Научные основы порошковой металлургии и металлургии волокна - Бальшин М.Ю.
Скачать (прямая ссылка):
ПОСТИ. «pscnV
Разумеется, существуют тела промежуточные между первым и вторым типом (например, изделия, в торых часть пор открыта, а другая закРыта^анИ1[ах дельные свойства таких тел заключаются в JP*™*
МеЖДу ПреДеЛЬНЫМИ СВОЙСТВаМИ ТЄЛ первОГО И BiW
типов.
120
Таблица 21
Предельные уравнения безразмерных характеристик
Безразмерная характеристика Общее уравнение Предельное уравнение для
тел 1-го типа тел 2-го типа
Коэффициент автономности у 0= 1-а/ fla 0=0 ^ == 1 — ^
Вибрационный модуль сдвига Gj GK G/GK = а X X — ¦ *- l-fvKVa/# G/GK = ^2X i+vK G/GK = 0s X X 1+Vk
Инерционный модуль объемного сжатия K(Kn l-2vK к/*к = #а X l-2vK /СЛКк = Ф3Х
1 — 2vKVa./Q 1 — 2vK К# 1 — 2vK0
Контактный модуль сдвига G'/GK G*/GK = a X l + vKKa G7GK = ftaX 1 + vKt> G'/GK = #8 X l+vK
Контактный модуль объемного сжатия КЧКЛ ?2 l~2vK X 1—2vKVa Я7*к Фа X 1 —2vK l-2vKf>
0,925 0,812 0,680 0,635
а=?/?к
0,838 0,812 0,680 0,635
т—с
2,26 2,34 2,66 3,01
*
0,822 0,780 0,770 0,710
0,557 0,483 0,452 0,334
2,99 2,95 3,04 3,21
Ряд безразмерных свойств определяется простыми степенными уравнениями:
s/s* = <к, (rv>30)
где 5 — некоторое свойство пористого, SK — компактного тела;
с= C1 = const — постоянная величина для соответствующего свойства тел первого типа, не зависящая от й; с = С2 = const — то же для тел второго типа. В табл. 20 приведены предельные уравнения свойств, значения которых описываются уравнением (IV.30), величина показателя степени с, выраженная как функция т, численное значение С\ для тел первого типа, сг—для тел второго типа.
В табл. 21 сведены предельные уравнения для некоторых безразмерных характеристик, которые не могут быть сведены к простому степенному уравнению (1V.30).
В табл. 22 приведены рассчитанные нами значения показателя степени т = с в уравнении EfEn=O"1. Значения Е/Ен порошкового спеченного железа взяты из работы [10] (см. табл. 7). Из табл. 22 следует что при 0-=0,865-^0,925 значения с2>т>с1 (2,66—2,26), т. е. часть пор была закрыта, часть открыта. В интервале ^0»''* —0,86 /и=3,0, что соответствует потолку М0ДУЛ* о леза с открытыми порами. Наконец, при т>=0,71 т т. е. значения модуля не достигли потолка.
значении мид^лл д^>".......вАЛіічиНЄ
В табл. 23 приведены данные работы,[26] по вел ичине
бв, О. Ов/(ав) к, О» ВОЛОКНИСТОЙ *1P™0№№j?j
спечено в условиях образования около 20% (оо* жидкой фазы]. Прочность компактной бронзы этоги
става (ав)„=30 кГ/мм* [27]. Из табл. 23 следует, что величина ав/(ав)к при ft=0,6 и 0,7 была только на 10% меньше теоретического потолка, а при ft=0,5 была в точности равна предельному теоретическому значению, по данным работы [26].
На рис. 23 точками 3 и 4 показана зависимость модуля упругости E спеченного соответственно при 1200 и 13000C нихрома Х20М80 (диаметр 40 мкм) от ft по данным В. В. Скорохода и В. В. Паничкиной [28]. Как видно из рис. 23, модули образцов, спеченных при 1300°С, хорошо совпадают с нашей расчетной кривой й плохо совпадают с расчетной кривой авторов [28].
В табл. 24 приведены значения безразмерной электропроводности ЯДк по формуле В. И. Оделевского [29]
Я/Хк= 1 — 1,5 Я,
(1V.31)
Таблица 23
Значения ft, ffB, ав/(ав)к=ав/30, ft* волокнистой спеченной бронзы [26]
сгв. KfJMM1
O=V^b' к
Расчетная зависимость Х/кк от Ф
Таблица 24
по данным [29]
^A14 порошковых тел по данным [2]
Тела второго типа,
АДК волокнистых тел по данным [2}
0,85 0,70 0,55 0,40 0,25 0,10
0,85 0,70 0,55 0,41 0,28 0,18 0,11 0,05 0,01
0,81 0,64 0,49 0,36 0,25 0,16 0,09 0,04 0,01
0,86 0,72 0,59 0,47 0,36 0,27 0,18 0,11 0,05
по расчетным данным В. В. Скорохода [2J и по нашим расчетным данным для тел первого и второго типов (см. табл. 20). Несмотря на совершенно различные принципы расчета значения ЯДк авторов исследований [2, 29] и наши, данные различных формул довольно хорошо совпадают.
В табл. 25 сравниваются экспериментальные данные Г. И. Аксенова, Р. Забарова [30] по значению безразмерного коэффициента теплопроводности W(Mk порошкового спеченного железа с нашими расчетными формулами для тел первого и второго типа: Ат/(Хт)к-=«и; Ят/(Ят)к = т}2. Экспериментальные данные в интервале плотностей f}=0,9-^0,7 немного больше, чем по формуле Ят/(Ят)к=т}2 для тел второго типа, что обусловлено на-
Тлблица 2S
Экспериментальная [30] и расчетная зависимости значений К (Kh порошкового железа от О -
т т кэксп
v<v
личием закрытых пор. Возможно небольшое повышли* расчетных значений Ят/(Ят)и за счет конвекции „тепло излучения в порах. ции " тешю-
B табл. 26 приведены данные В. И. Оделевского [291 по величине диэлектрической постоянной е'/е' поршіїко-вого титана бария и наши расчетные данные показателя степени с в формуле e7e>ftc. из табл 2б видно, "о J этой формуле для обобщенной проводимости величина с повышалась от 1,78 при т}=0,915 до 2 при «-0 42 Возможно, что такое изменение с обусловлено переходом закрытых пор в открытые при снижении плотности.
В табл. 27 приведены данные работы [26] по электросопротивлению р, безразмерной электропроводности Рк/р=АДк по сравнению с формулой для потолка электропроводности Я/Як=ft1,5 волокнистой бронзы ОЦ-4-3. Принято значение ^=8,7 ом-см [27]. Из табл. 27 видно, что безразмерная электропроводность АДК была даже на 4—14% больше предельных расчетных значений. Столь высокие значения можно объяснить спеканием в условиях образования жидкой фазы.
