Свойства газов и жидкостей - Рид Р.
Скачать (прямая ссылка):
(3.5. [0)
Dj =- —0.04666626, Ds = —0,11386032; D3 = —41,76451266
Da - 40,47308767; D6= 12,55135462; D« = -12,5583112
Моднфпкавд я Грея н др. Рыла разработана для описания поведения газов it дпашзене тсмпср.тгур до Т,. < 1,1 при Р, < 2.0. Коэффициенты сжимаемости, рассчитанные по уравнениям (3.5.9) и (3.5.10), хорошо гпгласухжк с табличными Зна“оп»ями Питера—Керла Соколов н др, 1109| нашли, что для углеводородов ботее точной яятяеи-я другая модификация 12, 99].
Наибгаее успешными модификациями уравнения Редлиха—Квонга являются -о. в которых параметры с и b выражаются как функции температуры |8, 17, 10* 133 136 137] Шолрпнидр ||7], например, выражал! а н Ь в виде полиномов t Срвтных си пеней прнл денной температуры и, обрабатывая эксперпмен-пльшле данные е глчощью pei рессновдоп» апялиза, получили константы для 25 вещее гв Окачялось, что, когда эти копстинты используются для вычисления во.'чпте'фических свойств веществ в жидком, газообразном или еверхкритическом состоянии, средняя погрешность расчетов составляет менее 1,5 е».
Другой известной модификацией уравнения Редлиха—Квонга является выра-
7mmw_________у______Ц» * г, й5,„
V RT V-b fij V hir‘ (inM)
в котором ?1а и fy определяются по уравнениям (3.5.4) и (3.5 5J, Ь находится по уравнению (3 5 3j, а величина Г, как показано ниже, варьируется в зависимости ci типа предложенной модификации. В оригинале уравнения Редлиха—Квонга
F = 7'7J-S (3.5 12)
(I I тгу | Р*
(1+Г,)4+Р
В лк-ифшшвях Нильсона [136]
/ = Г -Ь (1,57-г 1.62.,.) (Г-1 — I)
(3.5 13) 41
Оригинал \ разне! н> Редтиха -Квота
Mojii'I нк?Н1 ч Ви.исопя Модификация b<’[i!ic — [ммпя Модгфнккция (лине
Оригинал \ равнения Рсд.|и*я -Квот а
Модификация Витсона Модификации Барнс — Кш-га Дк>чнф гкацгя Соаве
2,15 1,4-С 1,00 0,761 0(504
2 0.' 1.39 1.00 0,733 0,551
2 04 1 -3(5 I 00 0,785 0,0 И
2.05 1,18 1.00 0 759 0,544
ы - 0.S
2 15 1,40 1,00 0,701 0,*н>4
2,26 1,47 1,00 0,«*4 0,45ft
2,32 1.45 1,00 (1.727 0,547
2 31 1,47 1,00 0,713 0,123
Банк*—Ки1п I |й|
Г_=1 | (О.У | l,2lft.)(r; 1 5—I) (3 5.14)
Сол ик |()«1
1 t-(0.4Nl • 1.1710—0,176^) (1— Tvr-:')f J&5.13)
За исключенном ойдасги приведенных температур, превышающих линеггя '/’г. бличкие к сдишще, рят мнш.лс фуикщш F удивительно хорошо очласуютен между СгУ>ой (табл 3.3).
Bf^T и Эрбар 1135) ’нргве-ш расчеты чо о'спютепню <’иаве для спетом легких yrjieBfOt.J4\iob и г р шили к выводу, «о оно Является очень точным при определении цираметрон i|w4f)№ji о равцотл.ия пар—ж1 дкг-cib н I'OnpaiiciK к энтальнш! на давление Варне и Кинг (в] применяли их мочифика imo Для еяесей как угчевочородов, так и псу леподородов, a Вильсон |l36j показал, чтл его форма уравнения лает хи|ч)П1|ц‘ резулмаш по нопрапчам к чнталыши на давление не только для полярных (ьключая аммиак), поидш пмюлярных веществ.Этисиотлошсн! я pai-cvaipn-вакггся в гл о.
3.6. УРАВНЕНИЕ СОСТОЯНИЯ ПДРНЕРА - АДЛЕРА
Кярнер и Адлер [6] модифицировали уравнение олгоянпя Иоффе 149, Ей), чтобы п>\чучшь р V—Т OiOTHotiKNuie, кгпг-рое является наибндес точным дан области насыщенного или едагка перегретого пара. Уравнение и его константы даны н тий-ч. 3 4, а па пне. 3 4 п качестве примера показано прскраспое совпадение paC'ieiHfcix ii зксасриментальных значений Z д-ш и-гептяна Диапазон применимости уразнення снответствует значениям 1;,.>0С и Тг< 1,5.
Константы, приведенные в табл 3 4, связаны с составом и разделе 4 4. Использование этого уравнения для опр< делепня термодинамических свойсгн рассматривается в гл. 5 Уравнение еостшяия I» представленном здесь виде (см. таРя .$.4) прнуениется в раечете ад 1 моль газа Для того чт>~<оы получить экстенсивную форму уравнения, д .ста 1мч:ю wmci-h п. l' па V/,V, где V — иш_»яЗьем_газа, а Д' — ошцес число молей.
42
ТАБЛИЦА 3.4 Модификация Бариера — Адлера уравнения состояния Иоффе
' fii' — fi) ¦ 1 (Г_tT! v (V — Й)3 Г<1 — Ы>
rt = I — Г(.-§") (°"%I 0 0?13м)J' 2
ы<3т?
¦ - —^(i 3'2Р
5 JR'T*
.1- —=?<1 — Л)^
236/*
R Тс
<1 -fty
I02iP^
тг)
ь
D,
U Г.
Т= Т\
(),'К)4 -f 3.7I0Q1
|.'Л - П т (4) ~
^ (42) (0,013 f- (),17«й>
6(1-1-)*
/), (0.30 +0 гВи23»
Рг - - 1,М | |3,Г.Пог/3
/Л, _ 0 59 (, 7.31СЙ-'3
Я, 0,23 — 2,Д?изг'3
г* —1,25 ; е.У-ко2-'3
Г; 0,4.« I 6.41ьг*
(3 b. 1) (3 6 2) (3 6 3) (3 1>4) (3 Г. Г,) (3 (»6) (3 6 7) (3 с к)
(3 6 9) (3.6.10) (3 6 II)
(3 С 12)
(? 6 13 (3 6 >4. (3 6 15 (3.6.16 (ЗГ.17 (3 в 18 (3-0 19
3.7. УРАВНЕНИЕ СОСТОЯНИЯ СУГИ — ЛЮ
В ЮТ! г. Сугн и Лю [122] предложили урашгсниессстзянпя, подобное у рявне-игао Варнера—Адлера и примешшое в пределах тою же диапазона, т. е для области насыщенного или еле! ка перегретого пара. Уравнение и его константы представлснзт в табл 3.5. Точность этого соотношения превосходит точность метода Барнера—Адлера, рассмотренного в разделе З.С. Кроме того, оно дает удивительно хорошие результаты при расчетах объемов насыщенной жндьгити.
Константы, приведенные п табл 3 5, связаны с сос-алом в рачделе 4 5, а применение этого уравнения для определения термодинамических свойств газовой фазы рассиигрено в гл. 5.
