Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Биология -> Мироненко В.А. -> "Проблемы гидрогеоэкологии. Том 2" -> 20

Проблемы гидрогеоэкологии. Том 2 - Мироненко В.А.

Мироненко В.А., Румынин В.Г. Проблемы гидрогеоэкологии. Том 2 — Москва, 2002. — 394 c.
ISBN 5-7418-0123-4
Скачать (прямая ссылка): problemigidroekologii2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 14 15 16 17 18 19 < 20 > 21 22 23 24 25 26 .. 114 >> Следующая

* Наличие сильного тренда проводимости в пределах области влияния индикаторного эксперимента, особенно в направлении, нормальном доминирующим траекториям фильтрации, делает опыт крайне ненадежным [34].
явления вертикальной конвекции, а малая концентрация индикатора не допускает плотностной дифференциации раствора.
Для наиболее распространенной схемы — опробования при наливе (нагнетании), когда достаточно четко выражен плоскорадиальный характер миграционного потока, обычно удается получить простые и удобные для интерпретации одномерные аналитические решения. Более сложный (планово-двумерный) характер миграции при дуплетном опробовании делает целесообразным графическое представление решений. Далее, ввиду невысокой информативности опробований при откачке для них достаточно ограничиться простейшими балансовыми оценками, позволяющими определить пористость (трещиноватость) опробуемых пород. Наконец, для односкважинного опробования практический интерес могут представлять лишь самые приближенные аналитические оценки,
С точки зрения индикаторного сигнала, ниже будут рассматриваться в основном решения для случая непрерывного ввода; зависимости для пакетного запуска можно легко получить методом суперпозиции. Решения для импульсного сигнала, ввиду его резко пониженной информативности, за некоторыми исключениями, специально не рассматриваются. Во всех случаях считается, что экспериментальная схема отвечает достаточно большим числам Пекле, а это позволяет задавать на входе индикатора в пласт граничное условие первого рода (см. разд. 1.2.3) и не учитывать влияния отоора индикатора на режим миграции. Вместе с тем, сказанное не исключает необходимости специального анализа вопроса о дополнительном разбавлении индикатора в наблюдательной скважине, т.е. о ее гидрохимической инерционности (см. разд. 14.4).
В экспериментах, отвечающих малым числам Пекле, необходимо делать различия между замерами концентрации в откачивающих и наблюдательных скважинах. Если опыты по схеме налива (нагне-
тания) индикатора с его отбором в наблюдательных скважинах имеют дело с объемной локальной (resident) концентрацией ср то в опытах с откачкой используется «потоковая» (flux) концентрация Cf через то или иное входное (выходное) сечение:
Vcf-Vc,-DL^.
По сути дела, здесь — это проблема задания верных граничных условий по концентрационной функции. Если вспомнить, что само понятие коэффициента дисперсии DL носит статистический характер, то вряд ли его вообще допустимо использовать вблизи входной границы и наиболее корректно здесь задание ГУ первого рода с функцией сг. Тем самым устраняется и известный артефакт—дисперсия (не диффузия!) вверх по потоку от источника. Кстати, лабораторные опыты [30 ] подтвердили ошибочность использования функции су для их интерпретации. При Ре 10-20 разница между величинами Cf и сг становится мало ощутимой. Однако, вблизи входных и выходных границ (скважин) она может услиливаться или ослабляться за счет наличия свободного объема в скважине и состояния ее п рифильгро-вой зоны. Для запускной скважины первый фактор находит отраже-
V у V
ние в коэффициенте ft = ~ ' (^ и а) — объем смешения
и его поперечное сечение — по отношению к потоку): чем он меньше, тем больше разница между Cf и сг, которая становится несущественной при ft > 10. В том же направлении сказывается и кольматация прискважинной зоны в запускной скважине. Кроме того, расхождения оказываются меньше для условий непрерывного запуска — в сравнении с пакетным или импульсным.*
Для простоты и общности изложения материала, исходные соотношения далее зависываются для случая химического индикатора, так как аналогия между процессами массо- и теплообмена позволяет при необходимости
* В этом легко убедиться, соединяя представленное выше с балансовым уравнени-
dcfc
ем на скважине: Vw — — —О) t vI су [30J.
легко перейти к описанию теплового воздйствия на пласт (см. разд. 1.2.1 и 3.2.3).
Наконец, продолжительность эксперимента считается примерно отвечающей характерной длительности опытно-фильтрационных опробования (первые сутки, реже первые десятки суток).
14.1.2. Общая математическая постановка задачи миграции в ппоскорадиапьном потоке
Общее уравнение плоскорадиального миграционного потока имеет вид:
дс . дс 1 /г, дс\ л
WT7+Vri;-------т™ lA-rTi + Ws “О /л л 1\
dt r dr dr \ r dr) s (14.1)
(см. разд. 1.2.1), ще для случая гомогенного пласта Ws = 0. Пренебрегая молекулярной диффузией, представим коэффициент гидродисперсии Dr в виде:
_ _&l Q
Dr ~ дь = 2тг г ’ (14.2)
где q — удельный расход налива. Это приводит уравнение
(14.1) к форме:
„ <LC + Л ^ + w
д t 2кг дг 2кг dr2 s
При краевых условиях:
с | = 0; с | = 1: с | = 0
Г=0 г=г0
(14.3)
(14.4)
Предыдущая << 1 .. 14 15 16 17 18 19 < 20 > 21 22 23 24 25 26 .. 114 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed