Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Химия -> Страус В. -> "Промышленная очистка газов" -> 87

Промышленная очистка газов - Страус В.

Страус В. Промышленная очистка газов — М.: Химия, 1981. — 616 c.
Скачать (прямая ссылка): promishlennaya1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 81 82 83 84 85 86 < 87 > 88 89 90 91 92 93 .. 240 >> Следующая


Диаметр лобового сопротивления, de............................Диаметр сферы с таким же аэроди-

намическим сопротивлением, что и сопротивление частицы в потоке при одной и той же вязкости и одинаковой скорости

219
Отношение площади поверхности сферы равного объема к реальной площади поверхности частицы

Округлость %

ш Отношение длины окружности круга с площадью сечения, равной площади сечения неправильной частицы, к реальному периметру сечения неправильной частицы

Для области вязкого течения диаметр лобового сопротивления может быть рассчитан теоретически для эллипсоидальных частиц. В каждом случае диаметр лобового сопротивления зависит от ориентации. Частицу можно представить в эллипсоидальном виде, движущейся по оси или под прямым углом к ее осям вращения, как показано на рис. IV-7.

В первом случае эллипсоидальные частицы имеют большую ось а и две равных малых оси b и с, которые можно выражать в долях от большой оси с помощью множителя я. Другие случаи являются частными. Результаты для четырех случаев !приведены «а рис. IV-8.

Случай I. Эллипсоид вращения движется !вдоль оси вращения: а — ось вращения; a=nb\ Ь = с.

Случай II. Эллипсоид вращения движется под прямым углом к своим осям вращения: b — ось вращения; a=nb\ а=с.

Случай III. Эллиптический диск, движущийся боком: a=nb;

Случай IV. Эллиптический диск, движущийся в направлении, перпендикулярном его плоскости: а=0; b — главная ось; c=nb. Искомый эквивалентный диаметр d3 может быть найден при

приравнивании величины d3/2b ,к

с=0.

значению, взятому из кривых П=ао рис. IV-8 для соответствующего значения п.

Лобовое сопротивление вытя-

Jffil г, >? ния было детально рассмотрено

['.'nU TTlAIJIiniI Г E\Q/1 !^ЛФАЛЫИ U /¦*-

нутых и сплюснутых сфероидов в режиме установившегося движе-

Люнцем [534, 535], который использовал метод эффективных масс. К сожалению, формулы, полученные при таком подходе, бы-

№1 ли неудобны для практического

(ШШ использования, но они подтверж-

дают тот факт, что лобовое сопротивление вытянутой (торпедообразной) капли того же объема как и можно было ожидать.

Рис. IV-7. Эллипсоиды вращения [2041:

а

б

а — движение вдоль оси вращения; 6 — движ?“ ние в направлении, перпендикулярном оси вращения.

220
Рис. IV-8. Эквивалентные диаметры de для эллипсоидов вращения [204]:

А — движение вдоль оси а\ I — а—ось вращения, a^nb, Ь*с; 2 — Ь — ось вращения; а=с=» ^nb; 3 —- эллиптический диск, движущийся боком, cm—Ь; ?=0; Б — эллиптический диск, движущийся перпендикулярно своей плоскости.

Для изометрических частиц [158, 641]—кубов, октаэдров, кубических октаэдров и тетраэдров — скорость частицы может быть найдена путем умножения скорости движения сферы с эквивалент-

Рис. IV-9. Зависимость коэффициента оседания К в области вязкого течения 0т сферичности ф и округлости неизометрических частиц при различных соотно-

шениях dp)da [359J:

Аля цилиндров, сфер и параллелепипедов с круглой или равносторонней поверхностью; Il — изменяющаяся округлость проектируемой поверхности.

221
Рис. IV-10. Корреляция коэффициента лобового сопротивления Cd для изомет-Г рических частиц различной сферичности [641]:

/— ?=0,670; 2 —?=0,806; 3 — ?=0,846; 4 — ?=0,945; 5 — ?=1.0.

ным диаметром dv на эмпирический поправочный коэффициент К, определяемый из выражения

К = 0,843 Ig xFyO,0065 (IV.63)

где Чг — сферичность, равная .

Для неизометрических частиц [359] — цилиндров, параллелепипедов и сфероидов — скорость частицы может быть найдена на основе коррелирующих кривых (рис. IV-9), из которых находят также поправочный коэффициент К¦ Он является функцией отношения объемного диаметра к поверхностному диаметру (dv/dA), при« чем параметром является сферичность частицы. Вероятно эти кри* вые применимы и при расчете частиц неправильной формы.

За областью вязкого течения экспериментальные результаты более ограничены, тем не менее был предложен ряд эмпирических коррелирующих функций [55, 66, 546, 641, 659]. Наиболее простым методом является применение эмпирических корреляций с учетом сферичности частиц, графически показанном на рис. IV-10 для изометрических частиц. Для более нерегулярных частиц предположили, что коэффициент лобового сопротивления может быть рассчитан [348] из уравнения

4 (Рч — Р) gdl 4M (рч — р) і

Cd =

Зр иЧ1

Зри2

(IV. 64)

222
для

r, Duds I рudv

Re = -—— = —р=- ——— (IV.65)

р /Чу ц

В области турбулентности (Re<2000) уравнение

Cd = 5,31 — 4,88і? (IV.66)

дает хорошие сравнения с экспериментальными данными {641].

8. ШЕРОХОВАТОСТЬ ЧАСТИЦ

В настоящее время неизвестны методы измерения шероховатости частиц, хотя влияние шероховатости на поведение частиц в газопроводе отмечалось неоднократно. Так, например, гладкие сферические частицы не вращаются в потоках, характеризуемых большим числом Рейнольдса, тогда как для шероховатых частиц наблюдается этот эффект.

Предполагают, что при низких скоростях шероховатые частицы захватывают своими зазубринами слой несущей среды, поэтому определяющим параметром является внешний диаметр частицы [349]. При более высоких скоростях критическая величина Cd имеет меньшее значение для шероховатых частиц, чем для гладких.
Предыдущая << 1 .. 81 82 83 84 85 86 < 87 > 88 89 90 91 92 93 .. 240 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed