Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Химия -> Рид Р. -> "Свойства газов и жидкостей" -> 64

Свойства газов и жидкостей - Рид Р.

Рид Р. Свойства газов и жидкостей — Москва , 1982. — 527 c.
Скачать (прямая ссылка): svoystvogazovijidkostey1982.djvu
Предыдущая << 1 .. 58 59 60 61 62 63 < 64 > 65 66 67 68 69 70 .. 187 >> Следующая

Расчетные методы, описанные в этой главе, разработаны дли веществ с пор-млльноп молекулярной массой Для очень тяжелых yi леволорозив, для котрых пм^тся мало эксперимент .1Д1, пых данных, раз работа на корреляция, основанная
паров ацетона
Погрешности расчои») i. ми,ду
(0 5 S,I ! к$?Ь. . К'рв'о^Гй j С; о ¦:) 1 Г i-д ir | . I палка | 1 j>4 1 ®“дТ . 1 кКИ Гт^-'Л tsrsr 1 лНй?г
-7,2 —6,2 -3.0 1 3 —«.3 5)
-5,6 —4,0 -3,0 0,5 -6,3
—3,3 —2,3 -1.4 0 7 - 3,7
-0,3 0 0 2 0,4 -0.2
1.6 1.1 0,8 0,2 1,9
1.8 0.9 —0,1 —0.8 2,2
0,4 -0,2 -1.3 -1.7 0.7
0,2 —0,1 - 1,0 1,2 0.3
иг пригожмцской теории жндкестея. содержащих нолксегмептньк молекулы, ¦iia корреляция |н0о] используемся для расчета давлении паров очень высококи-нришх углеводородов, включая и те, молекулы которых содержат нафтеновые или роматическис циклы.
6.11. ТЕПЛОТА ПАРООБРАЗОВАНИЯ ЧИСТЫХ ВЕЩЕСТВ
Теплоту парообразования AHV иногда называют скрытой теплотой испарения. Она представляет собой разность мелчу Энтальпией насыщенного пара л энталь-чней насыщенной жид1счсги при одной и -oft же температуре.
Из-за нали'пя сиг притяжения между молекулами жидкость покидают те мл гскулы, энергия которых превышает средний уровеш.. Средняя энергия остаю ишхея в жидкости молекул понижается, и для поддержании постоянной темпера-М>ы должна быть /«-Лавлсна новая порция энергии 3ici виутреняя энергия парообразования A(}„ Нал паровой фазой по время парообразования совершается р."1 »та, поскидьку объем пара увеличивается, если давлеше PvР поддерживается | 'гтояниым. Эта работа равна (Vg — V, ). Таким образом Л//р = AUB — Pvp (V /j — V/J =
= .4fv~RT(Zs-ZO =
~&Uv-r RTAZd (15.11 I)
Миоглс расчетные мсгоды берут начало с уравнения (0 2 2). потому что, как ''и го показано, величина ДН„ связана с наi„юном кривой, из1ч'»ражчющсй заии-cui'H-Tb давления паров от температурит. Другие метлвы основаны па гринципс сочгвстственных состояний. В разделах 6.12—0.16 дан гЛчор нгиполес тичных '¦ и>дск, а рекомендации по их применению нргведсиы в разделе 6-17.
'Ijcto трудно установить первоначал ,цый источник многих «экспсрименгиль-
¦ м\'а 'начеиин теп-тт парочбрачопання. Некоторые из них определялись путем к ишрнметричсокпх измерений, однако во многих случаях так называемо- экспериментальное значение было получено непосредственно из уравнения (6 2 2).
1«3
