует началу первой стадии сс-й), 2--^0, #7^1);
