Теория биологического поля - Гурвич А.Г.
Скачать (прямая ссылка):
В связи с этим выводоМ возникаеТ мысль, которую приходится высказывать пока со всей осторожностью и чистбпредположительно] что актиЬнЫе неравновесные констелляции, являющиеся носителем поля вне митоза, связаны не с хроматином, как он обычно по-: нимается, но с ядрышком :—образованием, остающимся до сиз| пор совершенно вне сферы интересов цитологов и генетиков. ]
* Наряду с этим развиваемые здесь соображения открывают некоторьм возможности приблизить к нашему пониманию стойкие мутацик. Если в силу тех или иных обстоятельств длительное воздействие актуальных полей прошла не совершенно бесследно для хроматиновых неравновесных констелляций по| ловых клеток во все время их роста и созревания, то в силу принципа преемствен^ ности между последующими поколениями неравновесных констелляций, npoj изойдет их наследственная модификация, а следовательно,и некоторая мутация поля. |
i
]
L
В. Общая структура клеточных полей * ^
Мы охарактеризовали клеточное поле его отношением к молекулам, считая, что оно создает и поддерживает неравновесные молекулярные констелляции. Нам предстоит теперь несколько детальнее и конкретнее развить это основное положение.
Неравновесные молекулярные констелляции состоят согласно самому определению из молекул, не связанных друг с другом си*-лами взаимного притяжения. Их пребывание в течение конечного промежутка времени в более или менее закономерно конфигурированной констелляции в непосредственном соседстве друг с другом возможно поэтому лишь при непрерывной затрате энергии, совершающей работу против теплового движения.
Энергия поставляется в той или иной форме экзотермическими химическими процессами, протекающими в живых системах, и работа поля совершается за счет этой энергии.
Для конкретизации процессов, приводящих к формированию и поддержанию полем Неравновесных молекулярных констелляций,, мы прибегаем к следующим представлениям.
Пребывание молекулы в составе констелляции обусловлено ее. продвижением в направлении, заданном вектором поля в данной точке, со скоростью, определяемой величиной вектора. Затрачиваемая при ее продвижении работа совершается за счет энергии, поглощенной данной молекулой. Поэтому продвижение в поле совершают лишь возбужденные поглощением энергии молекулы.
Из этого вытекаеТ, что пройденный молекулой путь определяется в известной мере запасом ее энергии.
В найболее общей и, так сказать^ лапидарной форме сущность нашей концепции клеточного поля сводится поэтому к следующему.
Поле использует энергию, освобождающуюся. при экзотермических химических реакциях в живых си-стемах для сообщения молекулам субстрата (белкам, пептидам) упорядоченного направленного движения.
Данным только что определением воздействия поля на отдельную^ молекулу, однако, еще не определяется в достаточной мере формирование неравновесных молекулярных констелляций. Для этого необходимы определенные допущения относительно общей структуры клеточного поля.
Так как предположительно мы связываем источник поля с хроматином, то будем в дальнейшем исходить из упрощенного представления, что точечный источник клеточного п о-л я совпадает с центром ядра, и следовательно, Поле Имеет в общем радиальное строение-
Само собой разумеется, что речь идет о грубо схематизированной, Чисто гипотетической картине, которая может, однако, в дальнейшем оправдать себя своей плодотворностью.
Так как поле не гомогенно и обладает градиентом, то из его предполагаемой радиальности вытекает и следующее положение: геометрические места равновеликих векторов представляют замкнутые поверхности, конфигурация которых определяется законом анизотропии данного поля. В дальнейшем мы будем обозначать эти поверхности как «изодинамические». 1
Последний параметр поля, требующий определения, относится к направлению векторов. 1
Основываясь на анализе ряда явлений морфогенеза, о которых речь впереди, мы предполагаем, что направление в е к т он ров центробежно (т. е. векторы направлены от центра поля к периферии).
Эти допущения определяют в достаточной мере однозначно yoioJ вия формирования полем неравновесных констелляций. Если представить себе //(достаточно большое число) молекул, оказавшихся в мо* мент поглощения ими энергии (т. е. возбуждения) в любой общей изо динами ческой поверхности, то они должны будут продвигаться приблизительно с одинаковой скоростью и приблизительно параллельно друг к другу* в направлении векторов поля. (
