Радиоприемные устройства - Баркан В.Ф.
Скачать (прямая ссылка):
Отрицательная обратная связь становится меньше, что приводит к возрастанию коэффициента усиления каскада. Повышение коэффициента
усиления каскада на верхних частотах будет компенсировать имеющийся в схеме спад частотной характеристики, вызываемой обычными реактивными элементами схемы.
На фиг. 15. 17 показана схема резонансной частотной коррекции. Принцип работы этого каскада можно понять из его эквива-
Фиг. 15.16. Схема коррекции верхних частот при помощи отрицательной обратной связи.
Фиг. 15. 17. Схема резонансной частотной коррекции.
лентной схемы (фиг. 15. 18). Величина корректирующей индуктивности Ьё выбирается таким образом, чтобы на верхних частотах диапазона цепь ЬёСвх оказалась настроенной в резонанс. В результате резонанса напряжений увеличиваются ток, проходящий через емкость Свх, и падение напряжения на ней, что приводит к фактическому возрастанию коэффициента усиления. Для уменьшения резонансного пика катушка Ьё часто шунтируется сопротивлением Я. В целом ряде случаев в каскаде одновременно применяются не-
42а
Фиг 15. 18. Эквивалентная схема каскада усилителя с резонансной коррекцией.
Фиг. 15.20. Схема коррекции нижних частот.
сколько методов частотной коррекции на верхних частотах. На фиг. 15. 19 приведена схема каскада усилителя с простой анодной коррекцией и резонансной коррекцией в цепи сетки.
Частотная коррекция в области нижних частот
Одной из наиболее распространенных схем частотной коррекции в области нижних частот является схема с анодным фильтром ЯфСф, приведенная на фиг. 15.20. В каскаде, выполненном по этой схеме, создается подъем частотной характеристики в области нижних частот.
Рассмотрим принцип действия схемы. Величина коэффициента усиления каскада с лампой, обладающей большим внутренним сопротивлением, зависит от крутизны характеристики лампы и сопротивления анодной нагрузки:
Сопротивление анодной нагрузки 1^ в данном случае складывается из сопротивления ЯЛ и сопротивления фильтра 1$.
Величина емкости Сф выбирается таким образом, чтобы ее сопротивление на средних и верхних частотах было очень мало. При таком значении емкости Сф сопротивлением фильтра на этих частотах можно пренебречь и считать, что анодная цепь лампы нагружается только сопротивлением ЯЛ.
Таким образом, коэффициент усиления на средних частотах будет равен
На нижних частотах сопротивление 1$ заметно увеличивается, что и приводит к возрастанию коэффициента усиления каскада.
Степень повышения усиления каскада, называемая обычно коэффициентом частотной коррекции т, определяется отношением
/тгн=^==^ = ^. (15.34)
^0 "^^а -^а
Значением сопротивления У?ф обычно задаются. Значение /?ф не следует брать слишком большим, так как с увеличением Яф уменьшается напряжение на аноде лампы.
Обычно
/?ф=(0,2-*-0,5)/?а.
Если коэффициент коррекции известен и сопротивление фильтра выбрано, то значение емкости конденсатора фильтра можно определить по формуле
С4=-±— I/ Л-2*1-. (15.35)'
425.
Помимо выравнивания частотной характеристики, фильтр позволяет в значительной мере уменьшить паразитную связь между каскадами через источники питания и тем самым повысить устойчивость работы усилителя.
Общее выравнивание частотной характеристики как на нижних, так и на верхних частотах можно осуществлять при помощи отрицательной обратной связи. Но применение отрицательной обратной связи, как известно, заметно снижает усиление каскада. Поэтому в видеоусилителях чаще всего используют анодную и сеточную коррекцию, позволяющую повысить коэффициент усиления каскада.
§ 91. УСИЛИТЕЛЬ БЕГУЩЕЙ ВОЛНЫ
В практике современной радиотехники все шире применяются устройства, работающие с очень короткими импульсами. Продолжительность импульсов нередко уменьшается до сотых долей микросекунды.
Уменьшение продолжительности импульсов позволяет повысить разрешающую способность самолетных радиолокаторов и дает возможность различать на экране панорамного индикатора не только сигналы, определяющие координаты объекта, но и контуры улиц и площадей городов, контуры крупных кораблей и даже контуры больших самолетов.
Работа короткими импульсами требует значительного расширения полосы пропускания видеоканала. Так, например, при продолжительности импульса т=0,01 мксек верхняя частота необходимой полосы частот равна
Рв=3-^=Ы = 35о Мгц. в 1 0,01
Получение равномерного усиления при такой ширине полосы ¦частот невозможно даже при использовании схем со сложной коррекцией.
Подробный анализ схем со сложной коррекцией показывает, что предельный коэффициент усиления каскада определяется следующим соотношением:
крв У С1С2
Если /С> 1, то
р ^_5
в^ п/СгС2 '
Возьмем для примера лампу 6Ж1П при следующих данных: 5"=5,2 ма\ву Свх=4 пф, Свых = 2,1 пф.
Если См=10 пф, то
^1 = Свь1Х+0,5См = 2,1+0,5.10 = 7,1 пф, С2=СВх-; 0,5СМ=4 + 0,5.10 = 9 пф%
426
5,2-Ю-з
/%<207 Мгц.
3,14/7,Ы0-^.9-10-12
= 207 Мгц,
При коэффициенте усиления К=2 полоса пропускания снижается до 100 Мгц.
Таким образом в каскаде, работающем на лампе 6Ж1П, получить усиление /0>1 при ширине полосы частот в 200 Мгц практически невозможно даже при использовании схемы со сложной коррекцией.
