Радиоприемные устройства - Баркан В.Ф.
Скачать (прямая ссылка):
Схема усилительного каскада с параллельным питанием
Название схемы (фиг. 6. 9) обусловлено параллельным соединением источника анодного питания, лампы и колебательного контура. В ранее рассмотренных схемах с последовательным питанием эти элементы были включены последовательно.
Питание анодной цепи осуществляется через дроссель высокой частоты ?др, индуктивное сопротивление КОТОРОГО 0)?др для токов высокой частоты велико. Переменная составляющая анодного тока проходит через разделительный конденсатор Ср и создает на цонтуре на-
т
Фиг. 6.9. Схема каскада резонансного усилителя с параллельным питанием.
пряжение, которое подводится непосредственно к сетке последующего каскада. Необходимость в сопротивлении утечки сетки Rg в этой схеме отпадает.
Свойства схемы с параллельным питанием мало отличаются от свойств схемы с полным включением контура в анодную цепь. Схемы с параллельным питанием в основном применяются в усилителях сверхвысоких частот.
159
§ 31. ВХОДНОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ УСИЛИТЕЛЬНОЙ ЛАМПЫ
На работу усилителя высокой частоты заметное влияние оказывает входное сопротивление усилительной лампы последующего каскада. Под входным сопротивлением 2ВХ понимают сопротивление, которое оказывает входная цепь лампы переменному току:
гв=^. (б. 17)
Входное сопротивление 1Въ слагается из двух составляющих: активной У?вх и реактивной Л^вх. Величина и характер входного сопротивления находятся в непосредственной зависимости от сопро-
а
Фиг. 6.10. Схемы, поясняющие определение входного сопротивления лампы.
тивления анодной цепи лампы. Нагрузкой анодной цепи является колебательный контур, сопротивление которого при его точной настройке в резонанс носит активный характер, а при неточной настройке может приобретать как индуктивный, так и емкостный характер.
Наибольший практический интерес представляют случаи, когда нагрузка усилителя высокой частоты имеет активный и индуктивный характеры.
На фиг. 6. 10 показаны: схема усилителя на триоде (а) и эквивалентная ей схема (б), справедливая в основном для диапазонов длинных, средних и, частично, коротких волн. На эквивалентной схеме лампа представлена в виде генератора с э. д. с. \illg и внутренним сопротивлением Яг. Между анодом и катодом лампы (точки а, к) включены емкости лампы Сд к и Сл#, связывающие входную и выходную цепи лампы. Заметим, что наличие в цепи сетки источника отрицательного смещения [^^[С^! свидетельствует об отсутствии активного сеточного тока электронного характера; входной ток в лампе возникает только вследствие наличия междуэлектронных емкостей.
О характере входного сопротивления можно судить по векторной диаграмме.
Построим векторную диаграмму для приведенной эквивалентной схемы для случая активной нагрузки анодной цепи 1=Я (фиг. 6. 11).
160
Начнем построение диаграммы с вектора входного напряжения ие. Напряжение в |х раз больше Оё и совпадает с ним по фазе. Анодный ток/а проходит по двум активным сопротивлениям % и /? и совпадает по фазе Выходное напряжение ?/ак образуется на нагрузке /? и находится в фазе с током /а.
и9
1д -^к
Фиг. 6.11. Векторная диаграмма для определения входного сопротивления лампы при активной нагрузке.
На эквивалентной схеме все элементы соединены в трех точках: а, к. Напряжения между точками ?к и ак известны, следовательно, неизвестное напряжение между точками определится суммой двух известных
Емкостные токи 1лг и 7^к, протекающие соответственно через емкости Са^ и С^к, опережают напряжения игё и ие на 90°.
Сеточный ток 7^, как видно из эквивалентной схемы, является суммой векторов
То обстоятельство, что сеточный ток 7^. опережает входное напряжение иг на 90°, свидетельствует о емкостном характере входного сопротивления. Активная составляющая сеточного тока, как проекция вектора 7^ на вектор иг% равна нулю и, следовательно, активное входное сопротивление /?вх = 00-
Фиг. 6.12. Векторная диаграмма для определения входного сопротивления лампы при индуктивной нагрузке.
И Радиоприемные устройства.
161
Таким образом, входное сопротивление усилительной лампы при активной нагрузке в диапазоне длинных, средних и, частично, коротких волн характеризуется активной составляющей 7?вх, близкой к бесконечности, и реактивной составляющей, определяющей собой входную емкость лампы С^.
Для триода входную емкость можно определить по формуле
Си=С„+С.,(1 + р). (6.18)
При использовании пентодов
^вх ~ Сг к-
Рассмотренный случае активной нагрузки анодной цепи является наиболее благоприятным для работы усилителя, так как большое значение /?вх позволяет пренебрегать его шунтирующим действием как при расчете усилительных, так и избирательных свойств усилителя.
Векторная диаграмма для случая, когда нагрузка имеет индуктивный характер Z=R+}Х, приведена на фиг. 6.12. Здесь исходным вектором по-прежнему является напряжение ипричем вектор ^1]ё совпадает с ним по фазе. Анодный ток, обусловленный индуктивным характером анодной нагрузки, отстает от у.ие на угол <р
X
Напряжение на нагрузке ІІак опережает ток /а на угол <|>
при этом tg<^^>tg<p, а следовательно, ф><р. Напряжение