Известны ш tow к и. но которым \7^ опрел, i неге и щдельно, а также когда величин} (d In /\|.) lI7 нахеиит чнС ленным l!i,'p,|’f'p'’nn фовлнием чксперимситальн-лх данных яо лап кliiuo парив щи лцатнтнчееким днЬй"-р<нпиропашкм какой либо корретяцин Р\\ — I Пример генотмов.ншя глсTtim.ro подхода можно встретить и иетаьнем перензданнг таблиц \Р1 [94 | 1$ чих гентспы чарос-Оралтапия 11Г1р|ЦГ-1я.тис*|1 при г< .чо.т сюич и пн j.'Hiioii in ffi'^1 нрнчеу. ветчина iiP^, 'd'f находилась no \ равнению \iT>an? тти давления i аров (pane.-- fi ,5), коэффициент CrtHuwsiiocM насищениого г pa ррссчит-лв i.ilm ihi |)нрна~?м|пм\ граиненто состояния (paiie.i 3 II). a no коэффициентам сжадаемост.! насыщенно» жидкости брались непосредственно экспериментальные д-! те
При опредетенин трннх 3iij сецни нронз ю н: 41 (IP, с!Т но -мк.-он\ конвои .нобо~о апа.н1|Ическ!>го сравнения димения наров имеется элемечг iconpe.ie |Сч И» ГТК Константы \р.'ШИС|ЩЯ ЧОГ\Т б-лть ОПТИМ7ТЬ| мм И ДЛЯ ЬОррСЛНЛШ! т [Чтения паров. однако н j этого еще не стел'ет ч~о т< же с .ип>ч коне -акты б\ ’\ т иалботее нрнготными .1.1 я определения прои шо 1н.]\
Килориморнчегык намерении V/, «‘мноючт.рч i ы, поэтом \ тля внесении иен<кти в эту пр-толем* мало что Можно сделал. Критический об юр он\ б.тпкова.ч иых значении Л//г icu не менее нредетав шстся юлезным, т’оокотчкх он поможет избежать логических iaf i\ ждечий np;t еравиечии расчетных значений V/s с найденными (’ pacci u i а и и ы и и"1) цпгичи нр титижсьными метод iMii к. кроме того, в нем должны содержаться рекомендации, осН"ьаш'ые на таком (равнении
е. 12. РАСЧЕТ \Не ПО УРАВНЕНИЮ КЛАУЗИУСА — КЛАПЕЙРОНА И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫМ ЗНАЧЕНИЯМ ДАВЛЕНИЯ ПАРОВ
Уравнение (fi 5 I) можно применить Тли расчета \HV ие-ь цгредетвенко но экспериментальным данпь.м о швлеиии i .ipor.. не но ты* и нриэгом различные и.егочы i'и редел ей ия прс-изводнон dP,t, АТ Копа зчпчен.ия Р, , протаб». „ти ювчиы через одпнакоьые пн ic-рвал ы темпера гурм. т>» -ря дифференцирования у (опно воспользоваться, на пример, методом !l\i.iaca \и пчина 11р|!менИи и> ю к уравнению Ктаузи\са—Кланетро ia этот метод приводит к выражению
| -147 V п,‘ 7 2 и3/'
’ ' 16126, 2IM.
пе б г — температур имя интервал, я —число рассматриваемых точек, изменяющееся в интервале от —3 то 3
Результирующее" значение Л//е соошш тьует средней аз с-г-мн точек по темпера rv ре (п 0) Для П1ЛЬ)Овання v pan не шел (fi 121) непоходлчо иметь Значения АХ или &7-0
Пример 6.8 Рассчитать \IfB гр i 30 ~С. нче*Л1,з\и тагупшх значений таьлени я паров вод.л
12.74 17,54 23,7Ь 31.Я! 42,18 56.42 71.58
I1 с in с н н с ( or.-iaciio хн( мяч\ юй гроле,ире численного це^-фереиниро-кания. имеем я _ Ч лри Т - 11 < . п -2 при Г~ 20 i .я 13 чрн Т 45 G Тщ да'V пР 271 27, я V л!Р- 1010-22 Нрешш-ление 'Г АI'-. равно (Д/^ЙП Р R качсстне нерно! о I рнб I нжег 1я возьмем \/0 - |0 Слеловательно КТ4 (397) (271.27) (7) Г1916,221 ( I !ьч?) (JlU5)
Предыдущая << 1 .. 58 59 60 61 62 63 < 64 > 65 66 67 68 69 70 .. 187 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed