Свойства газов и жидкостей - Рид Р.
Скачать (прямая ссылка):
Вязкость чистого газа г], сП [87] |,3210“2 1,00-10а
Нормальная температура кнпеиня, К 111,7 231,1
Cv при 95 ®С, калЧмэль-К) [11 7,44 19,5
Критическая те\лн“1>атура, К 1Ч>6 369,8
Критическое давление, атм 45.4 41,9
Приведенная температура Тг — Т/Т,, 1,93 0,995
Эмпирический метод Брока!/. По уравнению (106.9)
K,L 105 = (0,486) (10,49) ' (0,514) (6.341 = 8,35 »м Ю-_(1
Но табл 10 6 для мольной доли метана 0,486 значение у = 0 45 Таким
'-т = [(0,45) (8.35) J- (О 55) (7,84)J (iO'5) = 8,0-10’» ка.-/(см с К)
Погрешнооь — 8 100 = 4.7%
Метод Линдсея—Бромли. Сначала нужно определить постоянные Сюзер-лепда Обозначив метан индексом 1 ii пропан индексом 2, по уравнениям <10.6.7) и (10 в.Л» получаем.
5, = (1,5) (111.7) = 167К S3 ~ (1,5) (231,1) = 347К Sj2 - 1(167) (347)]'/г = 240К Параметры Av, и /l5f определяются по уравнению (10 6 6) Например
¦ 1 /, , (Г 1-32 / 44>097 \3'41 1 -167/368)1*2^2 1-1-240,368
12 " 4 k "r \L 1.00 ^ 16,043 ) ] 1 - 347/368 J / 'l+ 167/368 '
Аналогично ASI — 0,61. Тогда по уравнению (Ю.6.1)
? _ </Л , й?.я _ (0,436) (10,49 10-») ,
'т " Ух + ЛпУг Уг ¦ Лп№ (0,4t«i) + (1,71) (0,514) ^
, (0,514) (6.34-10-®) „ .
¦и (О 514) + (0,61) (0.486) ’КаЛ>'(СМ К)
Метод Мкоца—Саксеиы. Значения Фи иФ^ могут быть рассчитаны по уравняю (9 5.2) или по уравнениям (10.6.2) и (10.6.51. В последнем случае
_ [ 1 + (1.32/1,00)'/2 (44,097/16,043) ,/4[2 , сс
--------8*'г ,Т — 16.(4,44.Ш)'«------------” ' “
Подобным же образом, но помсаяв индексы, получаем Ф21 — 0,51. Тогда уравнению (10.6.4)
А12 = <Г>12 = I,S6; A2i = Ф21 = 0,51 Подстановка этих значений в уравнение (10 6.1) дает
, (0,486) (10,49) (1Q-5) (0,514) (6,34) (Ю-«) ^
т (0,486) + (1,86) (0,514) + (0,514) + (0,51) (0,486)
= 7.81 10*® кал/(см с К)
7,81 — 7,84 7,84
Погрешность -- ’ -*¦. ’— 100 = 2,2%
Если для определения А-и используются уравнения (10.6 2) и (10.6.5) •Жить вилюито чистых компонентов нс требуе~с.я.Сначала по уравлепию (10.3.15) рассчпшваютсн значения Г для метана и пропана-
Г = —Ц----------------; г, - 0,7506; Г_ 1.472
PJ‘
По уравнению (10 6 5)
?жг, 1 472 ft* OtCIl (I 93) _е (0,2112) (1.4S>
7,r3 017306 eto 0.611 f.,4 5)_ e— (0 241 ®) <0A«) = 3,50
Подстгнс.-вк* этого значения в уравнение (10 6 2) с к — 1,0 дам:
Аи = I14-(3,5Q)i'2(16.04 44,10)1,1)2 = , >fi2
“ [8(1 -J- I6104'4i.l0)]1'2
Апалощчпо Asl = О КМ. Как и пэежде, по уразнсипю (10.6.1»
/.„, = 7 10_а кал'(см.оК)
7,83 — 7,64 ...
Погрешность =------------------ 100 = i.o"®
10.7. ВЛИЯНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ И ДАВЛЕНИЯ НА ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ГАЗОВЫХ СМЕСЕЙ
Влияние температуры. Обычно изменение температуры не оказывав сметного влияния на форму кривых зависимости теплопроводности смсси от состава. Однако бмвакч случаи, когда смесь, обнаруживающая отрицательное отклонение при низких температурах, можег дать положительное отклонение прй более высоких температурах, здесь «отклонение» следует понимать как откаонсние от прямой, рассчитанной по прашьту аддитивности при выражении состава в мольных долях. Такой случай рассматривает Брокау [81 на нрнмере смеси М2—С02.
Fc-пи отсутствуют признаки такого аномального поведения, влияние температуры на теплопроводность смеси скрадывается изменением теглопроводя<хтей чистых компонентов. О таких изменениях говорилось в разделе 10.4. Следовательно, нет необходимости изменять функциональную форму выбранной корреляции для смесл.
Улыбин ] 187] предложил эмпирическое соотношение
г„ IT.) - >.« IT,) J ,10.7.1)
Как показали Саксена и Гапта f 1611, это соотношение можно с успехом использовать для смесей легких газов.
Влияние давления. Имеется очень мало экспериментальных данных о теплопроводности газовых смесей при высоких давлениях. Кейс ffiO] исследовал систему азот—двуокись углеродл. Камингс и др. приводят данные о смесях этилен—азот и двуокись углерода—этилен |72], смесей инертных газов [135] и бинарных смесей, содержащих двуокись углерода, азот и Этан [49]. Розенбаум и Тодпс изучали бинарные смсси метан—двуокись углерода [148] и метан— тетрафшрметан 1147)
Хотя модификация Линдсея и Бромли уравнения Васильевой была предло- _ жена в качестве метода расчета теплопроводности газовых смесей при высоких» давлениях (раздеч 10 5) [49. 70]. наиболее точные результаты обычно полу-3 чаются с 1юм<н (ью соотношений Стила и Тодоеа для чистых компонентов [урав*? пения (10 5 2) - (10 5 4) ] Смесь рассматривается как гипотетический чистый кои-' нопс-ит е иеспдокрн't чеекпын свойствами С 1К»ющ1.ю преЫ'фй’гшаншлх праинЛ-j Праучшиа и lau.M Ьдаитлвныи значения Т,, V,. 7.^ и уравнение (-1 2 2) дл* Р„ 1 были (ойтавл! in гмп.1 10 7. С немногим» нсключчи'ями Эта простая метог дика надежна Ойссжда.-ж.ь возможноси, использования других правил опреде-' леннп иеевдокрилшескнх свойств, но получаемые по ним результаты несколько ml hi < точны 111tS|. Очнако для смеси (Л,—С! , метод Стила и Тодчса дает очень ruToviic рсчулиаты (147] поэтому было необходимо модифицировать уравнение-(10 *» 2^—(10 5 -1) чгоЛы пгедстанщь их в виде (Я — V) YZ ?-= f (р/, Т, М).
ТАБЛИЦА 10 7 Сравнение расчетных и экспериментальных значений
