Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Биология -> Каро К. -> "Механика кровообращения" -> 169

Механика кровообращения - Каро К.

Каро К., Педли Т., Шротер Р., Сид У. Механика кровообращения — М.: Мир, 1978. — 624 c.
Скачать (прямая ссылка): mehanikakrovoobrasheniya1978.djvu
Предыдущая << 1 .. 163 164 165 166 167 168 < 169 > 170 171 172 173 174 175 .. 258 >> Следующая

Таким образом, за сопротивление переносу крупных молекул через эндотелиальный слой должны быть ответственны сами его клетки. Возможные механизмы переноса связаны с явлением пи-ноцитоза. Оно состоит в том, что крошечные пузырьки, образующиеся у мембраны эндотелиальной клетки, захватывают мельчайшие порции плазмы, переносят их через клетку к противоположной мембране, где и высвобождают во внутреннюю оболочку стенки артерии. Такой процесс передвижения пузырьков может быть
пассивным (диффузионным) или активным. Не исключено, что в переносе веществ через эндотелиальные клетки участвуют и другие типы активного транспорта. Но никто еще не предложил такого активного механизма переноса веществ, который позволил бы объяснить, каким образом напряжение сдвига на стенке артерии влияет на проницаемость эндотелиальных клеток, хотя в опытах in vitro увеличение практически непульсирующего напряжения сдвига на самом деле приводит к увеличению проницаемости эндотелия для макромолекул. Есть также некоторые указания на то, что турбулентность не только влияет на упругие свойства стенки артерий, но и повышает проницаемость эндотелия. Это отчасти объясняет более существенные изменения проницаемости, обнаруживаемые вблизи ветвлений, — там, где может происходить отрыв потока и, следовательно, наблюдаться турбулентность.
12.10. Дополнение: импеданс
Математические соотношения, встречающиеся в этой главе, широко используются в физиологии, так как они помогают истолковывать результаты измерений. Именно поэтому мы и рассматриваем их здесь, хотя это требует использования комплексных чисел, чего мы до сих пор пытались избежать. В комплексной форме волна давления, распространяющаяся в положительном направлении по оси х, записывается в виде [сравните с (12.20)]
р — 91 {р+еш (12.30)
Здесь /=V—— основание натурального логарифма, е1г — экспоненциальная функция, которая обладает тем свойством, что
eIz == cos z + i sin z,
а символ 91 означает, что берется действительная часть комплекс-юго выражения, записанного в фигурных скобках. Таким обра-jom, если р+ — комплексная величина вида
P+ = Pa + iPt.
го уравнение (12.30) можно переписать так:
р — Pa cos {to (t — X/Ci)} — р„ sin {to (/ — х/Cl)}.
Аналогичные выражения можно написать для волны расхода, а также для волн, распространяющихся в противоположном направлении. Обычно символ 91 опускают и всегда, когда некоторую физическую величину записывают в комплексном виде, подразумевают, что речь идет лишь о действительной части ее комплексного выражения.
Используя комплексные числа, можно записать отношение давления к расходу в любой точке трубки (сосуда), например в точке А сосуда АВ (рис. 12.28), и это отношение (которое также яв-
ляется комплексной величиной) называют эффективным импедансом Zi эфф в точке А:
Qa = Zi3^*Pa- (12.31)
Соответствующие вычисления для двух ветвлений, изображенных на рис. 12.28, показывают, что Z{ эфф можно выразить через характеристический импеданс сосуда АВ Z\ (равный pci/Au где Ai и ct — площадь сечения этого сосуда и скорость волны в нем) и эффективные импедансы сосудов 3 и 4 в точке В:
7~1 ___ у -1 (г3 эфф ^4 зфф) ~Ь tg (<а//с О
^1эфф ?-1 1 /• | .„-I I \ (Id.oZ)
1 + Ч23 эфф + 4 эфф) tg (№//cl) •
Многократно повторяя такое рассуждение и пользуясь всякий раз этим уравнением, можно (и выше мы говорили об этом) по известным значениям избыточного давления и расхода в терминальных ветвях сложной ветвящейся системы рассчитать отношение давления к расходу в приносящем сосуде этой сети. Следует, однако, помнить, что уравнение (12.31) применимо только к синусоидальным волнам определенной частоты со. Для волн сложной формы, имеющих составляющие с разными частотами, определение связи давления и расхода требует проведения таких вычислений для каждой частоты в отдельности. Эффективный импеданс ?1эфф в точке А обычно называют входным импедансом части системы, расположенной дистальнее точки А.
Отметим, что вид уравнения (12.32) зависит от того, чему равно отношение длины I трубки АВ к величине c\jсо (равной в свою очередь произведению ‘Дя на длину волны в трубке АВ). Так, например, когда al/ci очень мало, величина tg(co//ci) также пренебрежимо мала, и уравнение будет иметь вид
Z1 эфф — Z% эфф + Z\ эфф’
Иными словами, если I много меньше длины волны, то свойства сосуда АВ несущественны и сам этот сосуд можно рассматривать как часть ветвления в точке В. Как говорилось выше, такой же результат получается, когда coZ/cj кратно п, т. е. при /, равном целому числу полуволн. Напротив, при ю//сь равном произведению нечетного числа на п/2 (т. е. если I равно четверти длины волны, умноженной на нечетное число), tg(co//ci) становится бесконечно большой величиной и уравнение (12.32) принимает вид
Предыдущая << 1 .. 163 164 165 166 167 168 < 169 > 170 171 172 173 174 175 .. 258 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed