Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Химия -> Казгикин О.Н. -> "Неорганические люминофоры" -> 71

Неорганические люминофоры - Казгикин О.Н.

Казгикин О.Н., Марковский Л. Я, Миронов И. А., Пскерман Ф. М., Петошина Л. Н. Неорганические люминофоры — Л., «Химия», 1975. — 192 c.
Скачать (прямая ссылка): neorg-lumen.djvu
Предыдущая << 1 .. 65 66 67 68 69 70 < 71 > 72 73 74 75 76 77 .. 99 >> Следующая

Энергетическая модель зерна электролюминофора, предложенная Верещагиным [7, с. 108] в отсутствие поля, показана на рис. VI.14, а. При включении поля (рис. VI.14, б) барьер у катода включен в запирающем направлении. Вошедшие в него из* электродов (или кристаллов) электроны за счет ударной ионизации создают электроны, которые отводятся в правую часть кристалла, и дырки. Последние отводятся в левую часть кристалла и могут захватываться ловушками. После выключения поля дырки могут при возвращении в область возбуждения захватываться центрами люминесценции. Электроны после выключения поля также возвращаются в область возбуждения и их рекомбинация с дырками дает вспышку около катода. Если знак поля изменяется, то аналогичный процесс ударной ионизации протекает в правом барьере (рис. VI.14, в).
Влияние диэлектрика. Как показано Робертсом [73], диэлектрическая постоянная связующего диэлектрика в ЭЛК (ех) существенным образом влияет на напряженность электрического поля Е2, приложенного непосредственно к зерну электролюминофора, а значит и на яркость свечения ЭЛК. Формула, устанавливающая это влияние, связывает величину Ег с величиной напряженности внешнего поля Ех
Рис. VI. 14. Последовательность процессов ионизации и рекомбинации в кристалле с двумя барьерами [7].
Энергетическая схема кристалла в отсутствие внешнего напряжения (а), после включения напряжения (б) и после изменения его полярности
(в).
Внизу показана форма импульсов напряжения V и временное положение световых пиков Ь (* — время).
Е,
2ei+e2—v (е2— &г)
где е
2 — диэлектрическая проницаемость электролюмипофора; V — доля объема, занятого электролюминофором. Из приведенного соотношения следует, что при увеличении ех напряжен-
но
ность поля на зерне возрастает. Справедливость этой формулы в случае малого содержания электролюмикофора в диэлектрике (и) подтверждалась неоднократно (см. например [74]): опытным путем было найдено, что при изменении от 5 до 1000 [74] основное повышение яркости свечения приходится только на промежуток до значений гх от 5 до 50. При увеличении ех от 50 до 1000, яркость электролюминесценции увеличивалась всего на 30%.
Вебером [75] была предложена конструкция ЭЛК, состоящего из слоив электролюминофора и диэлектрика. Автор показывает, что в этом случае интенсивность свечения ЭЛК гораздо больше, чем в случае однослойных ЭЛК. Для повышения пробивного напряжения во многих ЭЛК создают дополнительный слой диэлектрика. Расчетные формулы, позволяющие определить диэлектрические характеристики и распределение поля для таких гетерогенных систем, приведены в работе [76]. Установлено, что максимальная яркость свечения ЭЛК с дополнительным слоем может быть получена в том случае, когда связующее имеет меньшую диэлектрическую проницаемость, чем дополнительный слой. В работе [77] в качестве дополнительного слоя применяли рутил. При изменении диэлектрической проницаемости дополнительного слоя от 100 до 1000 яркость свечения ЭЛК возрастала примерно в 2 раза.
Значительное повышение яркости свечения при низких напряжениях [78] удалось получить у ЭЛК со стеклообразным диэлектриком, если в дополнительный (грунтовый) слой ввести соединение, повышающее его диэлектрическую проницаемость. Вопросы, связанные с технологией формирования электролюминесцентных слоев, освещены в работе [79].
Электролюминофоры, возбуждаемые постоянным полем. Относительно механизма электролюминесценции ЭЛК, светящихся в постоянном поле., в настоящее время нет установившегося представления. Основные предположения сводятся к тому, что фаза Си28 на поверхности кристаллов гпБ-Мп служит источником носителей зарядов, а это создает условия для гетероперехода СиоБ— 2п$>. Такие гетеропереходы для монокристаллов были исследованы в работе Айвена и Кузано [80] и для пленок Си28«2п8-Мп Власенко и Гергелем [81]. В последнем случае при включении поля в прямом направлении, когда электроны идут в СиоЭ, излучения не возникает, поскольку Си28 не люминесцирует. При включении поля в обратном направлении носители заряда из Си28 переходят в 2п8-Мп, в котором в результате ударной ионизации решетки и марганцевых центров появляется излучение.
Вечт [02] так же считает, что в случае возбуждения люминофора 2пБ-Мп постоянным полем, фаза Си28 на поверхности кристаллов гпв-Мп обеспечивает инжекцию носителей, а Мп, по-видимому, играет в процессе проводимости ограниченную роль и участвует только в процессе излучения. Этот вывод делается на основании того факта, что люминофоры, неактивированные Мп, имели такую же вольт-амперную характеристику, что и люминофоры с Мп. В этой же работе рассматривается вопрос о возможном механизме возбуждения марганцевого центра. Автором было установлено, что люминофоры без Мп также обладают слабой люминесценцией с максимумом свечения 575 нм, близким к излучению марганца (580 нм). Это позволило Вечту принять следующий механизм. Излучение в люминофоре без Мп обусловлено рекомбинацией до-норно-акцецторной пары, в которой акцептором является медный центр, расположенный на расстоянии 1,2 эВ от валентной полосы, а донором — вакансия серы; энергетический уровень ее находится на расстоянии 0,3 эВ от полосы проводимости. При ширине запрещенной зоны 1пБ, равной 3,7 эВ, расстояние между энергетическими уровнями донора и акцептора составит 2,2 эВ, что соответствует длине волны —570 нм. Излучение донорно-акцепторной пары очень слабое, но добавление больших количеств марганца приводит к передаче энергии о т этой пары к марганцевым центрам и свечение усиливается.
Предыдущая << 1 .. 65 66 67 68 69 70 < 71 > 72 73 74 75 76 77 .. 99 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed