Механика кровообращения - Каро К.
Скачать (прямая ссылка):
Давление в лимфатических капиллярах измеряли микропипетками, и оно оказалось чуть выше атмосферного. Поскольку эндо-
телий этих капилляров не образует непрерывного слоя, гидростатически они свободно связаны с окружающей средой. Такие доводы использовали для обоснования представления о том, что давление в лимфатических капиллярах отражает давление в межклеточном пространстве. Однако мы уже видели (разд. 13.2), что клетки прерывистого эндотелия взаимно перекрываются. Это позволяет сторонникам представления об отрицательном давлении в тканях утверждать, что гидростатическая непрерывность между межклеточным пространством и лимфатическими капиллярами возникает лишь тогда, когда межклеточное пространство подвергается действию сжимающих сил, обусловленных, например, сокращением скелетных мышц. В этом случае гидростатическое давление в ткани становится положительным и превышает давление в лимфатических сосудах. Предполагается, что при этом фиксирующие нити, показанные на рис. 13.12, открывают лимфатические капилляры и удерживают их в таком состоянии, благодаря чему становится возможным отток жидкости в эти капилляры.
Итак, представляется вероятным, что существующие методы измерения тканевого давления в действительности измеряют осмотическое, а не истинно гидростатическое давление. Для измерения гидростатического тканевого давления требуется зонд, заполненный жидкостью с таким же коллоидным осмотическим давлением, каким характеризуется тканевой золь, причем размеры этого зонда должны быть меньше, чем размеры заполненных жидкостью пространств в ткани. Таким образом, всем известным методам измерения тканевого давления присущи недостатки, но боль» шая часть наблюдений свидетельствует о том, что давление в межклеточном пространстве несколько ниже атмосферного,
13.6. Движение жидкости в моделях микрососудов и в относительно крупных микрососудах
При любом анализе движения крови в микрососудах необхо* димо принимать во внимание наличие в ней форменных элементов. Действительно, рассматривая принципы измерения вязкости крови (гл. 10), мы выяснили, что при протекании крови в каналах, размер которых сопоставим с размерами эритроцитов, поведение ее оказывается аномальным. Наши представления об этом явлении, как и о многих других механических явлениях в системе микрососудов, опираются в значительной мере на результаты исследования движения суспензий искусственных частиц или цельной крови в стеклянных трубках. Особенности течения крови в микрососудах определяются эритроцитами, так как концентрация их в крови значительно превышает концентрацию других форменных элементов. В связи с этим дальнейшее изложение будет относиться в основном к поведению в потоке эритроцитов. Установлено, что во многих отношениях движение крови аналогично дв^-
жению суспензии, содержащей частицы, которые имеют форму сфер, дисков и палочек. Поэтому сначала мы рассмотрим движение таких суспензий и, постепенно усложняя картину, будем переходить от суспензии с одиночными частицами к суспензиям с большим числом частиц и от трубок, размер которых значительно превышает размер частиц, к узким трубкам, в которых частицы движутся в один ряд. Во всех случаях мы будем иметь дело с потоками в таких трубках или сосудах, для которых число Рейнольдса обычно мало, т. е. меньше единицы, а скорость сдвига на стенке может достигать 1000 с-1.
Движение одиночных частиц в потоке с очень низкой скоростью течения. Прежде всего мы рассмотрим поведение одиночных сферических частиц, палочек и дисков, взвешенных в ньютоновской жидкости, имеющей такую же плотность, как и эти частицы, и движущейся предельно медленно в длинной прямой трубке, для которой число Рейнольдса меньше единицы. Такой случай является простейшим, так как ни взаимные влияния частиц, ни столкновения между ними при этом невозможны. Когда никаких частиц в жидкости нет, то ниже начального участка поток имеет характерный для пуазейлевского течения параболический профиль скорости, и градиент скорости, или скорость сдвига G в точках потока (положение их характеризуется радиусом г), линейно увеличивается от нуля — для точек, лежащих на оси, до максимума — для точек около стенки (см. рис. 13.21 и разд. 5.1).
Движение сферических частиц. Если мы введем в поток небольшую недеформируемую сферическую частицу с нейтральной плавучестью, то увидим, что она, во-первых, движется вместе с потоком и, во-вторых, вращается с постоянной угловой скоростью. Скорость перемещения частицы по трубке несколько меньше скорости и, которую имела бы жидкость в точке, совпадающей с центром частицы в отсутствие таковой. Эта разность (называемая скоростью скольжения) растет с увеличением размера частицы. Вращение обусловлено характером распределения напряжений сдвига по поверхности частицы и происходит так, как показано на рис. 13.21 и ранее на рис. 10.2. Кроме того (рис. 13.21), на сферическую частицу действуют различные по величине нормальные к ее поверхности напряжения, так что на одной части поверхности она подвергается сжатию, а на другой — растяжению. При очень низких скоростях потока твердая сферическая частица движется вдоль линий тока; перемещения ее поперек потока не возникают.
