Радиоприемные устройства - Баркан В.Ф.
Скачать (прямая ссылка):
та 0,1-Ю-б
#а = —г- =---- ^ 3300 ом = 3,3 ком.
С0 30-10-12
3. Определяем необходимую величину постоянной времени
т^ = Ют = 10-2 = 20 мксек.
4. Выбираем сопротивление утечки сетки
Яё = 25/?а = 25-3,3 = 82,5 ком.
Принимаем Яе = 82 ком.
5. Находим емкость конденсатора
С* = -4г- = 2о'Ю~6 = 0,244-10-9 ф = 244 пф. 8 82-103 ^ *
га = Пл — Л/ч — 0,1 МКСеК.
Принимаем = 270 пф. 412
Если предположить, что последующий каскад будет выполнен на той же лампе 6Ж9П, то входная емкость каскада будет равна 8,5 пф:
270 8,5
= 32,
С
что удовлетворяет приведенному ранее соотношению [Се > (30 -н 50) Свх]. 6. Определяем коэффициент усиления каскада
Нетрудно показать, что неискаженное воспроизведение усилителем на сопротивлениях импульсных сигналов прямоугольной формы зависит от его диапазона частот, причем время нарастания и время спада импульсного сигнала определяется верхней границей диапазона частот, а степень перепада плоской части импульса — нижней границей диапазона.
В начале настоящего параграфа были приведены расчетные формулы для коэффициентов частотных искажений в области нижних и верхних частот.
Выразим нижнюю граничную частоту диапазона ?2Н через постоянную времени цепи связи СцЯ8 и коэффициент допустимых частотных искажений Мн:
Подставив вместо т# его значение в соответствии с формулой (15. 14), получим
Таким образом, чем больше длительность импульсного сигнала, тем меньше должна быть нижняя граничная частота усилителя. Другими словами, усилитель со значительными частотными искажениями в области нижних частот не способен пропускать импульсы большой длительности. При прохождении импульсов через такой усилитель плоская часть импульса будет иметь большой спад.
Выразим верхнюю граничную частоту через постоянную времени анодной цепи та и время нарастания импульса ін.
Верхняя граничная частота усилителя о)п>, как известно, определяется значением частоты, при котором усиление сигнала снижается на 30% по сравнению с усилением на средних частотах:
/С0 = 5#а = 17,5- Ю-з.ЗЗОО ^ 58.
1
1
10тіЛи? —1
Отсюда следует, что
Таким образом
1
О),
413
или
Подставляя значение та из формулы (15. 10), получим
г _ 2,2 _0>35
Полученная связь верхней граничной частоты /гр с величиной времени нарастания импульса позволяет заключить, что чем меньше время нарастания импульса, тем более высокой должна быть верхняя граничная частота.
Таким образом, усилитель с узкой полосой пропускания не способен пропускать без искажения импульсы малой продолжительности. В усилителях с узкой полосой пропускания возрастают время нарастания и время спада импульса, вследствие чего передний и задний фронты импульса становятся пологими. Для расширения полосы пропускания усилителя необходимо при усилении импульсов малой длительности применять специальные схемы частотной коррекции, позволяющие выравнять частотную характеристику в широком диапазоне частот.
Видеоусилители с частотной коррекцией
В настоящее время схемы с частотной коррекцией широко применяются в телевизионных приемниках и во всех приемных устройствах, предназначенных для приема импульсных сигналов.
Частотная коррекция в области верхних частот
Одной из наиболее распространенных схем частотной коррекции в области верхних частот является схема с простой анодной
Фиг. 15.9. Усилитель с простой анодной коррекцией.
коррекцией (фиг. 15.9). В этой схеме последовательно с сопротивлением анодной нагрузки включается корректирующая катушка
414
«І
На нижних частотах индуктивное сопротивление катушки Ь очень мало и она не оказывает никакого влияния на работу каскада. С повышением частоты сигнала индуктивное сопротивление катушки возрастает, что приводит к увеличению сопротивления анодной нагрузки 1^ а следовательно, и коэффициента усиления каскада. Общее возрастание коэффициента усиления каскада на верхних частотах будет компенсировать спад частотной характеристики, вызываемый шунтирующим действием емкости С0 схемы.
В схеме уменьшаются и фазовые искажения. Емкость С0, как известно, вызывает отрицательный сдвиг фазы выходного напряжения. Корректирующая катушка создает положительный угол сдвига фаз. Результирующее значение угла сдвига фаз на выходе каскада значительно уменьшается.
Для оценки влияния индуктивности Ь на электрические свойства каскада обратимся к его эквивалентной схеме для* верхних частот (фиг. 15. 10).
Коэффициент усиления на средних формуле
0
и
8Ы.Х
Фиг. 15. 10. Эквивалентная схема каскада с анодной коррекцией для верхних частот.
частотах определяется по
Эквивалентное сопротивление анодной нагрузки на верхних частотах становится равным 1*. Поэтому коэффициент усиления на верхних частотах
/С=^а. (15. 17)
Коэффициент частотных искажений на верхних частотах
АГВ=^==^=^-. (15.18)
Определим значение сопротивления 1*. и подставим его в формулу (15. 18):
, _ (*' + уа,ц}5к_1г и.+м ^
415
Введем обозначения: — = ^1,
1С0 = 1С0 -§- = т^т1.
После подстановки введенных обозначений формула для 1* примет вид:
г=к —\+В*1к—, (15.19)
а формулу (15. 18) можно переписать в следующем виде:
