Принципы аналитической биологии и теории клеточных полей - Гурвич А.Г.
Скачать (прямая ссылка):
Строгая периодичность в возникновении симметричных актуальных полей возможна, конечно, лишь при известной степени закономерности пространственного распределения и существенной идентичности остальных параметров клеток. Но некоторая приближенная пространственная закономерность в распределении сим-
8 Так, например, клеточным слой из шестигранных клеток может
создать идентичные симметричпые поля во всех клетках такого же типа соседнего пласта и два типа (А и В) симметричных нолел. Интерес представляет, конечпо, лишь носледпий вариант.
9 Например, для анализа проблемы специфической детерминации клеток, т. е. резкого обособления отдельных клеток или небольших клеточных групп среди больших комплексов, по-ви-днмому, оквипотенциалышх с ними элементов.
метричных полой возможна и в комплексах с лишь Ста шстически равномерным распределением равноценпы\ элементов.
Симметрические поля
Для возможного упрощения пагаих схематических построении мы будем пренебрегать в дальнейшем анизотро пней клеточпых полей, локализуя точечпый источник в центре клетки.
я
Рис. 2. Периодичности в актуальном поло клеточного пласта (объяснение в тексте)
Симметрия актуального поля в клетке может возникнуть поэтому лишь в том случае, если результирующий от внешних полей вектор совпадает но направлению с одним из радиусов собственного поля клетки, т. е. прямо противоположен по направлению одному из собственных векторов клетки.
При этом вероятно, но не обязательно возникновение внутри клетки нулевой точки, причем возможны два случая ее отсутствия. При очень слабом воздействии извне она может расположиться вне клетки, если же результирующий вектор внешних полей превосходит максимальное значение вектора собственного поля клетки, актуальное поле клетки приобретает характер однонаправленности (униполярности) с нарастанием в дистальном направлении от индуцирующих актуальное поле клеток 10.
Возможно также и возникновение нескольких нуле-
10 Таково будет, например, положение в периферических зонах симметричных комплексов, где краевые клетки подвергаются одностороннему воздействию очень большого числа клеток.
tsbix точек актуального поля клетки в случае всесторонне ю симметричного окружения данной клетки другими.
Если клетки, входящие в состав комплекса, не меняют своего взаимного расположения и совокупность их жизненных процессов флуктуирует вокруг общих для всех них параметров, симметрия клеточного поля может оставаться в течение некоторого времени устойчивой, и эта устойчивость может оказаться, как мы увидим в дальнейшем, очень существенной.
Если актуальное поле клетки образует пулевую точку, то она входит в состав особой зоны поля, которую можно обозначить как «зону сгущения» по обе стороны «критической поверхности», определяемой тем, что результирующие векторы актуального поля к ней касатель-ны. В точках, расположенных проксимально и дисталыю от критической поверхности, векторы направлены наклонно к ней (рис. 3).
Значение нулевой точки и зоны сгущепия выяснится в дальнейшем. Вопрос об асимметричных полях будет рассматриваться ниже.
Актуальное поле в пределах клетки определяет, согласно основному положению, «поведение» ее возбужденных молекул (предположительно пока лишь белковых). Под поведением мы понимаем, во-первых, их продвижение по направлению вектора поля в данной точке со скоростью, пропорциональной величине вектора, и, во-вторых, возможные изменения их конфигурации — деформацию как результат продвижения отдельных участков крупных молекул с различной скоростью и в не вполне совпадающих направлениях.
Исходя из этих допущений (деформации пептидных цепей), мы должны выяснить вопрос о степени крутизны градиентов актуальных полей в пределах клеток. Их реальная конструкция, конечно, невыполнима из-за неопределенности и сложности предпосылок. Но общее представление можно получить путем приближенного и упрощенного расчета актуального поля немногих источников равной интенсивности, расположенных в простых пространственных взаимоотношениях друг к другу. Для упрощения конструкции поля предполагаются изотропными.
[Пусть сначала даны три источника ноля, расположенные на вершипах равностороннего треугольника (4, Д, С, рис. 4). Рассчитаем относительные величины проекций на высоту BD векторов поля, исходящих от этих
Рис. 3. Схема образования зоны сгущения поля двух неравных изотропных источников
О, И О2—источники н;га-тропных полей, интенсивности которых пропорциональны диаметрам окружностей. АВ — средняя линия, по которой мотет проходить граница клеток в ядрами О| и 02. Дуга Af,M,— нулевая зона. Н точке N равнодействующа:! векторов равна нулк!, к прочих точках нулевой зоны равнодействующие направлены по касательным к дуге
Рис. 4. Оцочка актуального ноля, возникающего в результате взаимодействия трех симметрично расположенных источников (вершины треуголы 1ика). Объяснение в тексте
В
источников в диапазонах значений угла САЕ от 7,5° (<САЕх) до 45° (<САЕ3). Суммарный вектор от источил ков А н С в силу их симметрии направлен по высоте треугольника вверх. Его можно рассчитать по формуле
