Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Химия -> Афанасьев А.И. -> "Технология переработки природного газа и конденсата" -> 36

Технология переработки природного газа и конденсата - Афанасьев А.И.

Афанасьев А.И., Бекиров Т.М., Барсук С.Д. Технология переработки природного газа и конденсата: Справочник — М.: Недра, 2002. — 517 c.
ISBN 5-8365-0107-6
Скачать (прямая ссылка): pererabotkaprirgaza2002.pdf
Предыдущая << 1 .. 30 31 32 33 34 35 < 36 > 37 38 39 40 41 42 .. 157 >> Следующая

Для смеси газов Н°т вычисляется по следующему уравнению:
H0T = YH^1N1,
(3.66)
где N1 - состав фазы, для которой ведется расчет энтальпии.
Энтропия S°=1 j в идеальном газовом состоянии при давлении,
равном 1, и заданной температуре для смеси вычисляется по формуле
SU.t = І SU т,, ¦K -R±Nt In N,. s (3.67)
1=1 !=1 , < i
121
Таблица 3.15
Температура, К Удельная теплоемкость, кДжДкг К) Температура, К Удельная теплоемкость, кДжДкгК)
Эксперимент Расчет Эксперимент Расчет
293,15 2,165 2,184 453,15 2,772 2,750
333,15 2,324 2,330 493,15 2,801 2,815
373,15 2,483 2,490 533,15 2,835 2,820
413,15 2,642 2,630
В уравнении (3.64) давление р является безразмерной величиной, так как подразумевается, что она делится на р = 1.
Для вычисления энтальпии и энтропии чистых веществ в идеальном газовом состоянии обычно используются уравнения в виде полиномов различной степени, как, например, в работе [68].
Приведенные уравнения с достаточной для инженерных расчетов точностью позволяют рассчитывать энтальпию и энтропию смесей углеводородов и ряда других веществ.
Возможность распространения этих корреляций на такие вещества, как гликоли демонстрируется в табл. 3.15, где сравниваются экспериментальные и расчетные теплоемкости (С„ = = дН/дТ) ТЭГа.
, Расчет вязкости и теплопроводности
1 ' и *
Рассмотрим метод расчета вязкости и теплопроводности многокомпонентных смесей, предложенный в работах [45, 46]. Основная идея метода достаточно проста и заключается в предположении, что конфигурационные свойства однофазной многокомпонентной смеси совпадают с аналогичными свойствами некоего гипотетического чистого флюида. Свойства последнего, используя принцип соответственных состояний, вычисляются через свойства известного флюида, принятого в качестве базового. Такой метод хорошо теоретически обоснован для компонентов, молекулы которых состоят из однородных атомов. Однако практическое использование метода дало хорошие результаты и для смесей компонентов с полиатомными молекулами. В соответствии с предлагаемым методом вязкость смеси T)mix и гипотетического чистого флюида Г)г равны: T)mix = = T]1.. На основе принципа соответственных состояний
T]1 =Ло(Ро, T0)-Fn; (3.68)
122
Сравнение результатов расчета теплоемкости триэтиленгликоля при разных температурах с литературными данными [55]
ґ ті Л° 5
V Мо J
Л°'о ¦K о- ('! • . (3-69)
T0 = TZf1,,; " ' ••"<»' j (3.70)
P0 = P-A1,«; , t " (3.71)
Po = P • о/А, о- (3.72)
где T)0 ~ вязкость базового компонента; Т, р, р - соответственно температура, плотность и давление смеси; Г,,, р0, р0 - температура, плотность и давление базового компонента; M^1 M0 _ молярные массы гипотетического и базового компонентов.
В соответствии с расширенным принципом соответственных состояний для двух чистых флюидов і и 0 [51, 60] функции F1,0 и A1 0 определяются выражениями:
/:.0 = (^/^)-6,,0; (3.73)
А, о=<</^o>-Y,.o. - (3.74)
где с - верхний индекс, характеризующий критическое состояние; V - мольный объем; 9, 0 и у, 0 — так называемые шейп-факторы, вычисляемые по формулам
9,, 0 = (1 + (со, - (O0)(A1 + Ьх ¦ In T1' + (с, + dx / T;){v] - 0,5)); (3.75)
¦у,, о = о + (w, - Ce0)(O2 + (г>; + bj) + - ; ',
+ ф*г+ Ci2) ¦InT1I)-ZbZzI"; , '„ (3.76)
Г,*= min(2, тах(хг, 0,5)); (3.77)
V1 = min(2, тах(и„ 0,5)), (3.78)
где T1, V1 - приведенные параметры; коэффициенты в (3.75) -а, = 0,090569, Ь, = -0,862762, с, = 0,316636, dt = -0,465684; коэффициенты в (3.76) - а2 = 0,394901, b2 = -1,023545, C2 = = -0,932813, d2 = - 0,754639.
Для смесей функции fx 0, Hx 0 вычисляются через функции fx о. A1 0 составляющих компонентов смеси:
3
fx.о = K^L IX1X1 ¦ fy 0 • A1, 0; ,j (3.79)
\o = I5>,*,-a„,0; , г , , (3.80)
123
мц =
\2
(3.81)
В этих выражениях комбинационные правила задаются формулами
/і,,о - (/!,о • /у,о)1 2d - ^,у);
Ч/^3 + 4,05)3(1-/,,);
'V, о
M4 = 2М,М; /(M1+Mj),
(3.82)
(3.83) (3.84)
где K1J и 7,у - параметры бинарного взаимодействия, значения которых близки к нулю.
Расчетные выражения для теплопроводности смеси X1111x имеют следующий вид:
Ь.п« = ^о(Ро> TQ)-FX + Кт(р, Г);
м,
V 2
(
f 2 ¦If2 3-
/ г, 0 "i, 0 >
ч-2
М. =
2_2-,xi х1 ",у, о /,у, о ' J,y /г, о "і, о> ¦ >
V. 1 1 )
С(р.П = 11х,-х^^(р,П;
х;;(р, D - 2х."(о, г), х; (о, п/а;'(о, г) + я.; (о, г»-,' х;Чо, г) = і, 32(Cf(D -1 /г) • л?(П / м,,
(3.85) (3.86)
(3.87) (3.88) (3.89) (3.90)
где Cf, tj° - теплоемкость и вязкость компонента в идеальном газовом состоянии.
В качестве базового компонента принят метан, поскольку для метана имеются надежные экспериментальные данные по вязкости и теплопроводности в широком диапазоне температур и давлений. Для расчета и экстраполяции указанных свойств метана в область низких температур использованы результаты работ [40, 53, 68]. В конечном итоге расчет вязкости метана определяется следующими выражениями:
TIo(PoTo) = TIo (T0)+ T)0 (T0) • р0 + Дті0(р0, T0) • х„; 124
(3.91)
9
Л, о
У, о
эг
(3.92) (3.93)
(3.94)
Предыдущая << 1 .. 30 31 32 33 34 35 < 36 > 37 38 39 40 41 42 .. 157 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed