Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Электротехника -> Вассерман A.Л. -> "Ксеноновые трубчатые лампы и их применение" -> 11

Ксеноновые трубчатые лампы и их применение - Вассерман A.Л.

Вассерман A.Л. Ксеноновые трубчатые лампы и их применение — M.: Энергоатомиздат, 1989. — 88 c.
ISBN 5-283-00544-5
Скачать (прямая ссылка): ksenontrublamp1989.djvu
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 27 >> Следующая

Рис. 20. Диаграмма временных электрических процессов в контуре ЗУ с коммутатором в виде воздушного разрядника:
1 - напряжение сети; 2 - напряжение на накопительном конденсаторе; 3 — высокочастотный импульс напряжения
32
U2 = (U2 + Un) 12,
где U2 — напряжение зажигания разрядника; U1n — амплитуда напряжения на вторичной обмотке ЗТ.
Если обратиться к схеме замещения зарядного контура на рис. 21, то в зависимости от значений параметров элементов контура могут быть два случая, отличающиеся характером электрических процессов. Первый случай, когда Ls < R\ + R2, т.е. значением L5 можно пренебречь, что позволит написать
aresin (V2/Um) I1 = T2 = - ;
27Г/
Q = -(R\ +R2)C1 In(I -2U2I(U2 + U1n)).
Используя эти выражения, найдем уравнение для определения числа разрядных импульсов за полупериод сетевого напряжения.
10~2 - 0,64•1O-2 arcsin(l/z/{/,„)
Лр =t3/Q+ 1 = —-,-, + 1. (32)
У (R1 +R2)C1 In(I - 2U2IU1n)
Мощность и действующие значения токов в обмотках ЗТ:
P31=CZlC1Ap/; (33)
J2 = U2 (C1ZVp f/R2+n2R1)°>s; (34)
J1 = I2 п, (35)
где и — коэффициент трансформации ЗТ; / — частота сетевого напряжения.
Второй случай, когда R\ +R2 > 0; L5 > 0. В этом случае напряжение на накопительном конденсаторе C1
U2- ит щ =-
1--_ e~bt sin(u0r + ^0)
(36)
где b = (R2 +R\) /2LS; * я/2.
Учитывая, что со0 ^ 1IsZL5C1, и при t = Qup = U2 преобразуем выражение (36):
-fe? + lncos CJ0 ? = ln((c7,„ - U2)I(Un, + U2)).
Далее, разлагая In cos со0 Q в ряд и беря только первый член, получим
, , vm- U2
Q2U2O + 2?+ 2In---,
Vm + V2
3-6692
33
откуда lib2 Un- U2^ °'5
Q= - + - —-- -21n—--
COo CO0 \ CO0 ит +
Подставим это выражение в (32). Можно без большой ошибки допустить, что Ъ = О, так как со0 > й. Тогда соотношение для вычисления числа импульсов за полупериод сетевого напряжения примет вид
-2 UZ
10 1 - 0,64-10 arcsin - I CO0
Um ,
= —-, -—- + 1. (37)
-2 In-
Г-
На рис. 22 представлена схема замещения разрядного контура. В режиме холостого хода до пробоя лампы R2 = °°. Тогда согласно [24] выходное напряжение на вторичной обмотке ИТ определяется следующим выражением:
Il M
(cos я,г — cos cor), (38)
OLiL2C2Q
где
M = A-(LiL2)0-5; a=l-K2; P = CO2-сої;
( (a, +?)- [(а, +?)2 - 4(7«,?]0'5 1 0,s со, 2 = \-
( 2OCtICt2
аі = LiC,; а2 = L2C2;
К— коэффициент связи ИТ.
Для определения времени fm, когда выходное напряжение примет максимальное значение, исследуем выражение (38) на экстремум. Производные от cos со,г и cos Co2I разложим в ряди воспользуемся только двумя первыми членами. Далее после несложных преобразований получим _
fm~v/6/(co2, + со22)'. (39)
После пробоя лампы и возникновения высокочастотного разряда наличие C2 не влияет на переходные процессы в контуре. В этом случае
Фа
34
Рис. 22. Схема замещения разрядного контура ЗУ:
Rl - эквивалентное сопротивление разрядника; R2 - эквивалентное сопротивление лампы; LI, L2 индуктивности первичной и вторичной обмоток Т; M — коэффициент взаимоиндуктивности; С2 - распределенная емкость вторичной обмотки ИТ
для тока, протекающего в лампе во время импульса, можно написать C/zMe- bt
I2 =--I COS COj)t--Sin CO0T I, (40)
R1L2 + R2L1 1 1
I ъ ¦ \
COS CO01--sin со0г I,
где
CO0 = Vo-*2'; U=R2[C1(R1L2 +R2L1)]; R1R2C1 +L2
b =
2C1(R1L2 + R2L1)
После зажигания лампы ее сопротивление резко уменьшается, что позволяет принять R2 = 0, т.е. ИТ переходит в режим короткого замыкания. Тогда система операторных уравнений для контура на рис. 22 примет вид
P
I2(P)PL2 +h(p)pM = 0, откуда
U2M
[~р1Г + pLl +Rl)
+ h(p) - +PL1 +R1] +І2(р)рМ= 0;
/2 (P) =
P+P
L1(I + К2) L1C1(I +К2}
Далее, пользуясь таблицами операционного исчисления [25], найдем выражение для тока в импульсе при горящей лампе:
h =--=- e-atl2 sin cof, (41)
L1L2 (1 - А-2)со
где
а = -г— ; Co=Vd-а2/4 ; d= -г— .
L1(I + л ) L1C1 (1 + К )
Действующее значение высокочастотного тока, протекающего через горящую лампу во время работы ЗУ,
ЧгМ I 1 Q иг , \°'5
I2 =----- — J e-dt sin2coftfc
L1L2 (1 +A-2)CO? \ ? о /
= —-- - . (42)
R1n \ IdQ J
35
Рис. 23. Схема замещения цепи перезаряда накопительного конденсатора Cl
Рассмотрим соотношения между параметрами в схеме ЗУ с тирис-торными коммутаторами, приведенной на рис. 14,6. Очередной перезаряд накопительного конденсатора Cl осуществляется по цепи, эквивалентная схема которой изображена на рис. 23. Если пренебречь значениями R1 иЯ2, то напряжение на вторичной обмотке ИТ [24] описывается уравнением
2UMC1
U2 = - (cos OJ2 Г — cos tojf), (43)
где
a= [(I1C1+L2C2)2 4(1 -^)C1C2L1L2]0-5; I L1C1 + L2C2 ±а \ °'5
-1.2= [--2-] ;
Ъ= [(1 -/^)C1C2I1L2]0-5.
Выходное напряжение при перезарядке накопительного конденсатора достигает максимального значения через промежуток времени, определяемый по формуле (39).
После пробоя лампы и ее зажигания с учетом (41) уравнение для высокочастотного тока будет иметь вид
/2 =---е~ат sin cor, (44)
L1L2 (1 + л ) to
а действующее значение будет определяться выражением af \ °'5
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 27 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed