Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Электротехника -> Баркан В.Ф. -> "Радиоприемные устройства" -> 131

Радиоприемные устройства - Баркан В.Ф.

Баркан В.Ф., Жданов В.К. Радиоприемные устройства — Оборонгиз, 1960. — 467 c.
Скачать (прямая ссылка): radiopriemnieustroystv1960.djvu
Предыдущая << 1 .. 125 126 127 128 129 130 < 131 > 132 133 134 135 136 137 .. 148 >> Следующая

і Л/ + #а
так как
Яэ — эквивалентное сопротивление генератора, равное
*/ + /?. , , Ла.
При возникновении на зажимах генератора постоянного напряжения и (см. фиг. 15. 7, в) в его цепи появляется ток заряда кон* денсатора.
Выходное напряжение — напряжение на зажимах конденсатора изменяется по известному из курса электротехники закону заряда конденсатора через сопротивление
(15.3)
408
где
Диаграмма заряда показана на фиг. 15. 8. Чем меньше постоянная времени Та, тем быстрее заряжается конденсатор, а напряжение на выходе достигает установившегося значения. С прекращением действия импульса в момент времени ^ конденсатор С0 разряжается через сопротивление и напряжение на его обкладках, а следовательно, и выходное напряжение усилителя изменяются по известному закону
и^=ие \ (15.4)
Определим зависимость времени нарастания импульса от постоянной времени анодной цепи лампы та.

» 1 1 о,1и ч-
V г" -х-- С2 С
Фиг. 15.8. Диаграмма изменения выходного напряжения.
В соответствии с определением время нарастания импульса ^ равно разности между моментом времени Г', когда выходное напряжение достигает 90% от установившегося значения, и моментом времени ?, при котором выходное напряжение составляет 10% от того же значения V (см. фиг. 15. 8):
ЬЯ=Г-И. (15.5)
Подставляя значения выходного напряжения для моментов времени V и V в формулу (15. 3), получим
и,ах2=0,9и=и(\ -в"'"). (15.6)
ивых1=0,1и=и{{-е т~). (15.7)
Решим уравнение (15. 6) относительно времени
0№ = и(\-е Та1
409
Здесь
в Ха=о,1
или
Отсюда следует, что
*" = та1п10. (15.8)
Теперь решим уравнение (15.7) относительно времени /'
Здесь
_ 11
е Ха=0,9
или
Таким образом
9
^.Шу. (15.9)
Подставляя значения и V в формулу (15.5), получим *и=Г-*' = ,41п10-та1п^-
ял и
г„=2,2та. (15.10)
Если полагать, что время нарастания импульса не должно превышать 10% от длительности импульса
*н=0,Ь = 2,2та,
то величина постоянной времени анодной цепи должна удовлетворять условию
та = 0,0455т. (15.11)
Можно показать, что время спада импульса будет равно времени его нарастания:
Если на схему усилителя действует импульс малой длительности, то конденсатор Сй, емкость которого обычно много больше емкости С0, не успевает зарядиться. Напряжение, возникающее на обкладках конденсатора, незначительно, поэтому почти все напряжение генератора оказывается приложенным к емкости Со, т. е. подается на выход усилителя.
410
При воздействии на схему импульса большой длительности конденсатор С8 успевает несколько зарядиться. Образующееся на нем зстречное напряжение приводит к уменьшению выходного напряжения каскада и в импульсе появляется спад напряжения.
Зависимость спада напряжения от постоянной времени цепи сетки х8 можно вывести из следующих соображений.
При возникновении на зажимах генератора напряжения U (см. фиг. 15. 7, б) в его цепи появляется ток, изменяющийся во времени ю следующему закону:
_ -L
i=^e (15.12)
Kg
Выходное напряжение, снимаемое с сопротивления R8, определяется из соотношения
иши*=1Ъ=ие (15.13)
Чем больше постоянная времени т8, тем в меньшей степени будет изменяться напряжение на выходе.
Если положить, что в конце действия импульса выходное напряжение должно составить 90'% от максимального значения, то можно определить необходимую величину х8. Выходное напряжение
иваж=0,91/=ие \
откуда следует, что
т
е ^ = 0,9
или
Теперь решим последнее равенство относительно -lge = lgl,ll = 0,046;
т
таким образом
g
т , 0,434 1Л
:- \<?Є = 1-- X 10",
0,046 8 0,046
или
^=10т. (15.14)
Таким образом, постоянная времени цепи С8Я8 должна более чем в 10 раз превосходить длительность импульса т.
Соотношения (15. 11) и (15. 14) позволяют определить основные элементы схемы каскада — сопротивление анодной нагрузки Ял и величины С8 и Я8.
411
В случае прохождения импульса через многокаскадный усилитель каждый из каскадов будет изменять форму импульса. Сохранение необходимой формы импульса на выходе многокаскадного усилителя заставляет предъявлять более строгие требования к электрическим свойствам его отдельных каскадов. Поэтому формулы (15. 11) и (15. 14) для многокаскадного усилителя, должны иметь следующий вид:
(15.15)
а 20ЛГ
^=ЮЛГт, (15.16)
где N — число каскадов усилителя.
При выборе значений Сё и для получения необходимого значения Хд следует руководствоваться следующими соображениями.
Для уменьшения шунтирующего действия сопротивления утечки на анодную нагрузку величина Rg должна удовлетворять следующему неравенству:
^> 25/?а.
Для снижения спада напряжения необходимо, чтобы емкость конденсатора Се превосходила входную емкость Свх последующего каскада в 30—50 раз.
Приведем пример использования полученных соотношений для расчета элементов схемы каскада импульсного усилителя.
Пример 15.1.
Определить #а, Cg и Ко каскада по следующим данным: т = 2 мксек, лампа 6Ж9П, С0 = 30 пф, 5 = 17,5 ма/в, Свх = 8,5 пф.
Решение
1. Определяем необходимую величину постоянной времени
1.-1
' 20 = 20 :
2. Находим сопротивление анодной нагрузки
Предыдущая << 1 .. 125 126 127 128 129 130 < 131 > 132 133 134 135 136 137 .. 148 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed