Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Химия -> Казгикин О.Н. -> "Неорганические люминофоры" -> 9

Неорганические люминофоры - Казгикин О.Н.

Казгикин О.Н., Марковский Л. Я, Миронов И. А., Пскерман Ф. М., Петошина Л. Н. Неорганические люминофоры — Л., «Химия», 1975. — 192 c.
Скачать (прямая ссылка): neorg-lumen.djvu
Предыдущая << 1 .. 3 4 5 6 7 8 < 9 > 10 11 12 13 14 15 .. 99 >> Следующая

Согласно работе [36], первичный пик на волнах яркости формируется путем возвращения к ионизованным центрам свечения электронов, которые были захвачены ловушками на противоположном краю кристалла в предыдущий период. При этом электроны могут высвобождаться полем.
Помимо переменной составляющей на осциллограмме волн яркости электролюминесценции наблюдается постоянная составляющая, которая, возможно, обусловлена излучением в объемной части кристалла [38].
При повышении частоты (рис. 1.15) интегральная яркость свечения вначале увеличивается почти линейно, а затем наступает насыщение. Частотная зависимость интегральной яркости изменяется при введении в люминофор примесей Fe, Со и Ni; при некоторой концентрации этих примесей она становится сверхлинейной. Люминофоры, содержащие большие количества Fe, Со и Ni, фотолюминесценция которых почти потушена, обладают яркой электролюминесценцией при высоких частотах.
Зависимость интегральной яркости электролюминесценции от температуры описана в работах [9, с. 197; 39—41]. Для электролюминофоров на основе ZnS -Си эта зависимость в большинстве случаев описывается кривой с двумя максимумами, из которых один расположен в области отрицательных, а другой — в области положительных температур (рис. 1.16). При увеличении частоты последний перемещается еще дальше в область положительных температур.
Как следует из работы [41], кривая зависимости яркости электролюминесценции от температуры не совпадает с таковой для фотолюминесценции и, следовательно, в обоих случаях протекают различные процессы. Максимумы на кривых температурной зависимости яркости электролюминесценции обычно

не совпадают по положению с максимумами на кривых термического высвечивания (КТВ) при возбуждении электрическим полем. В этом случае КТВ имеют один максимум (—0,3 эВ). Таким образом, возрастание яркости свечения электролюминесценции при повышении температуры нельзя просто объяснить термическим освобождением электронов из ловушек.
Возможное объяснение температурной зависимости яркости электролюминесценции следует из работы [9, с. 197]. Автор предполагает, что возбуждение электролюминофоров гпЗ-Си наступает в кристалле 2пБ в области сильного поля у барьера, соответствующего переходу между фазой Си23 и 2пБ (см. главу VI). При повышении температуры число электронов у барьера в области сильного поля возрастает; это увеличивает ток через кристаллы, число ионизации и яркость свечения. Однако при некоторой температуре рост тока
1,опн.ед.
А кГц
Рис. 1.15. Зависимость интегральной яркости свечения ZnS-электролюми-нофоров от частоты возбуждающего поля:
1 — ZnS-Cu-Mn; 2 — ZnS-Cu (0,05); 3 — ZnS-Cu (0,03); 4 —ZnS-Cu-Al; 5 — (Zn, Cd) (S, Se)-Cu.
7, отн. ед.
40 г
- WO -80 0 80 ISO
С С
Рис. 1.16. Зависимость интенсивности свечения люминофора ХпБ Си от температуры при фото- (1) и электровозбуждении (2).
вызывает перераспределение напряжения, подводимого к кристаллам: в толще кристалла оно начинает увеличиваться, а на барьере — уменьшаться. Протеканием этих процессов объясняют основной максимум на кривой зависимости яркости электролюминесценции от температуры.
Дополнительный же максимум на этой кривой, может быть, по мнению автора, обусловлен двумя типами барьеров внутри кристаллов и между кристаллами (максимум при низких температурах зависит от гранулометрического состава люминофора).
1 5. РАЗГОРАНИЕ И ЗАТУХАНИЕ ЛЮМИНЕСЦЕНЦИИ
Фотовозбуждение |
Законы разгорания и затухания люминесценции различны для люминофоров разных классов. При возбуждении характеристических люминофоров светом происходит постепенное нарастание интенсивности люминесценции, которая через некоторое время достигает стационарного значения (рис. 1.17). После выключения возбуждения число возбужденных центров п в процессе затухания начнет уменьшаться по закону
dn
где а — вероятность уменьшения числа возбужденных центров; а = 1/т, причем т — время жизни атома в возбужденном состоянии. Отсюда:
п — п0е~а* — п0еч,%
2*
19
Интенсивность излучения изменяется по такому же закону
5-
h-20
где 1{ и /0 — интенсивности свечения в момент времени г и в начальный момент после прекращения возбуждения.
Скорость затухания у характеристических люминофоров не зависит от интенсивности возбуждающего света и температуры.
По экспоненциальному закону затухают люминофоры на основе силикатов, фосфатов, арсенатов, германатов. При наличии у характеристических люминофоров двух активаторов (например, га-лофосфат кальция, активированный БЬ и Мп), свечение каждого из них затухает по экспоненциальному закону.
Следует отметить, что для люминофоров указанного типа не всегда точно соблюдается экспоненциальный характер затухания. Иногда (например, 2п28Ю4-Мп) на начальных стадиях затухание происходит по экспоненте,
1п-Ю
\^Воз5уждение
Рис. 1.17. Кривые разгорания и затухания свечения характеристических люминофоров.
60 t,c
Рис. 1.18. Кривые разгорания и затухания свечения люминофоров ре-комбинационного типа.
а на последующих — по гиперболе.В этой области время затухания зависит от температуры.
Предыдущая << 1 .. 3 4 5 6 7 8 < 9 > 10 11 12 13 14 15 .. 99 >> Следующая
Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed