Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Биология -> Гурвич А.Г. -> "Теория биологического поля" -> 28

Теория биологического поля - Гурвич А.Г.

Гурвич А.Г. Теория биологического поля — М.: Советская наука, 1944. — 156 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyabiologicheskogopolya1944.djvu
Предыдущая << 1 .. 22 23 24 25 26 27 < 28 > 29 30 31 32 33 34 .. 75 >> Следующая

Разберем теперь другой случай.
Представим себе поля Л, В, С анизотропными и оси анизотропи параллельными в клетках В и С и образующими угол для клетс А и В. При отсутствии клетки А взаимодействие клеток В и С влияние клетки В на дальнюю, параллельно ориентированную ней клетку D соответствовало бы нашему уравнению (1).
Но при наличии клетк
нее клетку В в случае параллельного или непараллельного распо ложения осей их анизотропных полей.
Однако фикция взаимодействия нескольких немногих клеток находящихся вне влияния остальной их массы, не дает нам должног представления о действительных, конкретных процессах. В 6oju шинстве случаев процессы морфогенеза совершаются на основ больших, густо расположенных (в особенности в эпителиальны зачатках) клеточных масс и результаты взаимодействия их поле не вытекают из предыдущих строк. Мы должны различать при это; вопрос об интенсивности общего поля в данной точке и о его гра диенте на протяжении зачатка. "
Прежде всего необходимо избежать следующей ошибки; дв противоположно направленных вектора складываются при построе нии поля и сводятся к нулю при равной величине лишь в том случае если они приложены к двум точкам, отстоящим друг от друга н расстоянии молекулярного взаимодействия, т .е. возможного влияни: 60
i ,
Если клетка А попрежнем неподвижна, то воздействк ее поля на клетку В повлече за собой некоторый поворо последней и этим наруши параллельную ориентировк осей клеток биС, что в сво очередь будет иметь после; ствием переориентировку и полей (рис. 17). Мыконстат! руем, таким образом, суще ственное отличие влияни клетки А на отдаленную о*
А положение всей групп резко меняется.
А
В
С
Рис. 17. Воздействие полей А и С на положение ядра В.
а неравновесные молекулярные констелляции. Здесь, можно сказать? молекулярная констелляция, подвергающаяся с двух сторон воздействию двух равных и противоположных векторов, находится р нулевом поле.
Но в том случае, если при конструкции поля центр данной клетки совпадает с точкой приложения двух равных и противоположных векторов, величина вектора, внешнего по отношению к данной клетке поля, в поверхностном клеточном слое может быть уже очень значительной, и в случае, если к точкам А и В, расположенным в противолежащих поверхностях, приложены равновеликие, противоположно направленные векторы, клетка будет находиться не в нулевом, а в двухстороннем, при некоторых условиях довольно интенсивном, поле.
Произведем теперь схематический расчет поля целого большого клеточного комплекса (например, целого зачатка или его крупного участка) на точку, вне его лежащую.
Мы будем исходить для простоты из следующего примера: точка а находится в общем поле клеточного комплекса, состоящего из X клеток, образующих параллелепипед с поверхностью, обращенной к точке а равной N клеток, и вышиной в М клеток. Расстояние точки а от поверхности комплекса равняется 10 клеточным диаметрам.
Если на поверхности комплекса вектор поля одной из клеток по направлению к точке а равен р, то, предполагая, что центр клеточного поля совпадает с центром клетки и, следовательно, поверхность ее отстоит на лолудиаметр от источника поля, в точке а он будет равен р/20. Поле каждой из остальных клеток комплекса будет складываться в направлении нормального к поверхности комплекса вектора из трех факторов:
1) расстояния клеточного центра от точки а;
2) косинуса угла между нормальным вектором и линией, связывающей центр данной клетки с точкой а; 3)оси анизотропии клеточного поля по направлению последней линии (рис. 18).
Для каждого клеточного слоя комплекса соотношения этих трех величин будут различны. Однако при этом градиент общего поля каждого слоя на точку а будет гораздо Менее крутой, чем при расчете на один ряд Клеток,расположенных по направлению нормального к поверхности вектора в глубь Рис. 18. Поле ядра Комплекса. Действительно, величина коси- и на точку а'
Нуса, т. е. слагающая по направлению нормального вектора А—а любого другого, исходящего из соседних клеток вектора, будет нарастать по мере отдаления рассматриваемогоклеточногослояотточки А.
Исходя из этих еовершенно элементарных соображений, легк! убедиться, что интенсивность поля клеточного комплекса на точ*
А заметно нарастает по мере увеличений комплекса до значительных размеров. Та* например, в пластинке мозгового пузыре вся толща слоя будет оказывать зна* тельное влияние на любую клетку, рас положенную в толще пласта. По продоль ной оси пластинки на расстоянии десяти! кратного клеточного диаметра это влияний еще будет заметно. •
Мы приходим, таким образом, к вывод)| величайшей важности. В многоклеточны? комплексах эпителиального характера общее поле, действующее на каждую точ^ ку комплекса, во много раз интенсивнее собственного поля на поверхности данной клетки. При этом, однако, в плоско пластинке градиент поля ничтожен, та* как, в каждой точке противоположные векторы равны по величине, т. е. фак-i тически их слагаемая равна нулю. Одна--ко, совершенно иная картина получаете* даже при незначительном искривле-1 нии пластинки, влекущем за собоГ появление слагаемой всех приложенные к данной точке векторов, достигающе? очень значительной величины даже при| небольших отклонениях противополож-1 ных векторов от общей прямой. Эта| слагаемая будет при прочих равных условиях функцией от регионального радиуса кривизны, нарастая при уменьшении этого радиуса, т. е. при увеличении кривизны. Градиент полЯ по длине плат стинки может оказаться при этом весьма резко выраженным.
Предыдущая << 1 .. 22 23 24 25 26 27 < 28 > 29 30 31 32 33 34 .. 75 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed