Теория биологического поля - Гурвич А.Г.
Скачать (прямая ссылка):
До такого положения, конечно, еще далеко, и в настоящее время необходимо показать, что принцип клеточных полей оправдывает себя по крайней мере в той же мере, как и наша прежняя концепция НаДклеточных полей.
Однако при попытках его Конкретного применения необходимо Иметь в виду следующее обстоятельство.
Морфогенные процессы совершаются, вообще говоря, через посред-СТво больших клеточных масс, представляющих на рассматриваемых Стадиях более или менее однородный материал, с непрерывным
69
градиентом поля. Но на этом общем фоне выделяется второй фактор-клеточное размножение, имеющее, несомненно, первостепенное, н< далеко не ясное значение для морфогенеза. Хотя в интенсивност! клеточного деления несомненно проявляются региональные разли чия, однако, совершенно непонятна пока связь поля делящейс! клетки с общим местным полем. Другими словами, клеточное раз множение вклинивается в довольно простые, построенные на осно вании принципа клеточных полей конструкции морфогенных процес сов, как более или менее автономный фактор, который тем не мене необходимо принимать во внимание.
Предварительно мы должны определить, каким образом можн рационально классифицировать процессы формообразования и вмс шательство в них поля целого.
Вполне рационально будет ограничить рассмотрение процессо: формообразования фазами до появления видимых признака гистогенеза, сознавая,, конечно, при этом, что речь идет о чист условном упрощении. Процессы формообразования из мезенхим' и из эпителиальных зачатков будут в значительной мере отли чаться друг от друга, хотя возможны и переходы между обоим! типами, в тех случаях, где мезенхимные комплексы превращаютс вторично в упорядоченные клеточные пласты, заслуживающие обо: начения «эпителиоидных» образований.
Относительно первичных эпителиальных зачатков, сохраняющи свою преемственность, начиная от процессов дробления, не возш кает проблемы вторичного сближения разрозненных первоначальн элементов, как при образовании мезенхимных зачатков, сш циально в случае их вторичной эпителизации. Этот процес представляется на первый взгляд трудно совместимым с наши основным положением о взаимном отталкивании клеток.
Необходимо однако иметь в виду, что для местного очаговог сгущения мезенхимных клеток всегда находятся мощные внешни поля, преодолевающие взаимное отталкивание клеток, и чт непосредственное примыкание клеток друг к другу, связанное эпителизацией, вовсе не означает дальнейшего сближения их яде{ так как основано всецело,на значительном росте самих клеточны тел. Из наших основных положений легко сделать вывод, что в сил воздействия на данную ограниченную клеточную группу внешнег поля, фиксирующего их в определенном положении друг относител! но друга, увеличение их объемов в результате вестигиальных проце сов приведет к их взаимному уплощению.
Мы полагаем, таким образом, что общее формирование и обособл ние мезенхимных зачатков, обусловленное всегда внешними полям! не представляет особых затруднений для интерпретации в концепци поля. Однако совершенно не поддаются в настоящее время тому я принципу два родственных процесса основного значения — форм] рование метамерных и гомомерных образований. Разрешение эти вопросов мы должны предоставить будущим исследованиям, кот рые уже отчасти начаты.
Нашей ближайшей задачей является анализ одного, особенно благоприятного случая мезенхимного морфогенеза.
Вполне определенную формулировку закона поля целого удалось, как мы видели во 2-й главе, дать на сравнительно простом примере (зачаток фаланги тритона, Аникин). Объект этот особенно благоприятен в виду малого количества входящих в состав зачатка клеток, что позволяет провести достаточно детальный анализ их взаимодействия.
Мы будем исходить при нашей конструкции преимущественно из взаимодействия соседних ядер, принимая во внимание следующие предпосылки.
1) Эллипсоидная форма ядер мезенхимных клеток, в достаточной мере отдаленных друг от друга, передает, по крайней мере в общих чертах, характер и направление анизотропйи ядерного (клеточного) поля, т. е. конфигурацию изодинамических поверхностей.
\2) Ядра практически несжимаемы. Из этого положения, как увидим, вытекают следующие последствия и представления.
) Вектор поля в каждой точке поверхности ядра является в известной степени мерилом интенсивности притока в его направлении молекул, входящих в состав неравновесных констелляций. Если к \гочке А поверхности с вектором собственного поля, равным а, приложен противоположный по направлению вектор с от поля соседней клетки, то результирующий вектор (о—с) будет меньше, чем вектор на противолежащей поверхности ядра (точка В), где собственный вектор а будет усилен одинаковым по направлению, правда, более слабым вектором сх. Мы представляем себе поэтому, что происходит более значительный приток молекул в последнем, чем в первом направлении, что найдет свое выражение во впячивании в то'чке Лив выпячивании в точке В ядра. Равновесие достигается тем, что вектор собственного поля будет при этом нарастать в точке А и падать в точке В, конечно, при сохранении центра поля несдвинутым.
