Теплофизические свойства двуокиси углерода - Алтунин В.В.
Скачать (прямая ссылка):
31-2961
481
Таблица 95
X •10в. р, кгс/см2 X • 1<>6.
т, к Р, кгс/СМ2 кВт/!(м . К) т, к кВт/(м • К)
298,85 307,25 231,25 231,35 253,85 255,55 269,65 272,25 282,05 282,95 284,75 284,65
10 10
64,5 64,5 67
68,5
63
63
58
59
58
57
16,86 17,56 151,3 154,4 131,2 131,5 120,4 121,4 102,3 102,3 102,3 102,3
230,65 254,35 277,15 293,75 294,45 301,65 302,85 310,45 311,35 323,95 325,55
106 166,3
103 141,8
192 130,7
200 119,7
200 114,3
200 104,9
200 104,3
197 96,3
196 90,5
197 73,4
197 78,2
Примечание. Приведенные в табл. 95 значения X получены при Иа < 1000.
Таблица 96
Экспериментальные данные Тарзиманова [10.221 о теплопроводности двуокиси углерода
305,27 299,60 299,16 298,83 298,68 298,69 298,51 386,81 385,04 382,63 380,51 380,14 379,82 379,53 379,22
379.13 378,96 378,82 378,81
380.14 433,69
•я
51 56 63 100 200 500 800 64 100 150 250 300 400 500 600 700 800 900 1000 1000 100
23,5 26,3 35,1 91,6 107,2 137,5 158,6 26,7 30,5 39,3 60,5 67,8 80,3 90,3 99,3 106,4 113,1 121,3 126,2 126,3 32,3
431,85 430,88 430,05 429,66 432,90 432,49 429,76 432,17 431,93 433,81 432,25 431,45 430,96 430,72 430,46 430,20 429,60 429,91 428,35 483,48 482,06
200 300 400 500 600 700 800 800 900 200 300 400 500 600 700 800 900 1000 1000 200 300
42,2 54,9 65,8 75,2 82,3 90,7 98,0 97,0 103,5 42,8 54,7 65,9 75,4 84,0 92,0 99,4 106,0 112,1 112,0 41,9 50,5
481,05 579,50 580,87 579,96 579,34 578,72 578,38 577,72 577,51 677,31 678,49 677,81 677,16 676,61 676,18 675,93 675,53 675,39 675,58
400 100 200 300 400 500 600 700 800 100 200 300 400 500 600 700 800 900 1000
•и
59,9 41,6 46,3 51,2 56,8 63,2 68,8 74,4 79,9 48,6 52,0 55,6 59,3 63,6 67,7 72,8 77,0 81,3 84,0
482
Экспериментальные данные Шингарева [10.261 о теплопроводности
Работа Гуильднера [10.34, 10.35, 10.36] является фактически первым обстоятельным исследованием, в котором при изучении теплопроводности в критической области удалось с высокой точностью измерить р и Т и получить сравнительно большое количество опытных данных на максимумах X двуокиси углерода. В этой работе использован метод вертикальных коаксиальных цилиндров. Измерения проведены на четырех изотермах в интервале 32—75° С при зазоре / = 0,6955 мм и дают отчетливую картину «пиков» теплопроводности в критической области. Для исключения влияния конвекции Гуильднер проводил измерения при различных At и за истинные принимал значения X, полученные экстраполяцией Хклж на А/=0. Максимальная ошибка X на «пиках» оценена автором в 5—8%. Однако более поздние измерения, выполненные в [10.47, 10.49], показали, что на изотермах, ближайших к критической, данные Гуильднера все-таки являются завышенными (см. рис. 101 и 102).
При плотностях 0<р<200 кг/м3 и р^650 кг/м3 для всех изотерм и для всех плотностей при />40°С опытные данные [10.36] согласуются с данными других измерений в пределах
Метод нагретой нити. Измерения теплопроводности СОг по методу нагретой нити выполнены в нескольких работах, перечисленных в табл. 88. Но, как показано в [10.1, 10.10], расхождения внутри этой группы данных сравнительно большие и в ряде случаев более чем на порядок превышают оцененную авторами погрешность измерений. Наиболее достоверными являются опытные данные Шингарева [10.26] и Тарзиманова [10.22]. Эти данные приведены в табл. 95 и 96. Выше отмечалось, что по результатам измерений [10.22] изотермы в АХ, диаграмме расслаиваются вблизи кривой насыщения (со стороны газовой фазы). Опытные данные Шингарева [10.26] в жидкой фазе (при р>1,04 г/см3, по крайней мере) также образуют систему расслаивающихся точек, причем здесь
> 0 и ДХР, т <АХ р, 29з, т. е. по мере понижения темпе-
ратуры изотермы располагаются ниже изотермы 293 К и смещаются вправо. Аналогичный «ход» имеют опытные данные Голубева и Васильковской [10.14], полученные методом регулярного режима.
Метод регулярного режима. Измерения теплопроводности С02 этим методом выполнены в двух работах ГИАП [10.13, 10.14]. Теория метода и конструкция измерительной ячейки подробно описаны в других работах авторов. В [10.13] выполнены две серии опытов на различных измерительных ячейках: в первой серии опытов зазор между внутренним и внешним цилиндрами бикалориметра был равен 0,39 мм, во второй се-
2-5%.
31*
483
рии — 0,74 мм. На меньшем зазоре измерения выполнены при Г>293 К, а на большем зазоре изучена теплопроводность жидкой С02 в интервале 226—293 К. При определении темпов охлаждения внутреннего цилиндра средние разности температур в зазоре находились в пределах 0,04—0,6 К и измерялись трех-спайной хромель-копелевой дифтермопарой, включенной на гальванометр М 195/1. При измерениях вблизи от критической точки применялись At от 0,04 до 0,14 К. Для определения абсолютной температуры использовали платиновый термометр сопротивления, а давление измеряли грузопоршневым манометром МП-600 класса 0,05. Исследование проведено на специально очищенной двуокиси углерода, содержание примесей в которой, по свидетельству авторов, менее 0,03 об.%. Опыты проводились как при повышении, так и при понижении давления и повторялись 2—3 раза. В табл. 97 приведены ос-редненные (по двум-трем измерениям) экспериментальные данные, полученные Голубевым и Кияшовой в первой серии опытов. Полностью они опубликованы в [10.13] и в диссертации В. П. Кияшовой (1969 г.). Эти опытные данные также указывают на сильную зависимость X от q и Т в околокритической области, хотя, как полагают авторы, конвекция отсутствовала, поскольку значения А,оп при различных At были одинаковыми, а числа Ra в опытах были меньше 600 и в редких случаях достигали 2000.
