Свойства газов и жидкостей - Рид Р.
Скачать (прямая ссылка):
Экспериментальные данные сравниваются с расчетными по трем методам в табл. 11 2. 5L исключением нескольких значений, на которые ссылаются Мэ-сон п Мпнчик [144], все 114 экспериментальных точек была взяты из оригинальных иеючпикпв l ie делалось никакой попытки дать оценку степени точности экспериментальных данных. Из табл 11.2 следует, однако, что расхождение кежду результатами различных исследователей составляет иногда несколько процентов По двум значениям для сис iOili гелий—asoi при 293 К можно судить
о незначительном влиянии состава смеси, которым обычно и пренебрегают В табл 11 2 включены данные, полученные по четырем разным экспериментальным методам.
Из табл. 11.2 следует, что уравнение Фуллер—Шитлеря—Гшдннгса дает результаты, несколько лучшие, чем шчучяечые ю теоретическому уравнению Среднее отклонение значений, полученных по последнему методу равно Н %, но вычисленные значения в с,м'shl\i па 3,7 ниже Это может приблизительно компенсировать ту ошибку, которая часто возпикает в завышенных экспериментальных данных из на невозможности исключения конвекции. Для систем, содержащих воду, теоретические значения почтя всегда на 10 *» ниже, что и послужило основанием для введения в нтцх случаях в уравнение (11 3.2) эмпирического коэффициента 1,09 Температурные функции, входящие в несколько уравнений, включенных в табл. 11.2, проверены недоааточно; температурная же функция теоретического метода как било указапо п предыдущем разделе, оказывается весьма хорошей.
Рекомендации. 11а основании численной опенки, предс! явленной в табл 11.2. а также других проверок, описанных выше, можно рекомендовать следующее.
1. Для простых неполярных сискгм при умеренных температурх использовать корреляцию Фуллера, Шеттлера и Гидднигса (11.4.1), отклонения должны быть меньше 5—10 %
2. В случае спаем, о>держащпх полярные компоненты, применять мегод Брокау [уравнения (11.3 2), (И 3 81—(11 3 14)1; отклонения полученных значений обычно меньше 15 "и Дпцельные моменты многих веществ приведены в приложении Л.
11.6. ВЛИЯНИЕ ДАВЛЕНИЯ НА ДИФФУЗИЮ В ГАЗАХ
Прп низких н j меренных давлениях кг.>|фицлекгы диффузии в газах обратно иропорцвонап.ни давлению п плоттостн. Этот экстериментальио установленный факт согласуете? с теорией [см. уравнения (113.1) и (113 2)].
Большая часть экспериментальных дапных по диффузии при высоких давлениях относится к коэффициентам слыс,диффузии. Доусон, Хурн и Кобайяши [.'«<)[ провели особенно широкое исследе • шие коэффициентов еамодиффузни в ме
481
я Коррстяци» коэффициентов ««'•м. К>р^°Г'км-ы.о>и *"
1 0*< /Vv‘ 1,9 и 0,3 Г Рг^
: корре шрсвал! cboi длпи-лс (нм \ paei uniat
— (г O.Hil-SSr
= 1 0.053432».
- О 02Ш5..;
(II <
1)
ощя !
п Dp (Dp)° Это 1Юлтвср:ьльоп ними О MJ-»|jl}»fHHeHTfc сичодпф Значений спетавляг! око то 10 1 п этом диапазоне привезенных плотностей
? Ш"Т,
где I) - коэффициент cavi.\_iiii|-ji\i|]]i при 7 и Р, (.1 плотное'=¦, (Dpf произведете D н о грп /’, но
низком давлении, г>,_________п р. — i рн
• — веденная плотность ?4 График урлвпенни (110 1) ирод с га в леи на рис 11 '5 Ниже значений
также лр\] ими экспериментальными дая-1Пп (Ы [ЗУ, 1G4, Цл, Й)'» 1 хоти разброс Матур и 1 ’.дос [145] предио.шжнтн, что
Dfv=~
(II fi 2)
гче D ко»|«рнцнеиг с ведешыя n.TfriHJCib; 7, Значения Р выражены в
но щффуяш нрц выо «ом давлении р, — прн-
Т Тг — п[) I ведения я Teunepaiypa, Р— М1 “Р^-,37?'е. в физических ига.‘Сферах, Те — в кетьвинах По урав {emtio (И 0 2) ткже должно Кытъ D(V(Dp)° ¦=- I при рг<~ 1,0, как показано на рис 1! о Другая корреляция, приводящая к ivv же выводам, ймтя I рэдло:кена Стчом и |од-'лг« 241]
При приведенных плтюетнх зыше единицы уравнение (110 1) предсказывает существенное чменыление значений приведения Dp. Эго подтверждается экс.юрПУнпа 1Ы1ЫМЦ данными Доусона н Др дтя метана, некоторыми данными но е,1иодн'4ф\зин в водороде прп 36 н 55 О |92|, а гакже .ан-нлш, «гегося-щнмпен к Ai-дкому метану 1164J. Последние дна ряда данных укладываются
1.<:ск<<ль,:и выше оглажепьой кривой, представленной на рис 11.3 Данные но самодиффуиш в жидких чвуокисн углерода и пропане, пнуйлнтопаниыс i'ofiuн-(ином и I .ti.eoiptom |18(i I, не могут быгк иеполь юваны для проверки уравнения (11 b 1), поскольку н I одно чпачение (Dpi’ не 61.1.10 пчяерсно; однако эти данные (1,5- су 2,-5 и 0,8 ч, Г , ”0,97) I.оказывают-, что значение фончьслсрик Dp уыг'Нь наегек е возрастанием тющ.клп в соответствующей области Приближенные корреляции, «сиопащ’ые яа нсполнзо-юцкн принципа еоогве гетвугоншх состоя-пнй, для D как функции r.pii поденной теимературы и приведенного давления <йлгп приложены Степ ери и Бердом 11ВД) н Такахэши [205а]
Таким обрнюм, ятя еамоди«||фут,ш при высоких даптепнихзначение нро-
I шедсния Do почти постоя ено, когда гривсденнис п готкмстн ннас единицы. При iV-лее вьеикнх приведенных п шгноегнх значение произведении Dp быстро уменьшается с костегсннвеа увеличением pr Jim sn<ii ¦лх.таста уравнение (И 6.1) дач лишь rpyGof ирнйлижепис
Н противоположность самодиф^узии пемдагочислеппые пчетцнееи да тише ю ди'|н|.уmi: в бинарных емеенх показывают, что D -lc j* уменьшается е нлог-¦№тыо ддас прп значениях пеевдонриведенпон гпотност ') меньше единицы.
