Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Астрономия -> Мaксутов Д.Д. -> "Астрономическая оптика" -> 135

Астрономическая оптика - Мaксутов Д.Д.

Maксутов Д.Д. Астрономическая оптика — М.: Наука, 1979. — 395 c.
Скачать (прямая ссылка): astronomicheskayaoptika1979.djv
Предыдущая << 1 .. 129 130 131 132 133 134 < 135 > 136 137 138 139 140 141 .. 145 >> Следующая

361
для зоны у смещается, таким образом, на величину Лу, которая равна
(443)
Смещение параксиального изображения плоскопараллельной пластинкой, очевидно, равно
а0 = <1
Сопряженное расстояние равно
(п-і)
а {п2 — і)
2$2п3
(444)
(445)
Как видим, плоскопараллельная пластинка вносит положительную сферическую аберрацию и может служить, хотя бы
Рис. 165.
отчасти, для компенсации отрицательной сферической аберрации некоторых зеркальных или линзовых элементов оптических систем.
Известно, что призмы полного внутреннего отражения эквивалентны плоскопараллельным пластинкам. Поэтому в призматических приборах, вроде бинокля, стереотрубы и других, объективы следует рассчитывать сферически недоисправленными, так как призмы внесут положительную сферическую аберрацию и компенсируют недоисправление объектива.
Плоскопараллельная пластинка переисправляет также и хроматизм системы. Действительно, воспользовавшись выражением (445), определим сопряженные расстояния во и 5> для лучей Си^ для параксиальной области (у=0), а затем найдем величину продольного хроматизма
("г-"с)
^-^^-и—^—•
(446)
362
У одиночной или у хроматически недоисправленной линзы, как мы помним, продольный хроматизм имеет обратный знак, а потому плоскопараллельная пластинка, как и эквивалентная ей призма полного внутреннего отражения, требует объектива хроматически недокорректированного.
Не имея возможности рассмотреть здесь более подробно теорию плоскопараллельных пластин и влияние ошибок их плоскостности и параллельности, заметим только, что эти вопросы имеют большое практическое значение при исследовании заготовок оптического стекла в виде дисков, достаточно близких к плоскопараллельной форме. Для исследования таких дисков на свили и оптическую
неоднородность обычно' применяется схема рис. 166, на котором А — испытуемая заготовка и В — вогнутое сферическое зеркало с центром кривизны в точке О. Если в центре О (или в непосредственной к нему близости) расположить светящуюся точку, то изображение точки должно совместиться с точкой О (или расположиться в непосредственной от нее близости). Изображение точки мы исследуем с помощью окуляра или теневым методом (метод Фуко) и по искажениям изображения или по деформациям волнового фронта судим о дефектах испытуемого стекла и о его пригодности или непригодности для данного оптического изделия.
Но даже в случае идеальной плоскопараллельной формы пластины А и идеальной ее центрировки относительно оси зеркала возвращенный в точку О пучок приобретает сферическую аберрацию, равную удвоенной величине последнего члена выражения (445). Поэтому для безаберрационной схемы исследования требовалось бы зеркало В не сферической формы, а формы сплюснутого сфероида, причем различной для стекол А (различных толщины и показателя преломления). Так как это нерационально, то приходится учитывать сферическую аберрацию схемы, а для того
363
чтобы она была мала, приходится брать зеркало В с достаточно большим радиусом кривизны.
С хроматизмом (446) схемы рис. 166 исследователь борется путем применения монохроматического или фильтрованного света; впрочем, хроматические помехи при исследовании плоскопараллельных пластин невелики и несущественны.
Но на практике пластина А редко имеет точную плоскопараллельную форму и, кроме того, центрировка пластины А выполняется не всегда достаточно строго.
Децентрировка пластины, т. е. неперпендикулярность ее поверхностей осевому лучу, а также незначительная клиновидность пластины влекут за собою появление аберраций, не имеющих
В А П
Рис. 168.
радиальной симметрии, а именно комы и астигматизма. Наблюдая изображение точки, искаженное этими аберрациями, исследователь не знает, чему следует приписать такое искажение: аберрациям ли нестрого выполненной оптической схемы рис. 166 или плавным оптическим неоднородности исследуемой заготовки стекла.
Единственный случай, когда испытуемую заготовку можно наклонять на любой угол к падающему пучку и когда заготовка может иметь любую клиновидность, без появления аберраций комы и астигматизма в преломленном пучке, — это случай исследования в параллельном пучке лучей (рис. 167).
Вот почему для подобных исследований нужно рекомендовать схему, состоящую из коллиматора, т. е. прибора, посылающего параллельный пучок, и трубы, т. е. прибора, принимающего параллельный пучок; испытуемую же пластину располагать между ними.
В частном случае коллиматор и труба могут быть совмещены в одном приборе, как это изображено на рис. 168, где В — вогнутое параболическое зеркало — посылает параллельный пучок, если в его фокусе Г, отнесенном вбок с помощью диагонального зеркала С, помещена светящаяся точка; далее пучок пронизывает испытуемый диск А, падает на плоское автоколлимационное зеркало D, возвращается обратно, вторично пронизывая испытуемый диск А, и после вторичного отражения от зеркал В я С строит
364
изображение точки F в непосредственной от нее близости. Такая схема исследования называется автоколлимационной, а параболическое зеркало В при посредстве плоского зеркала D одновременно выполняет роль и коллиматора, и трубы.
Предыдущая << 1 .. 129 130 131 132 133 134 < 135 > 136 137 138 139 140 141 .. 145 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed