Научные основы порошковой металлургии и металлургии волокна - Бальшин М.Ю.
Скачать (прямая ссылка):
ЧИНЫ (О*1) —ПО формуле (IV, 10} і принцип
ного соп^оїивленияК в'табл. 13 сравниваются, данные
Т^ледуе, из рис 12, вибрационная^^^Z : тел основана на возможности oa»»«6 Увеличение амплиту-
тых тел основана на возмилп»-» ~ ементов. Увеличение баний их автономных ^РУ^Р^н пост декремента, ды повышает затухание энергии и рост декр
ЙЯЙК ІЯЗГ ^°0''*""°8 «к*——* J^"* "
В. кГ/мм* «=?/*к Q-1IO-4 =Q-1ct/&.io~4 K~V XlO-4
0,663 0,786 0.854 0,897 0,929 Среднее значение 1550 3630 5040 6930 8800 0,141 0,33 0,458 0,63 0,80 85,5 60,2 42,2 29,1 25,8 18,2 25,2 21,1 18,5 22,2 21,0 26,3 30,6 27,6 21,9 22,2 25,7
Таблица 14
Декремент затухання спеченной гидростатической меди (?к «13000 кГ/мм2)
* Е, кГ/мм1 Q-Mo-4 Q-1a/0X XlO-4 («V XlO-4
0,706 0,730 0,769 0.833 Среднее значение 4638 5210 6190 7992 0,354 0,398 0,472 0,610 24,6 21,4 20,0 16,2 11,4 11.7 12.8 11,9 11,9 12,8 11,6 12,0 11,6 12,0
для гидростатических прессовок из порошка электролитической меди, в табл. 14—для этих же прессовок после спекания (800°С, h),B табл. 15 —для спеченной волокнистой меди (50 мкм, 980°С, 4 ч). В табл. 13—15 приведены также экспериментальные данные по величинам модулей упругости Е, относительной плотности +> и расчетные значения а*=Е/Ек.
На основании данных табл. 13—15 можно сделать
следующие выводы;
1. Величины (Q-I)11 и (Q-i)p с учетом ошибок опыта можно считать инвариантными и не слишком отличаю-щимися от средних значений (за исключением двух позиций в табл. 15 при •0=0,479 и при #=0,709). Известно, что определения декремента затухания дают большой разброс, особенно на пористых материалах. Поэтому на основе совокупности полученных до настоящего времени экспериментальных данных трудно судить о том, какая из формул — (IV, 24) или (IV, 25) — более точна (и следовательно, какой из принципов, положенных в их основу, более верен). Средние значения обоих инвариантов различаются между собой не более чем в 1,2 раза. Не исключена также возможность, что различие между значениями (Q~\ и (Q~l)p сглаживаются под влиянием факторов вибрационной автономности.
2. В соответствии с уже изложенными теоретическими соображениями вибрационная автономность должна повышаться в ряду спеченный порошковый материал
-> спрессованный порошковый материал -* спеченный волокнистый материал (хотя у волокнистого спеченного материала коэффициент автономности у меньше, чем у
Таблица 15
Декремент затухания спеченной волокнистой меди диаметром 50 мкм
(?к «13000 кГ/лед»2)___
0,353 0,373 0.479 0,483 0,60 0,588 0,709 0,699 0,863 0,872 Среднее значение
Е, кГ/мм*
800 1000 2200 2030 3925 3640 6020 5870 8500 9100
<х=Е/Я„
0,0615
0,0769
0,170
0,156
0,302
0,280
0,463
0,451
0,653
0,700
Q-MO-4
330 290 250 140 77 95 51 69 60 58
KV
57,4 59,7 88,6 45,2 38,7 45,2 33,3 43,9 44,8 45,8 50,3
- Q
48,5 47,5 71,3 38,4 32,8 38,6 29,3 38,7 44,9 43,8 43,4
Среднее значение (Q~l) и (0~1\ т,™„ ^
пористой меди К U [Qk )р для Раз»«х типов
Tаблица 1$
Материал
П р шковый спеченный
неспеченный Волокнистый спеченный
10"
K1Jp
11,9 21,0 50,3
12,0 25,7 43,4
дв)Х других). В связи с таким направлением роста виб рационной автономности следует ожидать, что при а= f=const или 0=const наименьшие значения декремента Q^1 будут у спеченной порошковой меди (см. табл. 14), средние —у спрессованной порошковой меди (см. табл! 13), наибольшие — у волокнистой меди (см. табл. 15). Данные таблиц 13—15 подтвердили рост декремента Q^1 именно в этих направлениях. На основе этих же соображений следует ожидать, что значения инвариантов (Фк"!)н и (Q^"1 )р будут возрастать в этом же направлении (минимум — для табл. 14, промежуточное значение — для табл. 13, максимум — для табл. 15). Действительно значение этих инвариантов у неспеченной порошковой меди было примерно в два раза, а у волокнистой в четыре раза больше, чем у спеченной порошковой меди. Значения вибрационной автономности также возрастают с величиной инвариантов.
Однако в настоящее время еще нельзя дать точного количественного определения вибрационной автономности. Сравнение величины инвариантов для меди приведено в табл. 16.
Таким образом, экспериментальные данные подтверждают значительную роль вибрационной автономности структурных элементов пористых тел. Поэтому формулы на стр. 99 и 100 невозможно считать исчерпывающими, так как в них не отражена эта вибрационная aBJ0H0*~ ность. Вопрос о закономерностях количественной зави симости между затуханием и поглощением звУ*а * *0 браций и другими свойствами пористого TW* Jf*** изучен и требует дальнейших интенсивных аналитиче ских и экспериментальных исследовании.
104
21. СВОЙСТВА ПОРИСТЫХ ТЕЛ, НЕ ЗАВИСЯШИР ОТ ПЛОТНОСТИ И КРИТИЧЕСКОГО СЕЧЕНИЯ
ИЗ Курса ФИЗИКИ ИЗВеСТНО что кппит йл
часть объема которого занимает ІІут^^гТІ* лость, при нагреве расширяется та/ же как сплошной диск с теми же внешними размерами. В принципаТег основании ожидать, что пористый спеченный материал в котором исчерпана склонность к изменениям размеров* при нагреве (усадке или росту, см. гл. VIII) буде? иметь коэффициент расширения (линейный и объемный), отличающийся от соответствующего коэффициента компактного материала:
