Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Электротехника -> Баркан В.Ф. -> "Радиоприемные устройства" -> 25

Радиоприемные устройства - Баркан В.Ф.

Баркан В.Ф., Жданов В.К. Радиоприемные устройства — Оборонгиз, 1960. — 467 c.
Скачать (прямая ссылка): radiopriemnieustroystv1960.djvu
Предыдущая << 1 .. 19 20 21 22 23 24 < 25 > 26 27 28 29 30 31 .. 148 >> Следующая

i[=l\= + l\ cos 2 (t + ^ + /о cos 22 (t f ^ +
+ /^cos32^ + y)+ • • • (3.33)
Здесь T\ — период первой гармоники тока.
Выразим угловую частоту & сигнала через период первой гармоники
Ti
Подставим значение 2 в формулу (3.33)
/;=/L+/;cos^(^+^-)+/;cos2^^+f)+
=с+/; cos t++/; cos (2 1+2*)+ +/;Cos(3-^+3*)+ . . .
Производя обратную замену —=2 и используя известные тригонометрические соотношения, получим
+ cos {Qt + *) + /2cos (22H-2-) + /3COS(32/+3^),
il = ll=—/'lcosQt+/'2cos2Qt-llcos3Qt + . . . (3.34)
Из сравнения формул 3. 32 и 3. 34 можно сделать следующие выводы:
. 1) первые и третьи гармоники анодных токов ламп сдвинуты по Фазе на угол 180°;
6* . S3
2) вторые, а также все другие четные гармоники анодных токов совпадают по фазе.
В общем проводе анодного питания, соединяющем положительный полюс источника питания со средней точкой выходного трансформатора, мгновенное значение тока равно сумме мгновенных значений анодных токов ламп Л\ и Л2
Подставляя значения токов i'a и 1\ из формул (3.32) и (3.34), получим
ia = /а= + /U + (/1 — Л) cos Qt-\- (12 + h) cos 2Qt +
+ (/3-/з) cos 32^+ ... (3.35)
Если лампы одинаковы, т. е. плечи каскада симметричны, то составляющие токов соответственно равны друг другу
/а= = /а=, Л=/ь ^2 = /2, h = h . . .
Учитывая это равенство, окончательно получим ra = 2/a„ + 2/2cos22^
Таким образом, при симметрии плеч усилителя в общем проводе анодного питания проходят только постоянные составляющие анодных токов и токи четных гармоник.
Отсутствие в цепи источника анодного питания первой гармоники тока позволяет в значительной степени уменьшить паразитную обратную связь, возникающую в многокаскадном усилителе через внутреннее сопротивление общего источника тока. В результате уменьшения паразитной обратной связи повышается устойчивость работы многокаскадной схемы.
Токи, протекающие через каждую из половин первичной обмотки, направлены относительно среднего вывода в противоположные стороны. Поэтому магнитный поток Ф, создаваемый токами ламп Л\ и Л2, оказывается пропорциональным разности мгновенных значений токов «V и 4"
ФвЛ (3.36)
где А — коэффициент пропорциональности, зависящий от конструкции трансформатора и числа витков первичной обмотки.
Подставим в формулу (3. 36) значение токов из формул (3. 32) и (3.34)
Ф = A (/U-U=) + А (/1 +1\) cos Qt+ А (/2 — /2) cos 2Qt +
+ A(h+ll)cos39-t+ . . . (3.37)
Для каскада с одинаковыми лампами и симметричной первичной обмоткой формула (3. 37) принимает следующий вид:
d> = 2A(I1cosQt + /3cos3Qt+ . . . ).
84
Таким образом, при симметрии плеч усилителя величина маг-{1,иного потока, а следовательно, и напряжения во вторичной обмотке трансформатора зависит только от нечетных гармоник анод-лого тока.
Постоянные составляющие анодных токов ламп каскада, имеющие относительно средней точки первичной обмотки трансформатора противоположное направление, создают вокруг витков частей первичной обмотки равные и противоположно направленные по-сТоянные магнитные потоки.
Результирующий постоянный магнитный поток в строго симметричной схеме окажется равным нулю. Отсутствие постоянного под-магничивания позволяет в значительной мере уменьшить вес и размеры выходного трансформатора. Точно так же окажется равным нулю и результирующий магнитный поток, создаваемый токами четных гармоник, имеющих относительно средней точки первичной обмотки противоположное направление. Таким образом, с зажимов вторичной обмотки выходного трансформатора будут сниматься напряжения, пропорциональные лишь токам нечетных гармоник.
В общем случае величина магнитного потока, создаваемого токами четных гармоник в соответствии с формулой (3.37), пропорциональна разности амплитуд этих гармоник. Поэтому в каждом из плеч усилителя становятся допустимыми значительно большие нелинейные искажения, вызываемые второй гармоникой анодного тока, наиболее сильной после первой гармоники. Последнее обстоятельство позволяет более полно использовать характеристику анодного тока и уменьшить значение постоянной составляющей анодного тока 1а
Коэффициент (3 использования анодного тока в двухтактной схеме может быть близким к нулю, а отношение
близким к единице.
Уменьшение постоянной составляющей анодного тока приводит к снижению величины мощности, потребляемой от источника анодного питания, а следовательно, к повышению к. п. д. каскада.
Двухтактная схема позволяет использовать в оконечном каскаде не только режим класса Л, но и режимы классов АВ и В, применение которых в однотактной схеме невозможно из-за недопустимо больших нелинейных искажений (у=30°/о).
Симметричность плеч двухтактного усилителя относительно источника анодного питания позволяет использовать в анодной Цепи выпрямитель со сравнительно небольшой степенью фильтрации.
Одновременные изменения анодных токов и' и *а", вызванные пульсацией питающего напряжения, создают равные по величине и противоположные по направлению приращения магнитного потока частей первичной обмотки, действие которых взаимно компен-
85
сируется. Поэтому на выходе двухтактного усилителя фон переменного тока прослушиваться не будет. По тем же причинам в двух* тактном усилителе окажется значительно сниженным и фон переменного тока, наблюдаемый в однотактных каскадах при питании цепей накала переменным током.
Предыдущая << 1 .. 19 20 21 22 23 24 < 25 > 26 27 28 29 30 31 .. 148 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed