Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Биология -> Лопатин В.Н. -> "Методы светорассеяния в анализе дисперсных биологических сред" -> 135

Методы светорассеяния в анализе дисперсных биологических сред - Лопатин В.Н.

Лопатин В.Н., Приезжаев А.В., Апонасенко А.Д. Методы светорассеяния в анализе дисперсных биологических сред — М.: ФИЗМАТЛИТ, 2004. — 384 c.
ISBN 5-9221-0547-7
Скачать (прямая ссылка): metodisvertosiyaniya2004.djvu
Предыдущая << 1 .. 129 130 131 132 133 134 < 135 > 136 137 138 139 140 141 .. 154 >> Следующая

первом шаге (при переходе от монослоя к 2-м слоям в модели), поскольку величина отношения интегральных интенсивностей рассеяния света вперёд и назад монотонно падает при увеличении количества слоёв в модели. Легко убедиться, что так и получается в данном случае, если взять попарное отношение интегральных интенсивностей, то есть чисел 4.6; 19.1; 57; 148; 353; 794.
Аналогичные результаты получаются и для любого другого значения времени, прошедшего после начала процесса агрегации, что видно из рис. 3.3 и 3.4, на которых приведены индикатрисы для 1-го, 2-х и 4-х слоёв в модели.
Хотя при увеличении количества слоёв происходит сильное увеличение интегральной интенсивности обратного рассеяния, видно (рис. 3.3), что уже для нескольких слоёв кривые индикатрисы становятся гладкими. Дальнейшее увеличение количества слоёв в модели не даёт никакой особенности в области обратного светорассеяния. Кривые сдвигаются практически параллельно относительно индикатрисы, рассчитанной для случая двух слоёв. Данный сдвиг имеет одно и то же значение (с погрешностью, не превышающей 5%) для различных моментов времени t, прошедшего с момента начала процесса агрегации. Следовательно, учёт дальнейших слоёв не будет сказываться на временной зависимости интенсивности обратного светорассеяния. Поэтому для нахождения временной зависимости интенсивности обратного рассеяния света достаточно взять модель, состоящую не более чем из
8 слоёв.
к
к
к
&
«
ц
о
с
зд
о
н
и
0.2
0-
-0.2 л
--- --- 1 слой
-0.4 - - - - 2 слоя
-4 слоя
-0.6- .........8 слоев
-0.8- - 16 слоев
-1 -
30
60
90 0, град.
120
150
Рис. 3.6. Зависимость степени линейной поляризации рассеянного излучения от угла рассеяния при различном количестве выбранных в модели слоёв для суспензии сфероидов, моделирующих одиночные эритроциты, до начала процесса агрегации
При этом с увеличением количества слоёв в модели величина минимума кривой угловой зависимости степени линейной поляриза-
ции рассеянного излучения увеличивается и его значение стремится к нулю. На рис. 3.6 приведены соответствующие угловые зависимости степени линейной поляризации рассеянного излучения для различного количества слоёв в модели для нулевого момента времени. Подобные кривые получаются для любого другого времени после начала агрегации. Таким образом, видно, что при многократном рассеянии излучения на больших «мягких» хаотически ориентированных частицах не существует угла рассеяния, на котором можно наблюдать линейно поляризованный свет.
3.1.2. Временная зависимость интенсивности обратного светорассеяния и кинетика агрегации частиц. Используя результаты предыдущего параграфа, можно построить временную зависимость интегральной интенсивности рассеянного назад света (в диапазоне углов 110° < в < 140°) для 8-ми слоёв в модели и для различных форм модельных частиц. Зависимость практически не изменится, если интегрировать по всем углам обратного рассеяния.
На рис. 3.7 приведены кривые временной зависимости интегральной интенсивности для агрегатов, моделируемых сфероидами (с 3-мя различными значениями а в гамма-распределении: 1.3; 1.4; 1.5) и модифицированными овалами Кассини в сравнении с кривой, полученной в эксперименте. Нулевой момент времени соответствует началу процесса агрегации.
теоретическая кривая для случая броуновских частиц теоретическая кривая для гамма-распределения сфероидов (а = 1.4)
— теоретическая кривая для гамма-распределения овалов Кассини
- - - - теоретическая кривая для гамма-
распределения сфероидов (а = 1.3) -о- теоретическая кривая для гамма-распределения сфероидов (а = 1.5) ---- эксперимент [43]
(Я----------.-------------.-----------.------------.---------
0 3 6 9 12
Время, с
Рис. 3.7. Временные зависимости нормированной на единицу интегральной интенсивности света, рассеянного в заднюю полуплоскость на углы 110° < 0 < 140°, от степени агрегации частиц, полученные в эксперименте и в расчётах на основе различных моделей кинетики агрегации
Видно, что кривые для сфероидов имеют точки перегиба около соответствующих значений времени. Кривая, полученная при а = 1.4,
d ^
°-2
наилучшим образом аппроксимирует экспериментальную кривую, которая снималась с 10% погрешностью, показанной на рисунке. При большем отличии а от значения 1.4 расчётные кривые становятся слабо похожими на экспериментальную кривую.
При этом кривая для модифицированных овалов Кассини при таком же параметре а имеет не только очень близкие к экспериментальным значения, но и очень похожую зависимость с отсутствующей точкой перегиба. Таким образом, выбор модельных частиц в виде модифицированных овалов Кассини приводит к более схожей временной зависимости интенсивности обратного светорассеяния.
Предыдущая << 1 .. 129 130 131 132 133 134 < 135 > 136 137 138 139 140 141 .. 154 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed