Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Машиностроение -> Бальшин М.Ю. -> "Научные основы порошковой металлургии и металлургии волокна" -> 45

Научные основы порошковой металлургии и металлургии волокна - Бальшин М.Ю.

Бальшин М.Ю. Научные основы порошковой металлургии и металлургии волокна — Металлургия, 1972. — 336 c.
Скачать (прямая ссылка): nauchosnovivolokporoshka1972.djvu
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 105 >> Следующая

~ P(I-2V)JE »Pk(I- 2v')/?k =(Р'к)о/? - const>
tz *= ех « By » є
- (Pz-V'Рх-"*'Py)IE^
иг
полное отсутствие автономности. Следует попчеокнутк что и коэффициенты Пуассона, как контактный v' так и лнерционныи v4 и многие другие свойства пористых тел обладают переменной степенью автономности Нетрудно также показать, что автономность деформации и напряжений является не только межчастичным, но и в неменьшей степени внутричастичным свойством пористого тела Из формул (V,5) и (V,6) следует, что (р'к)й является номинальным значением рк при полной автономности деформации. Такая автономность имеет место при единичном контакте двух тел. Поэтому и значение (р'к)0 равно (см. гл. II) критическому напряжению стк, т. е. приблизительно равно твердости по Бринелю HB или Виккеосу HV: У
{Pl)0^ HB ^ HV, (V ,7)
Формулы (V.5) выводили, исходя из предположения, что автономность линейной деформации и сил по трем измерениям определяется контактным коэффициентом Пуассона v'. Если же они определяются инерционным коэффициентом Пуассона v, то
р(1 — 2v)/? - рн(1 - 2v)/?K = Pk(I- ^кУф)/Ек = = (Рк)о/?к « є = constr CPk)0 = PkO~2v)~ Pk(I-2vk Уф), Pk = (Рк)о + 2vpK = (pK)o -4- 2vK Уф Рк, Рк - (PkVO - 2v) - (pJo/( 1 ~ 2vK Уф?), (V,5a)
где V=Vk Уф\ так как v>v', то значение эффективного критического напряжения (рк)о в формулах (V,5a) несколько меньше соответствующего значения (рк)о в Ф°Р"
МУЛв\астоящее время еще не накопилось достаточно экспериментального материала, чтобы «ясата-каков вариант уравнения прессования считать ^н°вныМ (V 5) или (V 5а). Мы лично отдаем предпочтение вариан ту (V,5) (т ^ контактному коэффициенту Пуассона vO, однако не исключаем полностью вариан<V^a), т. е. расчета по инерционному коэффициенту Пуассона пори
IiS
стого тела v. Следует отметить и™ 0>0,8 не слишком^сильнГотІичаются олиВнаР.ИаНТа При При необратимой (™cthSSd^A.^^-кового тела в процессе изостатическог^прессования ,Г* другой его разновидности) вся необратимая^работа лотнения затрачивается на внутреннее трение Оно оЛ"" дывается из двух компонентов - межчастичного и SS" тричастичного трения. Оба компонента трудно раздел Л." Однако еще в книге [3] мы полагали, что величинТі фициента трения р, обусловлена в большей мере не сцеп лением, а зацеплением, т. е. процессом, требующим пла стической деформации глубинных слоев частиц. В статье [17] указывается, что при прессовании работа затрачивается на пластическую деформацию некоторой доли © внутричастичного объема:
и = шкй: а>/юк = со; (p'K)Q<WK<p&, (уд
Wo < Рк, (V,8a)
где W — так называемая приведенная работа, т. е. работа уплотнения порошкового тела, внутричастич-ный объем которого равен единице; 0) —— пластически деформированная доля объема (или, что то же самое, пластически деформированная доля объема каждой отдельной среднестатистической частицы); W11—приведенная работа пластической деформации при 0=1, т, е. работа деформации единицы внутричастичного объема.
При полной автономности процесса (<о 0, «**" °» f> -* O0) в формулах (V.8) нижнее значение а>к= (P«)*-При 0>0о, wK > (рк)в всегда wK < Рк, «""X)S лотнении от O=O0 до О величина хюк Равняетс* Н^°1Х му среднему ^^^^^J^^Siuy давления прессования, а Рк ^ мгновенному к значению при конечной величине О [17]. Из Данных P Hl и формул (VA следует чтсв в основном внутричастичный ™№™****я, связан-первую очередь работу *^™^°™^тсп**о*У ную с преодолением сопротивления вн^ртаст сдвигу. Работа -«чаотчного «язанн ^
ОДОЛеНИеМ СОПрОТИВЛеНИЯ меЖЧаСТИЧНОму
ш
ше работы внутричастичного трения. Поэтому и нормаль-ное давление прессования в наиболее существенной части преодолевает сопротивление внутриТастотныы сдвигам и лишь в меньшей мере сопротивление межчас тичным сдвигам. межчас
Рост сопротивления внутричастичным сдвигам обусловлен падением автономности (ростом взаимодействия! структурных элементов, характеристик пористого тела и различных факторов, воздействующих на него1 Этот рост сопротивления внутричастичным сдвигам, другими словами внутричастичному трению, неизменно выражается в росте наклепа частиц с увеличением плотности и давления прессования. Этот рост наклепа можно определить по увеличению твердости частиц порошкового тела после обычного и изостатического прессования. Наклеп можно также определить, сравнивая твердость почти компактных прессовок из хорошо отожженных порошков с соответствующими телами после спекания.
Так, по данным Г. А. Меерсона, Б. А. Борока, Б. П. Лобашова [18, с. 106], исходная микротвердость медных гранул после гидростатического обжатия при 68 кГ/мм2 увеличилась с 67,5 до 104 кГ/мм2, т. е. в 1,54 раза, а после обжатия в стальной преесформе при 70 кГ/мм2 с 67,5 до 113 кГ/лш^т. е. в 1,68 раза. В опытах Тржебятовского [19] твердость медных прессовок при 0 = 0,97 доходила до #?=180 кГ/мм2, что в 4,5—3 6 раза больше твердости компактной меди (40—50 кГ/мм ). По данным Киффера и Готопа [20], твердость прессовок из тонкого электролитического хорошо отожженного железа при О«0,98 доходила до ЯК=200 кДмм* а для спеченного железа при той же ПЛОТНОСТИ HV=W Kl (MM
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 105 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed