Принципы аналитической биологии и теории клеточных полей - Гурвич А.Г.
Скачать (прямая ссылка):
Решающим фактором для измепения конфигураций последнего будут при этом определенно локализованное размножение клеток и их миграция в толщу пласта. Существенно при этом, что уже незначительное отклонение такой пластипки от плоской формы влечет за собой, в силу полевых соотношений (рис. 7), дальнейшее нарастание искривления в том же направлении. Здесь проявляет себя, таким образом, в известной мере и в несколько ином характере принцип сопряженности и неудерж-пости. При дальнейшей эволюции формы уже в значительной мере искривленных пластинок их актуальные поля обнаруживают внутреннюю и внешнюю слагаемые: для любого участка пластинки существует внешнее поле, источником которого является приблизительно симметричный участок той же пластинки, расположенный против нее.
Элементарные соображения позволяют составить себе представление о внешнем поле эпителиальной пластинки, причем ввиду отсутствия количественных эмпирических данных мы ограничиваемся наиболее простыми и элементарными предпосылками.
Дана плоская пластинка неограниченной протяженности. Из какой-либо ее точки восстановим перпендикуляры и попытаемся прикинуть интенсивность поля на любую, принадлежащую ему точку.
Слагаемая поля от любой клетки площадки на точку
оудет ооратпо пропорциональна квадрату расстояния (рис. 8).
Если рассматривать прямую МА как образующую конуса, вырезывающую из пластинки круглую площадку радиуса г, легко убедиться, что при каждом данном расстоянии точки А от площадки можно принять в расчет лишь площадь, являющуюся основанием конуса с углом у вершины, не превышающим определенной величины, например 60°.
Рис. 7. Схема, иллюстрирую щая нарастание незначительною искривления клеточного пласта: вектор от ядра клеткл А на перхпий полюс ядра клетки В Гюлыне вектора на нижний полюс того же ядра
Если сравнить поле в двух точках на перпендикуляре с расстояниями от пластинки А>В, соблюдая постоянство углов у вершины конусов с вершинами А и В, интенсивность в последней будет 3 = пЬг/а*, а площадь, т. е. число клеток основания конуса с данным углом, будет пропорциональна a~jb2.
Другими словами, ноле достаточно протяженной пла-стипки однородно, т. е. без декремента.
Переходя к реальности, можно поэтому вывести, что компактные клеточные комплексы обладают очень значительными внешними нолями с сравнительно слабыми декрементами. Мы имеем, таким образом, право говорить о дальнедеиствии между отдельными участками зародыша, налагающимися па ближнедействие и определяющими процессы формообразования, в особенности в замкнутых эпителиальных зачатках, например мозговых пузырях.
Чрезвычайная сложность архитектуры актуальных полей ближнедействия сглаживается в известной мере воздействием полей массивных окружающих клеточных комплексен.
Выводы, касающиеся интенсивности и характера шичппнх актуальных полей массивных клеточных комплексов, имеют далеко идущие последствия для понимания процессов общего формообразования.
Любая конфигурация замкнутого эпителиального пласта, отличная от сферы, будет эволюционировать, благодаря взаимодействию противолежащих отрезков стенки,
до тех пор, пока продолжается размножение клеток, рост их объемов и сохраняется возможность их передвижений друг относительно друга. Решающее значение сопряженности вырисовывается здесь с особенной яркостью.
Мы указывали уже рапее, что ие мепыггее влияние оказывают внешние поля эпителиальных комплексов и па формообразовательные процессы рыхлых мезеихима-тозных масс: предоставленные самим себе клетки мезенхимы отдаляются друг от друга. Но в областях, где они
Я
Рис. 8. Схема действия ноля эпителиального клеточного пласта неограниченной протяженности (объяспеши* в тексте)
расположены между мощными эпителиальными пластами, висшние поля последних, противодействуя центробежным тенденциям мезенхиматозных клеток, приводят, наоборот, к их сплочению.
Легко понять, что теория, не включающая в свои основы количественные параметры, должна ограничиться сформулированными в предыдущем общими принципами формообразовательных процессов из свободпо подвижных клеток. Попытки решения более конкретных задач Пыли бы невозможны и лишены смысла.
Значение и смысл наших построении нужно искать в совершенно ином.
Конкретная задача формообразования, ограничивающегося лишь передвижениями клеток (при их непрерывном размножепии), может быть сведена либо на какие-то присущие самим клеткам свойства, либо на сосуществующие наряду с клетками и подчиняющие их себе (в смысле пролагаемых клетками траекторий) факторы.
Так как эта формулировка ограничительна и поэтому пе тавтологичпа, второе допущение само по себе вполне законно н было использовано нами в свое время с некоторым успехом для ряда процессов формообразования. Но теории клеточного ноля позволяет набросать общие основы формообразовании исходи и из первого донугце-
ния, и если стать на эту почву, то альтернатива заостряется в следующем направлении.
Если передвижения клеток приводят к очень различным в пределах зародыша, в различных его участках, результатам, то перед нами открывается выбор между двумя положениями.
