Принципы аналитической биологии и теории клеточных полей - Гурвич А.Г.
Скачать (прямая ссылка):
,е При эткх соображениях не принимается во внимание Деятельность расщонляницич хроматин ферментов.
Из этого бледует, что Для хроматиновых комплексом существует, при данной интенсивности поля, верхпий предел их объема, или, что то же самое, что величина комплекса в направлении верхнего предела саморегулируется.
2. Флуктуации конфигурации хроматинового комплекса.
К основным положениям нолевой концепции принадлежит допущение, что оси элементарных полей устанавливаются параллельно друг другу. Из этого вытекает, что, если элементарные поля влияют на ориентировку и передвижение частиц хроматина и противодействуют их слабым свилям, ь комплексе будет существовать преимущественная слагаемая в направлении большой оси анизотропии. Если это так, то существует определенное взаимоотношение между объемом данного хроматинового комплекса и отношением его короткой и длинной оси (при данной интенсивности поля).
Все эти соображения приводит к выводу, что объем н конфигурация скоплепий хроматина в известной степени авторегулируются. Мы нрнходим, таким образом, к следующему общему выводу. Вестигин, приводящие к сдвигам метаболизма, не изменяют сколько-нибудь существенно параметры поля. В свою очередь, на эволюции вести-гий отражаются лишь статистически наиболее вероятные и длительные сдвиги поля. Сопряженность в пределах изолированной клетки с одним источником поля не может быть значительной.
Взаимоотношения двух дискретных источников
в пределах одной клетки
Для упрощения задачи мы оставим в стороне вопрос о возникновении внеядериых источников поля и примем условно, что они дапы в каком-то определенном состоянии. Составляя представление об их взаимодействии, мы пока выключим вмешательство вестигий.
Из наблюдений пад митозами мы знаем, что источники отталкиваются друг от друга, т. е. что хроматиновые комплексы с вкрапленпыми источниками увлекают их за собой.
По эти данные относятся к взаимодействию на дальние расстояния, притом в таком топографическом расположении, при котором можно предположить малоотличные величины векторов воздействующего ноля на все частицы подвергающегося воздействию комплекса.
В размерах клетки положенно может стать существенно иным. Так. например, если один из источников поля (ядро) очень крупных размеров но сравнению со вторым (центросомой), поле последнего на различные точки первого будет очень существенно различно. И обратпо, поле ядра на центросому (которая может быть принята пока за точечный источник) будет функцией не только от расстояния между обоими, но н от пх взаимной ориентировки относительно осей их анизотропии.
В нашем примере с крупным и малым по размеру (но не но относительной интенсивности) источником ито-рой может оказывать на первый но существу .'ншн. деформирующее действие, первый же на второй — преимущественно чисто кинетическое. Возможны, однако, обстоятельства, при которых произойдет сближение двух источников. Для понимания этого следует исходить нз принципа «отдачи».
Представим себе и поле белковую частицу —М— м комплексе с углеводной молекулой —К—, которая в данный момент вступила в экзотермическую реакцию, скажем, с кислородом. Согласно копцепции поля, энергия возбуждения системы М—К переходит в кинетическую. Если молекула —М— в поле проложит траекторию но направлению вектора ноля, то будет иметь место соответственное продвижение молекулы К+О (согласно закону сохранения движения системы) в обратном направлении.
Если н силу каких-либо условий интенсивность ноли (или густота возбужденных молекул) резко различна по обе стороны от какой-либо частицы, она продвигается в силу этого в сторону меньшей интенсивности поля (или меныпего скопления возбужденных молекул). Такой частицей может быть, конечпо, и источник поля, если к клетке существует актуальное поле, т. е. два или больше источников.
Представим себе теперь в клетке два источника ноля очень неравной величины и интенсивности и больший источник —Л— фактически неподвижным. Нулевая точка актуального поля (0) будет расположена ири этих обстоятельствах вблизи от малого источника —В—, и интенсивность поля в отрезке О—Р очень мала. У противоположной точки 1\ источника —В— интенсивность его поля будет слагаться нз его собственного вектора п направленного в ту же сторону векотора от источника —Л . т. е. будет больше, чем в точке Я (рис. Г>).
Ввиду .пего обратное воздействие па нсточиик В (отдача) будет значительнее в точке /Г, чем в точке Р, что повлечет за собой продвижение источника В по направлению к А, несмотря на их взаимное отталкивание.
Само собой разумеется, что цри этом предполагается, что густота возбужденных молекул в дистальном от —В— направлении не меньше, чем в промежутке между обоими источниками.
Необходимо разобрать теперь отношение между двумя источниками равного объема, конфигурации и интенсивности, расположенными друг относительно друга на расстоянии одного порядка с их диаметрами.
При этом векторы ноля одного источника на обращенную к ному и от пего половину второго будут уже резко различны. Но благодаря наличию пулевой точки между источниками и стабилизирующему характеру ноля во всем промежутке между пимы «отдача» с дистальной стороны источника будет превышать отдачу с проксимальной. Таким образом, при определенных величипах всех параметров сближение обоих источников, являющееся последствием «отдач», и расхождение в результате взаимного отталкивания могут взаимно компенсироваться. Ио если компенсация возможна при даппом расстоянии источников или данной интенсивности их полей, то она будет, конечно, нарушена при изменении этих параметров.
