Метод заряда с фокусировкой тока - Шлыков В.И.
Скачать (прямая ссылка):
На примерах наглядно видно, что в поле фокусирующего заряда происходит концентрация тока в проводящей пластине при любом положении пластины. Процедура регулирования структуры поля ФЗ, как будет показано ниже, ещё более увеличивает надёжность выделения аномального эффекта от локального проводника.
Математическое моделирование полей
Математическое моделирование проведено на ЭВМ БЭСМ-6 по программам Института геофизики АН СССР (автор Гуревич Ю.М.). Проведён расчет электрических полей метода заряда для вариантов проводящего сфероида и параллелепипеда. Соотношение удельного электрического сопротивления среда - проводящий объект равно 0,01.
Заряженный наклонный сфероид (рис. 4). В полях точечного и подошвенного дипольного заряда наблюдается смещение максимума поля по восстанию сфероида. В полях кровельных зарядов, как для незаряженного, так и заряженного сфероида над приближённой к поверхности выклинкой формируется экстремум отрицательной области поля. В этом случае показательно, что при благоприятном положении зарядного диполя и проводящего объекта глубинный аномальный объект можно выделить в поле приповерхностного диполя.
В поле фокусирующего заряда, рассчитанного по полям двух кровельных диполей (кровельный фокусирующий заряд), сфероид заряжается нижним положительным электродом установки и над приближённой к поверхности выклинкой сфероида формируется экстремум положительной области поля. Отрицательная область поля с центрального электрода установки ФЗ образует на поверхности ложную аномалию. Но при регулировании поля ФЗ на графике видно отличие поведения экстремумов положительного и отрицательного поля. При увеличении коэффициента "К" экстремум положительной области поля ФЗ смещается к дальней выклинке сфероида и сохраняет устойчивое положение: на графике регулирования формируется "плато". Поведение экстремума отрицательной области поля отражает нормальное распределение поля в однородной среде: график регулирования имеет плавный характер.
- 8 -
Рис. 4 - 9 -
В поле центральной установки ФЗ, рассчитанном по полям кровельного и подошвенного диполя, сфероид заряжается отрицательным полем центрального электрода установки и над дальней выклинкой сфероида формируется экстремум отрицательного поля. При регулировании структуры поля ФЗ на графике регулирования над выклинкой сфероида формируется "плато", показывающее устойчивое положение экстремума отрицательной области поля.
Заряженный наклонный параллелепипед (рис. 5). В полях точечного и подошвенного дипольного зарядов наблюдается смещение максимума поля по восстанию проводящего тела.
В аномальном поле точечного заряда положительная аномалия формируется над дальней верхней выклинкой параллелепипеда. В поле кровельного дипольного заряда над дальней верхней выклинкой параллелепипеда формируется экстремум отрицательной области поля. Аномальное поле точечного заряда и поле кровельного дипольного заряда подобны по структуре, но обратные по знаку не случайно. Аномальное поле точечного заряда рассчитано как разность двух полей: поля заряженного параллелепипеда и нормального поля точечного заряда в однородной среде, а это фактически поле двухэлектродной или дипольной установки заряда.
В поле фокусирующего заряда над верхней границей параллелепипеда формируется интенсивная отрицательная аномалия. При регулировании структуры поля ФЗ экстремум отрицательной области поля устойчиво фиксирует верхнюю границу параллелепипеда: на графике регулирования формируется "плато". При увеличении коэффициента "К" возрастает интенсивность отрицательной аномалии и уменьшается положительное поле от верхнего электрода установки ФЗ.
Незаряженный наклонный параллелепипед (рис. 6). Рассмотрен вариант, когда все установки заряда располагаются на уровне нижней выклинки параллелепипеда, расстояние от скважины равно размеру дипольной установки заряда.
В полях точечного и подошвенного дипольного зарядов наблюдается смещение максимума поля по восстанию проводящего тела. В аномальном поле точечного заряда над дальней верхней выклинкой параллелепипеда формируется положительная аномалия.
- 10 -
Рис. 5 - 11 -
Рис. 6 - 12 -
В поле кровельного дипольного заряда над дальней верхней выклинкой незаряженного параллелепипеда не наблюдается вынос отрицательной области поля от нижнего электрода установки. Соотношение размера кровельной дипольной установки и расстояние до параллелепипеда уменьшает влияние поля нижнего (отрицательного) электрода установки.
