Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Геотектоника -> Мурти Т.С. -> "Сейсмические морские волны. Цунами" -> 69

Сейсмические морские волны. Цунами - Мурти Т.С.

Мурти Т.С. Сейсмические морские волны. Цунами — Л.: ГИДРОМЕТЕОИЗДАТ, 1981. — 446 c.
Скачать (прямая ссылка): sesmichmorskvolni1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 63 64 65 66 67 68 < 69 > 70 71 72 73 74 75 .. 159 >> Следующая

Высота уровня воды сразу позади бора и перед ним определяет его скорость и называется «предшествующей» или «по-
208
следующей» высотой. При уменьшении предшествующей высоты скорость бора увеличивается. Через некоторое время скорость бора превышает скорость волны в воде за бором. Однако бор может сохраняться, только если скорость следующей за ним волны изменяется во времени, что происходит при уменьшении высоты бора и возникновении волны разрежения, которая соответствующим образом влияет на следующий за ней поток.
Ивасаки и Тогаши [283, 284] также применили метод характеристик для изучения бора цунами. Из их работы следуют два важных результата. Один из них заключается в том, что цунами, набегающее на пляж, всегда имеет форму бора, даже если уклон пляжа стремится к нулю. Второй результат связан с параметром Л, имеющимся в теории Фримэна и Ле Меоте [168], который определяет длину переднего края бора. Ивасаки и Тогаши придали гидравлический смысл параметру А. Они исследовали также случай наличия причальной стенки на пляже и изучили эффекты полного и частичного отражения.
Бор, сопровождаемый цугом волн, называется волновым бором [296]. Он часто наблюдается на реках, особенно во время вторжения приливной волны. Бенджемен и Лайтхилл [73] изучили волновой бор, рассматривая его как комбинацию бора (с разрывом уровня воды) и кноидальной волны (нелинейного колебательного движения). Они показали, что, если только часть энергии волны рассеивается на фронте бора, остальная энергия может переноситься кноидальной волной.
Джонсон [296] показал, что волновой бор является решением так называемого уравнения Кортвега—де Вриза—Бюргерса
где т) — возмущение поверхности; T — время; X — горизонтальная координата, а а и ? — соответственно коэффициенты дисперсии и затухания.
Если а->-0, уравнение (4.135) переходит в уравнение Бюргерса [100], а когда ——>0, получается ударный профиль
Тэйлора. В пределе, при ?-*0, уравнение (4.135) сводится к уравнению Кортвега—де Вриза [334].
Перегрин [512] исследовал развитие волнового бора теоретически. Он называл бор волновым в том случае, когда изменения возвышения уровня составляют менее 0,28 невозмущенной глубины места. Значение 0,28 было получено по лабораторным экспериментам Фавра [161]. Миллер [413] путем лабораторных экспериментов исследовал заливание берега, обусловленное как волновым, так и полностью развитым бором. Хавалешка и Ca-вадж [217], изучая развитие волновых боров теоретическими и лабораторными методами, подчеркнули роль трения в этом процессе.
14 Заказ № 5
209
Вторичные волновые колебания (ондуляций)
Накано [480] назвал вторичными ондуляциями специфический зигзагообразный участок на записи самописца уровня моря. Омори [502] исследовал вторичные ондуляций на тихоокеанском побережье Японии. Хонде и другие [242] выполняли систематическое исследование вторичных возмущений в 50 бухтах и прибрежных районах Японии. Эти вторичные ондуляций в сущности представляли собой моды колебаний уровня залива и могли возбуждаться несколькими причинами, в частности прохождением штормов, шквалов или взаимодействием залива с волновым движением вне его. Следовательно, цунами могут возбуждать вторичные ондуляций.
Накано [480] дал пробную классификацию вторичных ондуляций по типам A1 В и С. Хотя эта классификация не является строгой, она приводится здесь за неимением другой.
В типе А вторичные ондуляций проявляются в виде когерентного цуга волн примерно одинаковой формы. В типе В волны не столь регулярны и когерентны, как в типе Л, но все-таки не совсем беспорядочны. В типе С вторичные ондуляций существенно нерегулярны. Вторичные ондуляций возникают и сохраняются некоторое время после прохождения основных волн цунами.
Накано, пытаясь скоррелировать тип !вторичных ондуляций в заливе с формой залива, рассмотрел 16 заливов Японии
Таблица 4.6. Классификация вторичных ондуляций в некоторых заливах Японии [480]
Средняя площадь Ширина Характе-
Залив глубина, 5 KMz ^ км S/о2 ристика
м (класс)
Отару 9,1
Хаманака 8,5
Хакодате 10,7
Туруга 28,5
Тоноура H»6
Риоиси 33,1
Офунато 19,0
Аюкава 12,7
Токио 52,7
Мороисо (Мисаки) 3,0
Симода 15,0
Kyсимото 5,0
Хососима 11,7
Кагосима 103,0
Нагасаки 17,0
Хутами (о. Титидзима) 23,9
7,19 4,84 0,367 С
47,00 8,35 0,674 С
61,90 8,32 0,894 в
67,62 7,22 1,297 в
0,54 0,83 0,784 в
12,80 6,10 0,344 с
12,18 2,68 1,696 в
1,42 1,93 0,362 с
1622,10 22,08 8,327 А
0,36 0,30 4,000 А
3,44 2,12 0,765 С
11,06 3,83 0,754 С
2,34 1,65 0,852 А
1220,15 24,45 2,041 В
13,36 2,50 2,138 А
4,04 1,57 1,639 В
210
(табл. 4.6). В последней графе таблицы дан тип ондуляции на основании наблюденных колебаний в рассматриваемом заливе.
Накано представил данные этой таблицы графически, отложив по оси ординат глубину D, а по оси абсцисс — величину SIb2, где S — площадь поверхности залива, a b — его ширина (рис. 4.10). На таком графике три названных типа ондуляции разделяются довольно четко. Из результатов Накано следует также, что энергия вторичных ондуляции и накапливается, и рассеивается в V-образных бухтах более эффективно, ^м чем в U-образных. 120
Предыдущая << 1 .. 63 64 65 66 67 68 < 69 > 70 71 72 73 74 75 .. 159 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed