Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Геотектоника -> Мурти Т.С. -> "Сейсмические морские волны. Цунами" -> 130

Сейсмические морские волны. Цунами - Мурти Т.С.

Мурти Т.С. Сейсмические морские волны. Цунами — Л.: ГИДРОМЕТЕОИЗДАТ, 1981. — 446 c.
Скачать (прямая ссылка): sesmichmorskvolni1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 124 125 126 127 128 129 < 130 > 131 132 133 134 135 136 .. 159 >> Следующая

Хонда [240] одним из первых детально исследовал индикатриссы излучения S-волн. В частности, он проанализировал десять глубокофокусных землетрясений по данным
вопрос о том, какая плоскость пред-с помощью записи S-волн.Нарис.А. 11 теоретически индикатриссы излучения
Рис. А.9. Диаграмма различных проекций для определения Р-нодального решения [237].
/ — фокальная сфера, 2 — верх фокальной сферы. E — фокус, ES — луч, ES'S" — касательная к лучу, OB —• плоскость растяжения расстояний.
б)
Рис. АЛО. Р-нодальное решение для землетрясения 10/VI1 1958 г. [594].
а проекция Вулффа, б — центральная проекция.
станций, близких к эпицентру. Он обнаружил два максимума амплитуд S-волн вдоль нодальных плоскостей Р-волн. Их можно объяснить действием двух пар сил в ортогональных
391
u)
плоскостях как показано на рис. А. 12. В сейсмологической литературе схемы, изображенные на рис. А.11 и А. 12, называются соответственно моделями I и II.
Вначале модель I была развита в связи с землетрясением 1906 г. в Сан-Франциско, а позднее применена к другим землетрясениям. Относительно модели II Ходжсон и Стивене [237,
с. 37] указали, что напрямі д\ жения внутри Земли мо-' жно свести к ортогональной триаде главных напряжений. Для неглубоких землетрясений одно из них, по-видимому, должно быть вертикальным и представлять гидростатическую силу. Вычитание этой компоненты напряжения из двух других компонент дает так называемые девиации напряжений. Они имеют близкую аналогию с силами, постулируемыми для модели II. Нарушение, связанное с обвалом массы пород или сдвигом по одной или обеим сопряженным плоскостям, и вызванное этим высвобождение энергии напряжения возбуждает сейсмическую волну. Эта модель привлекательна для объяснения разрешения местных напряжений.
Рис. А.11. Теоретическое распределение излучения Р-волн (б) и S-волн (в) при парном сочетании напряжений (а) [237].
а) . б) S)
Рис. А. 12. Теоретическое распределение излучения Р-волн (б) и .S-волн (б) при двойном парном или эквивалентном девиационном сочетании напряжений (а) [237].
Ходжсон и Стивене кратко суммировали важные особенности теоретических моделей, появившихся до 1963 г., и поставили ряд вопросов. Во-первых, по отношению к модели II, в которой рассматриваются девиации напряжений вместо трех главных напряжений в точке. Они спрашивают: «Что подтверждает предположение о равенстве значений этих девиаций напряжений?» При этом они указывают на работу Ингарма [272], который изучил случай, когда три главных силы различны, и пришел к заключению, что квадрантного распределения не воз-
392
никает и что поверхности, отделяющие сжатия от растяжений, не плоские, а конические.
Ходжсон и Стивене заметили также, что концепция точечного фокуса землетрясения нереалистична, так как энергия должна накапливаться в некотором конечном объеме. Ряд авторов рассматривал эллиптический очаг и получил квадрантную картину излучения для Р-волн и искаженную (по отношению к модели II) картину излучения S-волн. Значение искажения зависело от длины разлома. Ходжсон и Стивене [237] цитируют работы Введенской [668, 669], которая применяла теорию дислокации и показала, что напряжения, высвобожденные при разломе, это те же самые напряжения, которые имели место в момент срыва. Кнопофф и Гилберт [330, 331] трактовали землетрясения как результат внезапного исчезновения напряжения вдоль плоскости разлома и приняли конечную скорость распространения срыва по разлому.
Они сравнили свои расчеты с наблюдениями и показали, что, вероятно, только три из возможных моделей физически обоснованы. Остальные модели были отвергнуты, поскольку они не давали квадрантного распределения для Р-волн. На этой стадии квадрантное распределение Р-волн не было установлено.
Ходжсон и Стивене [237, с. 38] резюмировали, следуя Кно-поффу и Гилберту, три модели таким образом: «.. .первая соответствует движению твердого тела, его разрушению или сдвигу по разлому, происходящему в двух направлениях от фокуса. При этом возникает такая же картина излучения, как в модели II, за исключением того, что нодальная плоскость продольных Р-волн совпадает с разломом. Второй механизм соответствует внезапному разрыву напряжения сдвига между двумя сторонами разлома. Картина излучения в этом случае проста: вместо квадрантного распределения Р-волн имеются лишь две зоны — сжатия и растяжения».
Третий механизм предусматривает внезапное высвобождение сдвигового напряжения в ламинарной зоне. Излучение сейсмических волн аналогично модели I. Одна из Р-нодальных плоскостей, ориентированная вдоль ламинарной зоны, определяется по 5-излучению.
Ходжсон и Стивене указывают на существование, вообще говоря, четырех школ в понимании механизма землетрясений: японской, голландской (и нидерландской), советской и школы последователей Байерли. В противоположность методам трех других групп японская школа работает главным образом с данными близких к эпицентру станций и поэтому не имеет надобности применять какую-либо проекцию. Данные о сжатиях и растяжениях в Р-волнах просто наносятся на карту и зоны тех и других разделяются прямыми или дугами. Затем рассматривают S-амплитуды на различных азимутах относительно Р-но-
Предыдущая << 1 .. 124 125 126 127 128 129 < 130 > 131 132 133 134 135 136 .. 159 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed