Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Химия -> Рид Р. -> "Свойства газов и жидкостей" -> 60

Свойства газов и жидкостей - Рид Р.

Рид Р. Свойства газов и жидкостей — Москва , 1982. — 527 c.
Скачать (прямая ссылка): svoystvogazovijidkostey1982.djvu
Предыдущая << 1 .. 54 55 56 57 58 59 < 60 > 61 62 63 64 65 66 .. 187 >> Следующая

Экспериментальное значение равно 71,2 мм рт сг. 161
Погрешность — 100 — 0,3
В диапазоне от 10 до 1500 мм рт ст уравнение Антуана представляет собой пличную корреляцию для давле! пя паров При лавле шях свыше WWvm рт сг оьо пйычпо ,iji г заниже»яме результаты
6.4. ИНТЕГРИРОВАНИЕ УРАВНЕНИЯ КЛАУЗИУСА- КЛАПЕЙРОНА
В разделе 6 2 подчеркивалось, ч Лцл'.ши нсгйп уравнении для расчета давлений паров получены интегрированием уратения (6 2.2) Число вариантов интегрирования ограничено, тем не менее рол ¦•платы, опубликованные п литературе, "т.тичякпеи бипшнм рашообразнсм, поскольку для движения большей точности каждой аптор обычно вводит свои поправочные ког|к|гиц||еиты
Из двух членов уравнения (С 2 2) АП0 и \ZV, которые должны иыражап.си к ни~е функции темпера г* ры (или лавлечшл), сначала буди рассмотрен первый.
173
Отмечая значения, относящиеся к насыщенному пару, индексом SV, а относящиеся к насыщенной жидкости — индексом SL, величину А?*, можно определить как
\ZV Zsv - 7„l — (I < j— I si) (fi 4 1 j
Часто величину &Zp пола) ак-i репной сднпинс.-тиСо аппроксимируют простой аналитической фуккпней, либо рассчишвают по уравнению состояния, **>торое предгиуагается применимым как к насыщенной жидкой, так п к насыщенной паровой фдче 0 л. 3).
Один из ийнбипесчтето использус-мых методов расчета YZ., пр.'Дтолен Xarl'in-waxcp<4i 1271 О&ьемы насыщенных Пара и жидкосш рассчитываются но уравне пщо соппяния (похожему па уравнение Ман-дер В?ялл?а). i кюпщяя уравнение с помошьн) ныраженин (3 1 1) и (3 4 2). можно нока«ячь, «то
Уравнение (6 4.2) представляет еоГ.ой хороч1ую аппроксимацию при нрпведин-ных температурах, близких к 7 s пли меньпшч, однако при 7V Tf, исподьэо вать его следует с осторожностью.
Для въфяжения &Hv в виде функции температуры йЗычпо применяется один из двух подходов 'W„ предоавлястся как линейная фикция температуры или используется корреляция Ватсока [уравнение (fi-16-l)] Первый метод — только приближенный и непригоден при высоких температ\рах. Однако если VZ0 считать константой и
\НС -а ЬТ (С.4 *3)
то, не Пользу я уравнение (6 2.2), можно получщь
lnPvp -А <6 4 4>
Член Э1ого уравнения, содержащий In Т. появляется вследствие принятия лнншной з.гвисимсч*ги -\НГ от У. Непосредственно уравнение (6 4 4) применяется рец'п, но общая его ij«ipMa проявляется в ряде корреляций, которые часто модифицируются дойдвденнсы других членов. Выражение (6.4 4) называют уравнением Генкина или уравпепием Кирхгчфа для давлений паров.
«.5- VPABHFHHF, РИДРЛЯ ДЛЯ ДАВЛЕНИЯ ПАРОВ
Ридель |77] предложил корреляцию давления паров, основанную На Модификации уравнения (6 4.4) |691:
In Pvp -А -~ГС li. Т ПТо (0.5. I)
Член 7° иамерен! о включен в корреляцию для учета того, что значение fsZv не равно единице [ рн высоких температурах (и Л//„ г,е яплягтхл линейной фу п<-цней температуры в sWi области) Показатель степени С при V не играет сущест венной ради — метут иецодьзоватьси г другие nox«wc.ie значения f I, 391 Семо1-боро влияния на точность расчета, xoif значения кокс)ант при этим конечно же различны. Для определения констант в уравнении (6 11) Ридой, ввел параметр «*.
d In Pvp
a— Jr (G 5 5?)
din Tr
а П.чанк и Ридель |o*f. 701 на основе анализа экспериментальных данных подав депшо пиров пок.г'йлн, что
174
uf> -A~-^r- ' C* hi 7
Л' - -35Q; В---------------36Q; C+ -42<i + '*. 1
D- -- С», Q = 0,0838 (3.7CS — cc} j (°
Зная значения P., Т. и«,, можно no уравнениям (6 5.4} и (6 5.Б) рассчитать давление па;*.;в Ометп.м, Ч|.-> в уравнении не использ\ется нормальная точка кипении Однако, поскольку нелегко (или даже нежелательно) вычислять и с помощью определяющего его уравнения r критической точке, часто о. находят из уравнений (6 5 4) н (б 5 5). подстапляя в них Р = I атм и Т = Тъ- После этого имеем.
О 3154ft + iHfg ~ 0,083Stft - In Tb
ч о 144ft ~t~ ' С Л- с
с ().№№ _ In Т,. ^ ¦ *
% « _35 + i 42 In Tbf - Tlf (6.5 7)
Пример 6.3. Повторить пример 6.1, нспольчуя корреляцию 1*кае.тя Решение. В примере 6.1 дня этнлбензояа длно Рс — 35,6 атм, Т/,= = 400,3 К и Т, — 617,1 К. Поэтому Тьг = 409,3/617,1 =- 0,663. По уравнению (6.5.7)
% — —35 — й-|~ | 12 In 0,Ш - (0,663)* = 1.9525
Тогда, используя уравнение (6.5 6)
(0,315) (1,9535).....In 35,Г,
(0.0838) (1,9525) — 1и 0,663
— 7,2EW
Константы уравнения Риделя для дапления паров находятся по уравнениям ((,.5 5)
Q = (0,083«) (3,758 — 7.2880) = -0.2958 А* — -35Q 10,353; В' - —36(2 = 10,649
С* — 42<? — ix, = —5,136; D* — —Q — 0.2%»
Ir, Fm - 10,:«Й — 10-1~49 — 5,1361н Тг \ 0,2%87’«
%р, Тг
При 74,1 н 1*6,8": |р|дучалч
j 1\т„ | |
74.1 0/4.3 «1,9 100 —0,1
186,8 0.745 2509 2494 0,6
i'PciBHeiii е Риделя пшйще rj.-r бил ее точные результаты при Ть > Тс (си. 1лбл. С I).
е.6. УРАВНЕНИЕ ФРОСТА КОЛКУОРФЛ — ТОДОСА ДЛЯ ДАВЛЕНИЯ ПАРОВ
Фрост II КолкуОрЬ [25[ южс нп'Сгрировлги тсавиенце (Ь 2.2), no.iaraF. чтя ДИе опредсляс-гсв >ргвнеки«ч (6 4 Ч). однако они иейол ь.зовади не А?., -» 1,0, а ьа.ходили эна'.енно 47В по урат-ению состояния Вав дер-Вая.тьса_ 15сз\.->ьти-рчотсс выражение дппь'н.-чньгиоигичается отураппс-тя РидслЯ (6 о 1)
Предыдущая << 1 .. 54 55 56 57 58 59 < 60 > 61 62 63 64 65 66 .. 187 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed