Методы светорассеяния в анализе дисперсных биологических сред - Лопатин В.Н.
ISBN 5-9221-0547-7
Скачать (прямая ссылка):
0, град. 0, град.
^ГО
(2.45)
Таблица 2.2. Значения т, полученные с помощью (2.44), в сравнении
с заданными
Номер т = 1.02 т = 1.08 т = 1.15 т = 1.2
экстремума р = 250 р = 450 р = 450 р = 50
т
1 1.0211 1.0835 1.1749 1.1444
2 1.0207 1.0838 1.1797 1.1767
3 1.0204 1.0838 1.1834 1.2208
4 1.0201 1.0836 1.1865 1.2695
5 1.0198 1.0831 1.1895 1.2211
6 1.0196 1.0826 1.1932 1.2115
7 1.0194 1.0820 1.1976 1.2088
8 1.0192 1.0814 1.2033 1.2033
9 1.0190 1.0808 1.1833
10 1.0189 1.0802 1.1688
11 1.0187 1.0796 1.1611
12 1.0186 1.0791 1.1542
13 1.0186 1.0785 1.1504
14 1.0185 1.0780 1.1474
15 1.0185 1.0774 1.1464
16 1.0184 1.0768 1.1464
17 1.0184 1.0761 1.1468
18 1.0185 1.0754 1.1483
19 1.0185 1.0748 1.1489
20 1.0186 1.0740 1.1505
21 1.0186 1.0732 1.1505
22 1.0188 1.0724 1.1508
23 1.0189 1.0716
24 1.0190
25 1.0192
26 1.0195
Средний 1.0191 1.0788 1.1664 1.207
то, как показывают расчёты, оно практически будет соответствовать
(2.43). Эмпирический коэффициент в (2.45) был добавлен из условия, чтобы при А = fjiр > 1 (2.45) совпадало с (2.40).
2.3. Исследование возможностей использования параметров интегральной индикатрисы светорассеяния для решения обратной оптической задачи
Для определения размера, формы, ориентации, показателя преломления, агрегации рассеивающих частиц, как упоминалось выше, широко используется метод интегральной индикатрисы (точная теория) [290-298], при этом интегральный поток F(9q), рассеянный в телесный угол (интегральная индикатриса), определяется выражением (2.1) [35].
Целью данного раздела является поиск корреляции между параметрами интегральной индикатрисы и относительным показателем преломления больших оптически мягких частиц (р 1) [299].
При условии, что р > 1, в области в\ 6% F(6q) определяется
дважды преломлённой компонентой ГО и ДФ. Тогда F(9q) (2.1) может быть представлена как в [300]
Первый и второй член в (2.46) соответствуют ГО и ДФ соответственно. Тогда с учётом (2.46) интегральный контраст индикатрисы (соотношение потоков, рассеянных в два различных телесных угла)
где А = 2(га— 1)/га и пары минимальных и максимальных углов (вь 62), ($3, 64) определяют соответствующие телесные углы. Как видно из (2.47), величина VKH не зависит от р. Таким образом, (2.46) может быть использовано для определения относительного показателя преломления. На рис. 2.12 представлена зависимость величин VHH от А для различных значений га, вычисленных с помощью (2.47) и строгой теории.
Как видно из рис. 2.12, величина Vm, вычисленная с помощью теории Ми, практически совпадает с величиной, вычисленной посредством (2.47) для больших значений А, начиная с А) 20-30.
Также очевидно, что величина VHU сильно изменяется при изменении выбранного телесного угла. Так, можно увеличить чувствительность Кн к изменению га, выбрав более близкие диапазоны телесных углов в\ 02 и 6>з ч- 64. Это продемонстрировано на рис. 2.13, где для двух пар телесных углов представлена зависимость величины УИН от га.
ш2
(2.46)
2
v _ F(e2)-F(el) _ ё\-в\ (.А2 + в!)(А2 + е1)
ин F{64)-F(63) (A2 + 0l)(A2 + ei) el-в! ’ 1 ;
Из рис. 2.12 очевидно, что для системы шаров с распределением по размерам осцилляции в VHU, вычисленном с помощью строгой теории, должны сгладиться. Эта усреднённая величина Кн более точно соответствует величине Уин, вычисленной с помощью (2.47).
у а
* ин
12
10
Уин Г
т = 1.05 4.0 ¦
--- Ми
о о о дважды преломленные 3.0 -
лучи 2.0 -
) 1^1У^1^Л^^|[|о[[д[|огр>д^ ооо 1.0 1
т= 1.15
— Ми
о о о дважды преломленные лучи
0 20 40 60 80 100 140 А
т = 1.02 --- Ми
ооо дважды преломленные 4 q лучи
т = 1.1
----Ми
ооо дважды преломленные лучи
10 15 20 25 30 А
Рис. 2.12. Зависимость интегрального контраста индикатрисы Уин от фазового сдвига А для различных т\ а) и б) представляют данные для 10-15° и 15-20° диапазона углов; в) и г) представляют данные для 5-10° и 15-20° диапазона
углов соответственно
